Кристаллографический анализ структуры и потенциальных свойств заданного материала

Тип работы:
Курсовая
Предмет:
Физика


Узнать стоимость новой

Детальная информация о работе

Выдержка из работы

Краткое описание кристаллографических характеристик и кристаллофизических свойств материалов

SnO2

SnO2 — бесцветные кристаллы, кристаллическая решетка типа рутил.

Сингония: тетрагональная.

Точечная группа (класс симметрии): планаксиальный (дитетрагонально-дипирамидальный), 4/mmm (обозначение по Шенфлису D4h).

Пространственная группа: P42/mnm. Два атома олова в ячейке занимают места одной правильной системы точек с координатами (000; Ѕ Ѕ Ѕ). Четыре атома кислорода также расположены по точкам правильной системы. Точки эти имеют координаты

(xx0; 1-x, 1-x, 0; Ѕ + x, Ѕ - x, Ѕ; Ѕ - x, Ѕ + x, Ѕ)

Параметры ячейки SnO2 [4, с. 130]:

a = 0,472 нм,

с = 0,317 нм,

x = 0,26.

Таким образом, атомный базис представляет собой:

Атомы Sn: (000); (0,5; 0,5; 0,5)

Атомы O: (0,26; 0,26; 0); (0,74; 0,74; 0); (0,76; 0,24; 0,5); (0,24; 0,76, 0,5)

PbTe

Типа решетки: NaCl

Параметр ячейки [5, с. 37]:

a = 0,6452 нм

Атомы Pb: (0, 0, 0), (0, Ѕ, Ѕ), (Ѕ, 0, Ѕ), (Ѕ,Ѕ, 0);

Атомы Te: (0, Ѕ, 0), (Ѕ, 0, 0), (0, 0, Ѕ), (Ѕ,Ѕ,Ѕ)

а б

Рис. 1. Структурные типы исследуемых фаз: a) SnO2 — рутил, б) PbTe — тип NaCl.

Стереографическая проекция элементов симметрии и общей простой формы, формула симметрии

/

/

Рис. 2. Стереографическая проекция элементов симметрии и общей простой формы

Исходные элементы симметрии планаксиальной ступени тетрагональной сингонии представлены вертикальной осью четвертого порядка, горизонтальной осью второго порядка и перпендикулярной ей вертикальной плоскостью 4v + 2h / mv рождают множество новых элементов симметрии:

4v + 2h / mv = 4v 2h4 mv4 mh -1.

Доказать последнее утверждение о порожденных элементах можно с помощью теорем о сочетании операций симметрии:

1) Если есть ось симметрии порядка n и перпендикулярно этой оси проходит ось 2, то всего имеется n осей 2-го порядка, перпендикулярных оси n-го порядка:

4v + 2h 4v 2h4.

2) Если есть ось симметрии n-го порядка и вдоль нее проходит плоскость симметрии, то таких плоскостей имеется n:

4v + mv 4v mv4.

3) Точка пересечения четной оси симметрии с перпендикулярной ей плоскостью симметрии есть центр симметрии:

2h / mv -1.

4) Если есть центр четная ось симметрии и на ней центр симметрии, то перпендикулярно этой оси проходит плоскость симметрии:

4v + -1 mh.

Таким образом, мы действительно доказали наличие указанных порожденных элементов. Исходные и порожденные элементы симметрии вместе с общей простой формой изображены на стереографической проекции на рис. ххх.

Кристаллографическая формула (или формула симметрии) состоит из записанных подряд всех элементов симметрии данного объекта. На первом месте принято писать оси симметрии от высших к низшим, на втором — плоскости симметрии, затем центр:

4v 2h4 mv4 mh -1 L4 2L2 5P C.

Стандартная установка кристаллографических и кристаллофизических осей координат, проекция выбранной грани на сетке Вульфа

/

/

Рис. 3. Стандартная установка кристаллографических и кристаллофизических осей координат

Стандартная установка осей координат приведена на рис. 3.

Для решения количественных задач с помощью стереографической и гномостереографической проекций пользуются обычными градусными сетками. Наиболее употребительна сетка Вульфа.

Сетка Вульфа (рис. 4) — это стереографическая проекция всей системы меридианов и параллелей, нанесенных на поверхность сферы. Плоскостью проекций является плоскость одного из меридианов. Положение любой точки на сфере определяется ее сферическими координатами с и ц.

Для получения данных угловых координат нужно знать, как найти угол б между двумя плоскостями (h1k1l1) и (h2k2l2). Косинус такого угла определяется из скалярного произведения для обратных векторов:

Для угла с в качестве (h1k1l1) выступает выбранная грань (1−23), в качестве (h2k2l2) выступает (001). Для угла ц ищется угол с проекцией в экваториальной плоскости, поэтому (h1k1l1) = (1−20), вторая грань (h2k2l2) соответствует (010). Таким образом, узнаем угловые координаты исходной грани.

Полученные угловые координаты служат для проекции на сетке Вульфа (рис. 4) и поиска применением всех элементов симметрии других граней общей простой формы, которые также отображены с соответствующими им индексами Миллера на рис. 4.

кристаллографический кристаллофизический титан олово свинец кристалл

/

/

Рис. 4. Сетка Вульфа, проекция грани (1−23) и общей простой формы на ее основе.

Простую форму определяют как совокупность симметрично эквивалентных плоскостей, получаемых из одной плоскости, если размножить ее с помощью операций симметрии, свойственных данному классу симметрии. Символы всех 16 граней простой формы, полученные методом перестановки индексов, можно объединить одним символом в фигурных скобках {123}, означающем совокупность всех симметрично эквивалентных граней, принадлежащих данной простой форме.

Название общей простой формы соответствует обозначению класса по Гроту — дитетрагональная дипирамида.

Стереографические проекции всех частных простых форм

Таблица 1

Частные простые формы

Грань в частном положении

Стереографическая проекция частной простой формы

Название

Собственная симметрия грани

Форма фигур травления

(001)

/

/

пинакоид

4 mm

октагон

(100), (110)

/

/

тетрагональная

призма

2m

ромб

(hk0)

/

/

дитетрагональная призма

m

любые фигуры, симметричные относительно плоскости

(hhl, h0l)

/

/

тетрагональная

дипирамида

m

любые фигуры, симметричные относительно плоскости

(hkl)

/

/

дитетрагональная дипирамида

1

однородное

травление, без выделенного направления

Операции симметрии матричным методом

Сложение элементов симметрии, которое выше производилось графически и с помощью теорем о сочетании операций симметрии, можно производить и матричным методом.

Сочетание элементов симметрии получается путем перемножения соответствующих матриц (номера матриц соответствуют номерам Таблице ххх):

1) 4v + mv — воздействуем преобразованием 4 раза:

порожденный элемент mv;

порожденный элемент mv

порожденный элемент mv;

исходный элемент mv;

2) 4v + 2h — воздействуем преобразованием 4 раза:

порожденный элемент 2h;

порожденный элемент 2h;

порожденный элемент 2h;

исходный элемент 2h;

3) 2h + mv дают центр симметрии:

порожденный элемент -1;

4) 4v + -1 дают горизонтальную плоскость mh:

.

Группа элементов симметрии с включением единичного элемента (единичной матрицы) является полной, любые дальнейшие сложения элементов (перемножения матриц) не дают никаких новых элементов группы. Все элементы симметрии и матрицы преобразований представлены в таблице 2.

Таблица 2. Матрицы преобразований элементов симметрии

Номер

Элемент симметрии

Штрихованные оси

Матрица преобразования

Исходные элементы симметрии

1

4v

/

/

2

mv

/

/

3

2h

/

/

Порожденные элементы симметрии

4

mv

/

/

5

mv

/

/

6

mv

/

/

7

2h

/

/

8

2h

/

/

9

2h

/

/

10

-1

/

/

11

mh

/

/

Оценка возможности возникновения эффектов

В наших рассуждениях мы будем исходить из принципа Кюри: если накладываются друг на друга два явления или явление и окружающая его среда, то сохраняется лишь та симметрия, которая является общей для обеих.

Пироэлектрический эффект

Пироэлектричество — это свойство некоторых диэлектрических кристаллов изменять величину электрической поляризации при изменении температуры. В результате нагревания или охлаждения пироэлектрического кристалла на го гранях появляются электрические заряды. Иначе говоря, в пироэлектрическом эффекте происходит прямое преобразование теплоты в энергию электрического поля.

Из 32 классов сим-метрии полярные единичные направле-ния могут существовать лишь в 10 классах симметрии, именно в тех, где есть либо одна единственная ось симметрии, либо одна ось и продоль-ные плоскости симметрии. Поэтому пироэлектрический эффект может проявляться только в диэлектрических кристаллах, принадлежащих к одному из десяти полярных классов симметрии: 1, 2, 3, 4, 6, m, mm2, 3m, 4 mm, 6 mm.

Рассматриваемый класс симметрии 4/mmm не содержит полярных направлений, откуда следует, что пироэлектрический эффект в кристалле данного типа наблюдаться не будет.

Пьезоэлектрический эффект

Под действием механического напряжения или деформации в кристалле возникает электрическая поляризация, величина и знак которой зависят от приложенного напряжения. Это явление называют прямым пьезоэлектрическим эффектом. Существует и обратный пьезоэлектрический эффект — возникновение механических деформаций под действием электрического поля.

Уравнение прямого пьезоэффекта записывается следующим образом:

,

где Pi и Tjk — компоненты вектора поляризации и тензора механических напряжений соответственно, а dijk — компоненты тензора пьезоэлектрических модулей.

В случае пьезоэлектрического эффек-та полярный вектор электрической по-ляризации возникает в результате воздействия центросимметричиого, неполярного тензора напряжений. По принципу Неймана это возможно только в том случае, если в кристалле имеются полярные направления. Оче-видно, пьезоэлектрический эффект мо-жет возникнуть только в кристаллах, лишенных центра симметрии.

В 11 классах из 32, а именно в классах центральных и планаксиальных нет полярных направлений, а, значит, в кристаллах этих классов не может возникать пьезоэлектрический эффект.

Поляризация в электрическом поле

Поляризация кристалла в электрическом поле можно описать при помощи тензоров 2-го ранга — диэлектрической проницаемости или диэлектрической восприимчивости. При этом уравнение, описывающее данный эффект, можно выразить в виде соотношения между вектором напряжённости электрического поля и вектором электрического смещения:

В качестве характеристической поверхности тензора диэлектрической проницаемости выступает эллипсоид, форма которого определяется сингонией, которой принадлежит рассматриваемый кристалл.

Кристалл оксида олова принадлежит к тетрагональной сингонии, что позволяет полностью охарактеризовать тензор 2-го ранга всего двумя компонентами (в главной системе координат, совпадающей в рассматриваемом случае с кристаллографическими и кристаллофизическими осями):

Электропроводность

Явление электропроводности описывается тензором второго ранга — тензором удельной проводимости. Уравнение, описывающее явление электропроводности, представляет собой закон Ома в дифференциальной форме и связывает между собой два вектора — вектор плотности тока и напряжённости электрического поля:

Как можно заметить из последнего уравнения, отсутствует принципиальное различие между явлением электропроводности и поляризации в электрическом поле. В обоих случаях явление и воздействие являются векторными, причём в качестве воздействия выступает электрическое поле, т. е совпадает симметрия воздействия. Поэтому все результаты, полученные для предыдущего случая, распространяются и на данный эффект.

Таким образом, в главной системе координат характеристическая поверхность тензора удельной проводимости будет иметь вид эллипсоида вращения, а сам тензор примет вид:

Влияние направления внешнего воздействия на результирующую симметрию кристалла и вероятность возникновения эффекта

1. Пьезоэлектрическому эффекту соответствует предельная группа симметрии ?/mmm, которая представлена элементами: ?v mh mv? 2h? -1. Группа изображается покоящимся цилиндром. Такова симметрия одноосного сжимающего или растягивающего механического усилия, а значит и пьезоэффекта. Исходя из принципа суперпозиции Кюри, построена следующая таблица.

Исследование вероятности возникновения пьезоэффекта

Направление, параллельное оси бесконечного порядка

Общие элементы симметрии 4/mmm и ?/mmm

Результирующая симметрия кристалла

Вероятность возникновения эффекта

[001]

4v 2h4 mh mv4 -1

4/mmm

нет

[100] или [110]

2h22v mh -1

mmm

нет

[hk0]

2v mh -1

2/m

нет

[hhl] или [h0l]

2h mv -1

2/m

нет

[hkl]

-1

-1

нет

2. Эффекту поляризации, в котором воздействующим полем является электрическое поле, соответствует предельная группа симметрии? m, которая представлена элементами: ?v mv?. Символ группы — покоящийся конус. Исходя из принципа суперпозиции Кюри, построена следующая таблица.

Исследование вероятности возникновения поляризации

Направление, параллельное оси бесконечного порядка

Общие элементы симметрии 4/mmm и ?/mmm

Результирующая симметрия кристалла

Вероятность возникновения эффекта

[001]

4v mv4

4 mm

продольный

[100] или [110]

2h2v mh

2m

продольный

[hk0]

mh

m

поперечный и продольный

[hhl] или [h0l]

mv

m

поперечный и продольный

[hkl]

1

1

нет

Таким образом, рассмотрение влияния направления внешнего воздействия доказало предыдущие предположения об отсутствии в классе 4/mmm пьезоэффекта (ни один из результирующих классов симметрии не относится к полярным) и возможности возникновения продольного и поперечного эффектов поляризации.

Расчёт дифрактограмм заданных материалов

Исходными данными для расчета являются периоды решетки и индексы интерференции, определяемые по законам погасаний рефлексов. Расчет проводится до тех пор, пока вычисленные межплоскостные расстояния не станут меньше половины длины волны того излучения, так как на рентгенограмме получаются отражения только от плоскостей, для которых dHKL ? л/2.

Расчет углов производится по данным о межплоскостных расстояниях по формуле Вульфа-Брэгга:

2 dhkl sin (и) = nл.

Рассматриваемые материалы относятся к двум разным сингониям: кубической (PbTe) и тетрагональной (SnO2). Расчёт межплоскостных расстояний производится соответственно по следующим выражениям:

Проведем расчет относительной интегральной интенсивности IHKL/I0 каждого рефлекса по следующей формуле:

где I0 — интенсивность падающего рентгеновского луча, постоянная величина для всех рефлексов; k — постоянная в которую входят влияния, не отражаемые остальными факторами (коэффициентами).

p — множитель повторяемости, определяется числом граней кристаллографической формы. В случае кубических структур символу (hkl) отвечает множитель 48, символам (hhl) и (hk0) — 24, символам (hh0) — 12, символам (hhh) — 8, символам (h00) — множитель 6.

Для тетрагональной сингонии для p можно вывести следующее правило: символам (hkl), (hll) отвечает множитель 16, символам (hhh), (hhl), (hk0), (h00), (0kl) (0ll) — 8, символам (h00), (hh0) — множитель 4, символам (00l) — 2.

SHKL- — структурная амплитуда рассеяния рентгеновских лучей от плоскости (HKL), о которой речь пойдет далее.

D(и) — температурный фактор Дебая, учитывает разность фаз, возникающую вследствие тепловых колебаний атомов; A(и) — абсорбционный множитель, учитывающий влияние поглощения рентгеновских лучей образцом, зависит от толщины образца, линейного коэффициента поглощения рентгеновских лучей и от угла и. Для веществ, средне и сильно поглощающих рентгеновские лучи D(и) A(и) = 1, т. е. эти множители при расчете относительной интенсивности можно одновременно не учитывать.

Ф(и) — угловой множитель который отражает влияние угла на интенсивность рефлекса:

Выведем закон погасания рефлексов для известного типа решетки Браве, т. е. покажем, для каких индексов (HKL) интенсивность равна нулю, а для каких — отлична от нуля.

С этой целью запишем базис (mpq). Примем во внимание, что любую решетку с известным базисом можно представить как совокупность простых решеток, число которых равно кратности ячейки, т. е. числу атомов, содержащихся в каждой элементарной ячейке. Для структуры PbTe (типа NaCl) запишем координаты атомов базиса:

— для четырех атомов несмещенной решетки (атомы Pb):

(0, 0, 0), (0, Ѕ, Ѕ), (Ѕ, 0, Ѕ), (Ѕ,Ѕ, 0);

— для четырех атомов смещенной решетки (атомы Te):

(0, Ѕ, 0), (Ѕ, 0, 0), (0, 0, Ѕ), (Ѕ,Ѕ,Ѕ)

Тогда структурный множитель интенсивности |SHKL|2 может быть рассчитан по формуле

где SHKL- — структурная амплитуда рассеяния рентгеновских лучей от плоскости (HKL); mj, pj, qj — координаты базиса в долях периода решетки; fj — атомный фактор рассеяния рентгеновских лучей, равный отношению амплитуды рассеяния Z-электронами атома к амплитуде рассеяния одним электроном (Z — порядковый номер j-го элемента), fj равен Z только при sin (и)/л = 0 и уменьшается с ростом угла и. Значения атомных факторов рассеяния в зависимости от sin (и)/л берутся из аппроксимации справочных данных.

Теперь, в соответствии с координатами базиса и известной формулой определения структурного множителя мы можем вывести закон погасания рефлексов, подставив координаты базиса в долях решетки:

В первой части сумма синусов всегда равна нулю, поскольку их аргументы всегда кратны р и каждый синус дает 0. Косинусы в случае, если все индексы четны или нечетные дают по 1, итого 4, в случае разной четности один из трех косинусов дает 1, другие два дают -1, итого 0.

Во второй части сумма синусов также всегда равна нулю по той же причине. Но теперь, как видно, сумма косинусов дает или 4 или -4, в зависимости от того четны или нечетны все коэффициенты. В случае разной четности последний косинус, содержащий сумму коэффициентов, приводит к тому, что сумма косинусов всегда будет равна нулю.

Беря модуль и возводя структурную амплитуду в квадрат, получаем правила погасания рефлексов:

1) Если все индексы четные, то |SHKL|2 = 16(fPb + fTe)2.

2) Если все индексы нечетные, то |SHKL|2 = 16(fPb — fTe)2.

3) В остальных случаях |SHKL|2 = 0.

Примем максимально значение найденной интенсивности за единицу и рассчитаем относительные интенсивности всех рефлексов. Результаты расчета отдельных множителей интегральной интенсивности приведены в Приложении в таблицах 1−4.

Для SnO2 ввиду того, что это решетка с параметром, закон погасания искать бессмысленно, так как этот закон был бы слишком сложным по сравнению с исходным уравнением для структурной амплитуды рассеяния.

Штрих-диаграммы приведены в Приложении на рис. 1−2.

Выбор материала фильтра

Помимо Kб-излучения в спектральной характеристике рентгеновского излучения присутствует Kв-излучение и, кроме того, непрерывный спектр. Таким образом перед исследователем возникают две задачи: отфильтровать (если нужно) в-излучение, т. е. избавиться от в-рефлексов на рентгенограмме и избавиться от фона непрерывного излучения используемого луча.

Первым практически эффективным способом монохроматизации рентгеновских лучей является применение фильтров из вещества, образованного элементом с атомным номером на единицу меньшем, чем у вещества элемента анода. Фильтры обычно вводятся в окошко трубки или входного отверстия камеры.

Теория выбора материала фильтра очевидна: край полосы поглощения фильтра должен лежать между пиками в- и б-излучения.

Таким образом, для указанных мишений используем следующие фильтры:

Медь Cu (Z = 29) — фильтр никель Ni (Z = 28)

Молибден Mo (Z = 42) — фильтр цирконий Zr (Z = 41)

Выбор излучения для прецизионной рентгеносъемки

Точность рентгеновского определения периодов идентичности резко возрастает с увеличением брэгговских углов. В самом деле, показано, что точность измерения межплоскостного расстояния определяется величиной

Отсюда следует, что чем больше и, тем меньше относительное изменение межплоскостного расстояния, которое может быть обнаружено.

Итак, при прецизионной съемке следует выбирать излучение, прежде всего исходя из возможно больших реализуемых значений и. Решим эту задачу на примере наших веществ. Из уравнения Вульфа Брэгга и уравнения для d получаем:

Выбор mmax обусловлено минимально возможным определенным dmin = л/2. Итак, сначала определяем mmax = (2a/ л)2, потом находим наиболее близкое из возможных значений рефлексов m и подставляем это значение в формулу для угла. При этом надо учитывать, что значение угла и > 86° практически нереализуемо. Полученные данные заносим в табл. 3.

Как видно из таблицы, для двух исследуемых фаз для прецизионной съемки оказалось разумным использовать разные мишени и, соответственно, фильтры:

Фаза SnO2: анод — Cu-Kб, фильтр — Ni.

Фаза PbTe: анод — Fe-Kб, фильтр — Mn.

Таблица 3

Выбор излучения для прецизионной рентгеносъемки

Фаза

Излучение

a, нм

л, нм

mmax

mmax (реал.)

(hkl)

и, °

SnO2

Cu-Kб

0,4720

0,15 418

37,488

37,00

(610)

83,451

Fe-Kб

0,4720

0,19 373

23,744

22,22

(421)

75,325

PbTe

Cu-Kб

0,6452

0,15 418

70,047

68

(820) (644)

80,156

Fe-Kб

0,6452

0,19 373

44,366

44

(622)

84,785

Выводы

В ходе курсового проекта была тщательно изучена кристаллическая структура оксида титана (SnO2) как с точки зрения кристаллографических, так и кристаллофизических свойств.

Проведённый анализ позволил установить отсутствие в кристаллах SnO2 пиролитического и пьезоэлектрического эффектов, что связано с присутствием центра симметрии в его кристаллической структуре. Для описания тензоров поляризации и электропроводности в главной системе координат достаточно измерение лишь двух элементов, отвечающих за продольные и поперечные эффекты.

В рамках курсовой работы были рассчитаны рентгенограммы для двух материалов: диоксида олова (SnO2) и теллурида свинца (PbTe), относящимся к различным сингониям, тетрагональной и кубической соответственно. Можно отметить существенное увеличение числа рефлексов при переходе от высшей сингонии к средней (тетрагональной).

Стоит также отметить, что применение коротковолновое излучение Mo-Kб вызывает очень большое число линий. При малых диаметрах камер эти линии, особенно под большими углами и, будут сливаться, что не только приведет к уменьшению числа видимых линий, но и может сделать невозможным индицирование и использование рентгенограммы, особенно в случае совместно присутствия нескольких фаз.

При выборе материала анода для прецизионной рентгеносъёмки из предложенных материалов (Cu и Fe), предпочтение было отдано различным мишеням, чтобы получить наибольший практически возможный угол съемки, понизив тем самым погрешность в определении периода решетки исследуемой фазы.

Список литературы

1. М. П. Шаскольская. Кристаллография. М.: Высшая школа, 1984

2. Б. Ф. Ормонт. Введение в физическую химию и кристаллохимию полупроводников: Учеб. пособие для студентов техн. вузов/ Под ред. В. М. Глазова. М.: Высшая школа, 1982

3. http: //wiki. web. ru/wiki/Касситерит

4. Г. Б. Бокий. Кристаллохимия. М.: Наука, 1971

5. Н. Х. Абрикосов, Л. Е. Шелимова. Полупроводниковые материалы на основе соединений AIVBVI. М.: «Наука», 1975

6. Д. Б. Чеснокова, О. Ф. Луцкая, М. И. Камчатка, О. А. Александрова И.В. Саунин. Лабораторный практикум по физической химии материалов электронной техники / СПбГЭТУ (ЛЭТИ). СПб, 1999

Приложение

Таблица 1

Расчет рентгенограммы для фазы PbTe на Cu излучении

N

H

K

L

m

d, нм

и, °

sin (и)/л

p

Ф (и)

f (Pb)

f (Te)

|S|^2

I, о.е.

I/Imax

1

1

1

1

3

0,3725

11,9

1,34

8

46,71

73,52

46,20

11 943

4 462 659

0,098

2

2

0

0

4

0,3226

13,8

1,55

6

35,04

71,53

44,79

216 471

45 509 404

1,000

3

2

2

0

8

0,2281

19,8

2,19

12

17,54

65,93

40,90

182 622

38 447 319

0,845

4

3

1

1

11

0,1945

23,3

2,57

24

12,78

62,94

38,91

9238

2 833 966

0,062

5

2

2

2

12

0,1863

24,4

2,68

8

11,73

62,01

38,23

160 779

15 082 549

0,331

6

4

0

0

16

0,1613

28,6

3,10

6

8,83

58,73

35,81

142 997

7 575 657

0,166

7

3

3

1

19

0,1480

31,4

3,38

24

7,47

56,62

34,46

7862

1 408 641

0,031

8

4

2

0

20

0,1443

32,3

3,47

24

7,10

55,96

34,05

129 638

22 102 679

0,486

9

4

2

2

24

0,1317

35,8

3,80

24

5,97

53,43

32,56

118 314

16 941 151

0,372

10

3

3

3

27

0,1242

38,4

4,03

8

5,34

51,70

31,55

6496

23 696 619

0,521

5

1

1

27

0,1242

38,4

4,03

24

5,34

51,70

31,55

6496

11

4

4

0

32

0,1141

42,5

4,38

12

4,58

49,26

30,09

100 749

5 541 288

0,122

12

5

3

1

35

0,1091

45,0

4,58

48

4,25

48,01

29,33

5583

1 137 601

0,025

13

6

0

0

36

0,1075

45,8

4,65

6

4,15

47,62

29,09

94 145

2 342 772

0,051

14

6

2

0

40

0,1020

49,1

4,90

24

3,82

46,22

28,20

88 609

8 125 208

0,179

15

5

3

3

43

0,0984

51,6

5,08

24

3,63

45,29

27,60

5005

436 459

0,010

16

6

2

2

44

0,0973

52,4

5,14

24

3,58

45,01

27,42

83 919

7 213 299

0,159

17

4

4

4

48

0,0931

55,9

5,37

8

3,42

43,96

26,70

79 883

2 185 537

0,048

18

7

1

1

51

0,0903

58,6

5,53

24

3,35

43,27

26,19

4664

374 985

0,008

19

6

4

0

52

0,0895

59,5

5,59

24

3,34

43,05

26,03

76 358

6 116 456

0,134

20

6

4

2

56

0,0862

63,4

5,80

48

3,35

42,27

25,37

73 199

11 782 242

0,259

21

7

3

1

59

0,0840

66,6

5,95

48

3,46

41,75

24,87

4560

757 623

0,017

22

8

0

0

64

0,0807

72,9

6,20

6

4,05

41,01

24,01

67 632

1 642 059

0,036

23

7

3

3

67

0,0788

78,0

6,34

24

5,23

40,63

23,47

4709

591 094

0,013

24

8

2

0

68

0,0782

80,2

6,39

24

6,20

35,26

20,65

50 021

19 333 806

0,090

6

4

4

68

0,0782

80,2

6,39

24

6,20

33,94

19,78

46 180

Таблица 2

Расчет рентгенограммы для фазы PbTe на Mo излучении

N

H

K

L

m

d, нм

и, °

sin/л

p

Ф (и)

f (Pb)

f (Te)

|S|^2

I, о.е.

I/Imax

1

1

1

1

3

0,3725

5,5

1,34

8

219,78

73,52

46,20

11 943

20 997 986

0,098

2

2

0

0

4

0,3226

6,3

1,55

6

164,84

71,53

44,79

216 471

214 094 262

1,000

3

2

2

0

8

0,2281

9,0

2,19

12

82,42

65,93

40,90

182 622

180 627 700

0,844

4

3

1

1

11

0,1945

10,5

2,57

24

59,95

62,94

38,91

9238

13 291 019

0,062

5

2

2

2

12

0,1863

11,0

2,68

8

54,95

62,01

38,23

160 779

70 683 610

0,330

6

4

0

0

16

0,1613

12,7

3,10

6

41,22

58,73

35,81

142 997

35 366 975

0,165

7

3

3

1

19

0,1480

13,9

3,38

24

34,72

56,62

34,46

7862

6 550 317

0,031

8

4

2

0

20

0,1443

14,3

3,47

24

32,98

55,96

34,05

129 638

102 620 365

0,479

9

4

2

2

24

0,1317

15,7

3,80

24

27,49

53,43

32,56

118 314

78 064 267

0,365

10

3

3

3

27

0,1242

16,6

4,03

8

24,44

51,70

31,55

6496

5 080 641

0,024

5

1

1

27

0,1242

16,6

4,03

24

24,44

51,70

31,55

6496

11

4

4

0

32

0,1141

18,2

4,38

12

20,63

49,26

30,09

100 749

24 942 712

0,117

12

5

3

1

35

0,1091

19,0

4,58

48

18,87

48,01

29,33

5583

5 056 263

0,024

13

6

0

0

36

0,1075

19,3

4,65

6

18,35

47,62

29,09

94 145

10 362 821

0,048

14

6

2

0

40

0,1020

20,4

4,90

24

16,52

46,22

28,20

88 609

35 127 216

0,164

15

5

3

3

43

0,0984

21,2

5,08

24

15,37

45,29

27,60

5005

1 846 204

0,009

16

6

2

2

44

0,0973

21,4

5,14

24

15,02

45,01

27,42

83 919

30 257 919

0,141

17

4

4

4

48

0,0931

22,4

5,37

8

13,78

43,96

26,70

79 883

8 805 507

0,041

18

7

1

1

51

0,0903

23,2

5,53

24

12,97

43,27

26,19

4664

1 452 181

0,007

19

6

4

0

52

0,0895

23,4

5,59

24

12,73

43,05

26,03

76 358

23 321 937

0,109

20

6

4

2

56

0,0862

24,3

5,80

48

11,82

42,27

25,37

73 199

41 547 595

0,194

21

7

3

1

59

0,0840

25,0

5,95

48

11,23

41,75

24,87

4560

2 458 151

0,011

22

8

0

0

64

0,0807

26,1

6,20

6

10,36

41,01

24,01

67 632

4 204 888

0,020

23

7

3

3

67

0,0788

26,8

6,34

24

9,90

40,63

23,47

4709

1 119 300

0,005

24

8

2

0

68

0,0782

27,0

6,39

24

9,76

39,32

23,39

62 934

29 485 755

0,138

6

4

4

68

0,0782

27,0

6,39

24

9,76

39,32

23,39

62 934

25

6

5

3

70

0,0771

27,4

6,48

48

9,49

38,90

23,12

3985

1 814 569

0,008

26

8

2

2

72

0,0760

27,9

6,58

24

9,23

38,49

22,86

60 225

20 005 131

0,093

6

6

0

72

0,0760

27,9

6,58

12

9,23

38,49

22,86

60 225

27

7

5

1

75

0,0745

28,5

6,71

48

8,86

37,90

22,47

3807

1 619 901

0,008

5

5

5

75

0,0745

28,5

6,71

8

8,86

37,90

22,47

3807

269 984

0,001

28

6

6

2

76

0,0740

28,7

6,76

24

8,75

37,70

22,35

57 703

12 117 614

0,057

29

8

4

0

80

0,0721

29,5

6,93

24

8,32

36,95

21,86

55 347

11 053 654

0,052

30

9

1

1

83

0,0708

30,1

7,06

24

8,03

36,41

21,51

3549

683 808

0,003

7

5

3

83

0,0708

30,1

7,06

48

8,03

36,41

21,51

3549

2 735 230

0,013

31

8

4

2

84

0,0704

30,3

7,10

48

7,93

36,23

21,40

53 143

32

6

6

4

88

0,0688

31,1

7,27

24

7,58

35,54

20,96

51 076

9 295 261

0,043

33

9

3

1

91

0,0676

31,7

7,39

48

7,34

35,04

20,64

3320

1 169 603

0,005

34

8

4

4

96

0,0659

32,7

7,59

24

6,97

34,24

20,13

47 302

7 912 784

0,037

35

9

3

3

99

0,0648

33,2

7,71

24

6,77

33,78

19,83

3114

1 011 254

0,005

7

7

1

99

0,0648

33,2

7,71

24

6,77

33,78

19,83

3114

36

8

6

0

100

0,0645

33,4

7,75

24

6,70

33,63

19,74

45 576

9 162 676

0,043

10

0

0

100

0,0645

33,4

7,75

6

6,70

33,63

19,74

45 576

37

8

6

2

104

0,0633

34,2

7,90

48

6,45

33,05

19,36

43 946

20 420 949

0,095

10

2

0

104

0,0633

34,2

7,90

24

6,45

33,05

19,36

43 946

38

9

5

1

107

0,0624

34,7

8,02

48

6,28

32,62

19,09

2928

1 323 935

0,006

7

7

3

107

0,0624

34,7

8,02

24

6,28

32,62

19,09

2928

39

6

6

6

108

0,0621

34,9

8,05

8

6,23

32,48

19,00

42 403

8 447 463

0,039

10

2

2

108

0,0621

34,9

8,05

24

6,23

32,48

19,00

42 403

40

9

5

3

115

0,0602

36,2

8,31

48

5,87

31,53

18,40

2759

776 732

0,004

41

8

6

4

116

0,0599

36,4

8,35

48

5,82

31,40

18,32

39 555

16 569 441

0,077

10

4

0

116

0,0599

36,4

8,35

24

5,82

31,40

18,32

39 555

42

10

4

2

120

0,0589

37,1

8,49

48

5,64

30,89

18,00

38 237

10 343 773

0,048

43

7

7

5

123

0,0582

37,6

8,59

24

5,51

30,52

17,76

2605

688 558

0,003

11

1

1

123

0,0582

37,6

8,59

24

5,51

30,52

17,76

2605

44

8

8

0

128

0,0570

38,5

8,77

12

5,31

29,92

17,38

35 792

11 397 741

0,053

9

7

1

131

0,0564

39,1

8,87

48

5,20

29,57

17,16

2464

45

8

8

2

132

0,0562

39,3

8,90

24

5,16

29,45

17,09

34 656

8 582 245

0,040

10

4

4

132

0,0562

39,3

8,90

24

5,16

29,45

17,09

34 656

46

8

6

6

136

0,0553

40,0

9,04

24

5,02

29,00

16,80

33 572

8 090 346

0,038

10

6

0

136

0,0553

40,0

9,04

24

5,02

29,00

16,80

33 572

47

9

7

3

139

0,0547

40,5

9,14

48

4,92

28,67

16,60

2334

827 266

0,004

3

3

11

139

0,0547

40,5

9,14

24

4,92

28,67

16,60

2334

48

8

8

4

144

0,0538

41,4

9,30

24

4,77

28,14

16,26

31 548

5 415 885

0,025

12

0

0

144

0,0538

41,4

9,30

12

4,77

28,14

16,26

31 548

49

7

7

7

147

0,0532

41,9

9,40

8

4,68

27,83

16,07

2215

580 719

0,003

11

5

1

147

0,0532

41,9

9,40

48

4,68

27,83

16,07

2215

50

12

2

0

148

0,0530

42,1

9,43

24

4,65

27,73

16,00

30 602

3 418 246

0,016

51

10

6

4

152

0,0523

42,8

9,55

48

4,55

27,33

15,75

29 697

9 721 282

0,045

12

2

2

152

0,0523

42,8

9,55

24

4,55

27,33

15,75

29 697

52

9

7

5

155

0,0518

43,3

9,65

48

4,47

27,04

15,57

2104

903 042

0,004

11

5

3

155

0,0518

43,3

9,65

48

4,47

27,04

15,57

2104

53

12

4

0

160

0,0510

44,2

9,80

24

4,35

26,56

15,27

27 998

2 923 126

0,014

54

9

9

1

163

0,0505

44,7

9,89

24

4,28

26,28

15,10

2002

205 760

0,001

55

8

8

6

164

0,0504

44,9

9,92

24

4,26

26,19

15,04

27 200

11 125 553

0,052

10

8

0

164

0,0504

44,9

9,92

24

4,26

26,19

15,04

27 200

12

4

2

164

0,0504

44,9

9,92

48

4,26

26,19

15,04

27 200

56

10

8

2

168

0,0498

45,6

10,04

48

4,18

25,83

14,82

26 435

5 299 255

0,025

57

9

9

3

171

0,0493

46,1

10,13

24

4,12

25,57

14,65

1907

745 645

0,003

11

7

1

171

0,0493

46,1

10,13

48

4,12

25,57

14,65

1907

13

1

1

171

0,0493

46,1

10,13

23

4,12

25,57

14,65

1907

58

10

6

6

172

0,0492

46,2

10,16

24

4,10

25,48

14,60

25 700

2 527 002

0,012

59

12

4

4

176

0,0486

46,9

10,28

24

4,02

25,14

14,38

24 993

2 412 757

0,011

60

9

7

7

179

0,0482

47,5

10,37

24

3,97

24,89

14,23

1818

865 985

0,004

13

3

1

179

0,0482

47,5

10,37

48

3,97

24,89

14,23

1818

11

7

3

179

0,0482

47,5

10,37

48

3,97

24,89

14,23

1818

61

10

8

4

180

0,0481

47,6

10,40

48

3,95

24,81

14,18

24 314

6 918 659

0,032

12

6

0

180

0,0481

47,6

10,40

24

3,95

24,81

14,18

24 314

62

12

6

2

184

0,0476

48,3

10,51

24

3,89

24,48

13,97

23 660

2 206 783

0,010

63

9

9

5

187

0,0472

48,9

10,60

24

3,84

24,24

13,83

1735

319 812

0,001

13

3

3

187

0,0472

48,9

10,60

24

3,84

24,24

13,83

1735

64

8

8

8

192

0,0466

49,7

10,74

8

3,77

23,85

13,59

22 424

675 698

0,003

65

11

7

5

195

0,0462

50,3

10,82

48

3,73

23,62

13,44

1658

592 950

0,003

13

5

1

195

0,0462

50,3

10,82

48

3,73

23,62

13,44

1658

66

12

6

4

196

0,0461

50,4

10,85

48

3,71

23,55

13,40

21 840

4 864 772

0,023

14

0

0

196

0,0461

50,4

10,85

12

3,71

23,55

13,40

21 840

67

10

8

6

200

0,0456

51,2

10,96

48

3,66

23,25

13,21

21 276

20 420 949

0,095

14

2

0

200

0,0456

51,2

10,96

24

3,66

23,25

13,21

21 276

10

10

0

200

0,0456

51,2

10,96

24

3,66

23,25

13,21

21 276

68

11

9

1

203

0,0453

51,7

11,04

48

3,63

23,03

13,08

1585

551 915

0,003

13

5

3

203

0,0453

51,7

11,04

48

3,63

23,03

13,08

1585

69

10

10

2

204

0,0452

51,9

11,07

24

3,62

22,96

13,04

20 733

3 597 744

0,017

14

2

2

204

0,0452

51,9

11,07

24

3,62

22,96

13,04

20 733

70

12

8

0

208

0,0447

52,6

11,18

24

3,57

22,68

12,86

20 209

1 732 340

0,008

71

11

9

3

211

0,0444

53,1

11,26

48

3,54

22,47

12,73

1517

386 869

0,002

9

9

7

211

0,0444

53,1

11,26

24

3,54

22,47

12,73

1517

72

12

8

2

212

0,0443

53,3

11,28

48

3,53

22,40

12,69

19 702

5 010 200

0,023

14

4

0

212

0,0443

53,3

11,28

24

3,53

22,40

12,69

19 702

73

14

4

2

216

0,0439

54,0

11,39

4

3,50

22,13

12,52

19 213

1 880 426

0,009

10

10

4

216

0,0439

54,0

11,39

24

3,50

22,13

12,52

19 213

74

13

7

1

219

0,0436

54,6

11,47

48

3,47

21,93

12,40

1453

363 091

0,002

13

5

5

219

0,0436

54,6

11,47

24

3,47

21,93

12,40

1453

75

12

8

4

224

0,0431

55,5

11,60

48

3,43

21,60

12,20

18 284

3 012 674

0,014

76

14

4

4

228

0,0427

56,3

11,70

24

3,41

21,35

12,04

17 842

1 458 763

0,007

77

14

6

0

232

0,0424

57,0

11,80

24

3,38

21,10

11,89

17 415

1 414 402

0,007

78

14

6

2

236

0,0420

57,8

11,91

48

3,37

20,86

11,74

17 001

4 119 348

0,019

10

10

6

236

0,0420

57,8

11,91

24

3,37

20,86

11,74

17 001

79

11

11

1

243

0,0414

59,2

12,08

24

3,34

20,44

11,49

1282

308 551

0,001

13

7

5

243

0,0414

59,2

12,08

48

3,34

20,44

11,49

1282

80

12

10

0

244

0,0413

59,4

12,11

24

3,34

20,38

11,45

16 213

3 897 969

0,018

12

8

6

244

0,0413

59,4

12,11

48

3,34

20,38

11,45

16 213

81

12

10

2

248

0,0410

60,2

12,20

48

3,33

20,15

11,31

15 838

5 066 597

0,024

14

6

4

248

0,0410

60,2

12,20

48

3,33

20,15

11,31

15 838

82

11

9

7

251

0,0407

60,8

12,28

48

3,33

19,98

11,21

1232

196 908

0,001

13

9

1

251

0,0407

60,8

12,28

48

3,33

19,98

11,21

1232

196 908

0,001

83

13

9

3

259

0,0401

62,4

12,47

48

3,34

19,54

10,94

1184

189 710

0,001

84

10

10

8

264

0,0397

63,5

12,59

24

3,36

19,27

10,78

14 447

3 490 012

0,016

14

8

2

264

0,0397

63,5

12,59

48

3,36

19,27

10,78

14 447

85

11

11

5

267

0,0395

64,2

12,66

24

3,37

19,12

10,68

1138

184 168

0,001

13

7

7

267

0,0395

64,2

12,66

24

3,37

19,12

10,68

1138

86

12

8

8

272

0,0391

65,3

12,78

24

3,40

18,86

10,52

13 812

1 128 673

0,005

87

13

9

5

275

0,0389

66,0

12,85

48

3,43

18,71

10,43

1095

180 451

0,001

88

14

8

4

276

0,0388

66,2

12,87

48

3,44

18,66

10,40

13 509

2 232 108

0,010

89

12

10

6

280

0,0386

67,2

12,97

48

3,49

18,46

10,28

13 214

2 213 890

0,010

90

11

9

9

283

0,0384

67,9

13,04

24

3,53

18,31

10,19

1055

89 452

0,000

91

12

12

0

288

0,0380

69,2

13,15

24

3,63

18,07

10,05

12 650

1 101 101

0,005

92

11

11

7

291

0,0378

70,0

13,22

24

3,70

17,93

9,96

1016

270 283

0,001

13

11

1

291

0,0378

70,0

13,22

48

3,70

17,93

9,96

1016

93

12

12

2

292

0,0378

70,2

13,24

24

3,72

17,88

9,93

12 380

1 105 795

0,005

94

14

10

0

296

0,0375

71,4

13,33

24

3,84

17,70

9,82

12 118

3 351 202

0,016

14

8

6

296

0,0375

71,4

13,33

48

3,84

17,70

9,82

12 118

95

13

9

7

299

0,0373

72,2

13,40

48

3,95

17,56

9,74

979

371 283

0,002

13

11

3

299

0,0373

72,2

13,40

48

3,95

17,56

9,74

979

96

14

10

2

300

0,0373

72,5

13,42

48

3,99

17,52

9,71

11 862

2 273 477

0,011

97

12

12

4

304

0,0370

73,8

13,51

24

4,19

17,34

9,60

11 614

1 167 644

0,005

98

12

10

8

308

0,0368

75,1

13,60

48

4,45

17,16

9,50

11 373

2 428 899

0,011

99

14

10

4

312

0,0365

76,6

13,69

48

4,81

16,99

9,40

11 138

2 570 895

0,012

100

13

11

5

315

0,0364

77,8

13,75

48

5,18

16,86

9,32

910

226 432

0,001

101

11

11

9

323

0,0359

81,8

13,93

24

7,32

16,53

9,12

878

154 357

0,001

102

12

12

6

324

0,0358

82,5

13,95

24

7,89

16,49

9,09

10 470

3 967 026

0,019

14

8

8

324

0,0358

82,5

13,95

24

7,89

16,49

9,09

10 470

Таблица 3

Расчет рентгенограммы для фазы SnO2 на Cu излучении

N

H

K

L

m

d, нм

и, °

sin (и)/л

p

Ф (и)

f (Sn)

f (O)

|S|2

I, о.е.

I/Imax

1

1

0

0

1,00

0,4720

9,4

1,06

4

74,98

46,13

7,38

0

0

0,000

2

1

1

0

2,00

0,3338

13,4

1,50

4

37,50

43,30

6,93

7518

1 127 826

0,946

3

0

0

1

2,22

0,3170

14,1

1,58

2

33,83

42,78

6,85

0

0

0,000

4

0

1

1

3,22

0,2632

17,0

1,90

8

23,33

40,77

6,52

6385

1 191 661

1,000

5

2

0

0

4,00

0,2360

19,1

2,12

4

18,77

39,47

6,31

2902

217 960

0,183

6

1

1

1

4,22

0,2298

19,6

2,18

8

17,81

39,12

6,26

622

88 630

0,074

7

2

1

0

5,00

0,2111

21,4

2,37

8

15,03

38,06

6,09

9

1117

0,001

8

0

2

1

6,22

0,1893

24,0

2,64

8

12,11

36,62

5,86

0

0

0,000

9

2

1

1

7,22

0,1757

26,0

2,85

16

10,45

35,53

5,69

5254

878 245

0,737

10

2

2

0

8,00

0,1669

27,5

3,00

4

9,44

34,78

5,56

8367

315 909

0,265

11

0

0

2

8,87

0,1585

29,1

3,15

2

8,53

34,05

5,45

8079

137 854

0,116

12

3

0

0

9,00

0,1573

29,3

3,18

4

8,41

33,90

5,42

0

0

0,000

13

1

0

2

9,87

0,1503

30,9

3,33

8

7,69

33,19

5,31

0

0

0,000

14

3

1

0

10,00

0,1493

31,1

3,35

16

7,59

33,10

5,30

4349

528 012

0,443

15

2

2

1

10,22

0,1477

31,5

3,39

8

7,43

32,91

5,27

0

7

0,000

16

1

1

2

10,87

0,1432

32,6

3,49

8

7,00

32,46

5,19

4224

236 547

0,199

17

3

0

1

11,22

0,1409

33,2

3,55

16

6,79

32,18

5,15

4655

505 744

0,424

18

3

1

1

12,22

0,1350

34,8

3,70

16

6,26

31,52

5,04

391

39 158

0,033

19

2

0

2

12,87

0,1316

35,9

3,80

8

5,96

31,09

4,97

1801

85 827

0,072

20

3

2

0

13,00

0,1309

36,1

3,82

8

5,90

31,01

4,96

6

282

0,000

21

1

2

2

13,87

0,1267

37,5

3,94

16

5,55

30,51

4,88

6

530

0,000

22

3

2

1

15,22

0,1210

39,6

4,13

16

5,10

29,74

4,76

3129

255 112

0,214

23

4

0

0

16,00

0,1180

40,8

4,24

4

4,87

29,31

4,69

5897

114 845

0,096

24

2

2

2

16,87

0,1149

42,1

4,35

8

4,64

28,89

4,62

5774

214 572

0,180

25

4

1

0

17,00

0,1145

42,3

4,37

8

4,61

28,82

4,61

21

773

0,001

26

3

0

2

17,87

0,1117

43,7

4,48

8

4,42

28,41

4,55

0

0

0,000

27

3

3

0

18,00

0,1113

43,9

4,49

8

4,39

28,38

4,54

3294

115 678

0,097

28

4

0

1

18,22

0,1106

44,2

4,52

8

4,35

28,27

4,52

0

0

0,000

29

3

1

2

18,87

0,1087

45,2

4,60

16

4,22

27,98

4,48

3108

209 818

0,176

30

4

1

1

19,22

0,1077

45,7

4,64

16

4,16

27,84

4,45

2980

198 181

0,166

31

0

0

3

19,95

0,1057

46,8

4,73

2

4,03

27,52

4,40

0

0

0,000

32

4

2

0

20,00

0,1055

46,9

4,74

8

4,02

27,49

4,40

1449

46 659

0,039

33

3

3

1

20,22

0,1050

47,3

4,76

16

3,99

27,42

4,39

287

18 302

0,015

34

0

1

3

20,95

0,1031

48,4

4,85

8

3,88

27,11

4,34

2822

87 651

0,074

35

3

2

2

21,87

0,1009

49,8

4,95

16

3,76

26,77

4,28

4

268

0,000

36

1

1

3

21,95

0,1007

49,9

4,96

8

3,75

26,73

4,28

290

8718

0,007

37

4

2

1

22,22

0,1001

50,3

4,99

16

3,72

26,63

4,26

0

17

0,000

38

2

0

3

23,95

0,0964

53,1

5,18

8

3,55

26,01

4,16

0

0

0,000

39

4

0

2

24,87

0,0947

54,5

5,28

8

3,47

25,68

4,11

4528

125 786

0,106

40

1

2

3

24,95

0,0945

54,7

5,29

16

3,47

25,65

4,10

2738

151 868

0,127

41

4

3

0

25,00

0,0944

54,7

5,30

8

3,46

25,62

4,10

16

445

0,000

42

5

0

0

25,00

0,0944

54,7

5,30

4

3,46

25,62

4,10

0

0

0,000

43

4

1

2

25,87

0,0928

56,2

5,39

16

3,41

25,33

4,05

16

884

0,001

44

5

1

0

26,00

0,0926

56,4

5,40

8

3,40

25,30

4,05

2593

70 586

0,059

45

3

3

2

26,87

0,0911

57,8

5,49

8

3,36

25,02

4,00

2562

68 939

0,058

46

4

3

1

27,22

0,0905

58,4

5,53

16

3,35

24,90

3,98

2777

148 958

0,125

47

5

0

1

27,22

0,0905

58,4

5,53

8

3,35

24,90

3,98

2014

54 021

0,045

48

2

2

3

27,95

0,0893

59,7

5,60

8

3,34

24,69

3,95

0

2

0,000

49

5

1

1

28,22

0,0889

60,2

5,63

16

3,33

24,60

3,94

223

11 909

0,010

50

4

2

2

28,87

0,0878

61,3

5,69

16

3,33

24,43

3,91

1144

60 992

0,051

51

0

3

3

28,95

0,0877

61,5

5,70

8

3,33

24,40

3,90

2675

71 289

0,060

52

5

2

0

29,00

0,0876

61,6

5,70

8

3,33

24,40

3,90

3

92

0,000

53

1

3

3

29,95

0,0862

63,4

5,80

16

3,35

24,11

3,86

229

12 275

0,010

54

5

2

1

31,22

0,0845

65,9

5,92

16

3,43

23,78

3,80

2727

149 516

0,125

55

4

4

0

32,00

0,0834

67,5

5,99

4

3,51

23,59

3,77

3762

52 820

0,044

56

2

3

3

32,95

0,0822

69,6

6,08

16

3,67

23,35

3,74

1929

113 175

0,095

57

4

3

2

33,87

0,0811

71,9

6,16

16

3,91

23,15

3,70

13

818

0,001

58

5

0

2

33,87

0,0811

71,9

6,16

8

3,91

23,15

3,70

0

0

0,000

59

5

3

0

34,00

0,0809

72,2

6,18

8

3,95

23,10

3,70

2056

64 975

0,055

60

4

4

1

34,22

0,0807

72,8

6,20

8

4,03

23,05

3,69

1

27

0,000

61

5

1

2

34,87

0,0799

74,7

6,26

16

4,35

22,90

3,66

2124

147 888

0,124

62

0

0

4

35,47

0,0793

76,6

6,31

2

4,80

22,78

3,65

3618

34 753

0,029

63

6

0

0

36,00

0,0787

78,5

6,36

4

5,43

22,67

3,63

1014

22 051

0,019

64

5

3

1

36,22

0,0784

79,4

6,38

16

5,81

22,62

3,62

183

17 017

0,014

65

1

0

4

36,47

0,0782

80,5

6,40

8

6,41

22,58

3,61

0

0

0,000

66

6

1

0

37,00

0,0776

83,5

6,44

8

9,00

22,49

3,60

28

2013

0,002

67

1

1

4

37,47

0,0771

88,8

6,48

8

49,00

22,41

3,58

2013

789 062

0,662

Таблица 4

Расчет рентгенограммы для фазы SnO2 на Mo излучении для первых ста и последних пяти рефлексов

N

H

K

L

m

d, нм

и, °

sin (и)/л

p

Ф (и)

f (Sn)

f (O)

|S|2

I, о.е.

I/Imax

1

1

0

0

1,00

0,4720

4,3

1,06

4

352,86

46,13

7,38

0

0

0,000

2

1

1

0

2,00

0,3338

6,1

1,50

4

176,43

43,30

6,93

7518

5 306 026

0,947

3

0

0

1

2,22

0,3170

6,4

1,58

2

159,16

42,78

6,85

0

0

0,000

4

0

1

1

3,22

0,2632

7,8

1,90

8

109,69

40,77

6,52

6385

5 602 964

1,000

5

2

0

0

4,00

0,2360

8,7

2,12

4

88,22

39,47

6,31

2902

1 024 232

0,183

6

1

1

1

4,22

0,2298

8,9

2,18

8

83,68

39,12

6,26

622

416 413

0,074

7

2

1

0

5,00

0,2111

9,7

2,37

8

70,58

38,06

6,09

9

5243

0,001

8

2

0

1

6,22

0,1893

10,8

2,64

8

56,77

36,62

5,86

0

0

0,000

9

2

1

1

7,22

0,1757

11,7

2,85

16

48,90

35,53

5,69

5254

4 110 706

0,734

10

2

2

0

8,00

0,1669

12,3

3,00

4

44,12

34,78

5,56

8367

1 476 527

0,264

11

0

0

2

8,87

0,1585

13,0

3,15

2

39,80

34,05

5,45

8079

643 138

0,115

12

3

0

0

9,00

0,1573

13,1

3,18

4

39,22

33,90

5,42

0

0

0,000

13

1

0

2

9,87

0,1503

13,7

3,33

8

35,77

33,19

5,31

0

0

0,000

14

3

1

0

10,00

0,1493

13,8

3,35

16

35,30

33,10

5,30

4349

2 456 442

0,438

15

2

2

1

10,22

0,1477

13,9

3,39

8

34,55

32,91

5,27

0

30

0,000

16

1

1

2

10,87

0,1432

14,4

3,49

8

32,48

32,46

5,19

4224

1 097 710

0,196

17

3

0

1

11,22

0,1409

14,6

3,55

16

31,47

32,18

5,15

4655

2 344 343

0,418

18

3

1

1

12,22

0,1350

15,3

3,70

16

28,90

31,52

5,04

391

180 883

0,032

19

2

0

2

12,87

0,1316

15,7

3,80

8

27,44

31,09

4,97

1801

395 448

0,071

20

3

2

0

13,00

0,1309

15,8

3,82

8

27,16

31,01

4,96

6

1297

0,000

21

2

1

2

13,87

0,1267

16,3

3,94

16

25,47

30,51

4,88

6

2430

0,000

22

3

2

1

15,22

0,1210

17,1

4,13

16

23,21

29,74

4,76

3129

1 162 244

0,207

23

4

0

0

16,00

0,1180

17,5

4,24

4

22,08

29,31

4,69

5897

520 814

0,093

24

2

2

2

16,87

0,1149

18,0

4,35

8

20,95

28,89

4,62

5774

967 584

0,173

25

4

1

0

17,00

0,1145

18,1

4,37

8

20,78

28,82

4,61

21

3484

0,001

26

3

0

2

17,87

0,1117

18,6

4,48

8

19,78

28,41

4,55

0

0

0,000

27

3

3

0

18,00

0,1113

18,6

4,49

4

19,63

28,38

4,54

3294

258 642

0,046

28

4

0

1

18,22

0,1106

18,7

4,52

8

19,40

28,27

4,52

0

0

0,000

29

3

1

2

18,87

0,1087

19,1

4,60

16

18,73

27,98

4,48

3108

931 453

0,166

30

4

1

1

19,22

0,1077

19,3

4,64

16

18,39

27,84

4,45

2980

877 018

0,157

31

0

0

3

19,95

0,1057

19,7

4,73

2

17,72

27,52

4,40

0

0

0,000

32

4

2

0

20,00

0,1055

19,7

4,74

8

17,67

27,49

4,40

1449

204 918

0,037

33

3

3

1

20,22

0,1050

19,8

4,76

16

17,49

27,42

4,39

287

80 197

0,014

34

1

0

3

20,95

0,1031

20,2

4,85

8

16,87

27,11

4,34

2822

380 984

0,068

35

3

2

2

21,87

0,1009

20,6

4,95

16

16,17

26,77

4,28

4

1151

0,000

36

1

1

3

21,95

0,1007

20,7

4,96

8

16,11

26,73

4,28

290

37 430

0,007

37

4

2

1

22,22

0,1001

20,8

4,99

16

15,92

26,63

4,26

0

72

0,000

38

2

0

3

23,95

0,0964

21,6

5,18

8

14,77

26,01

4,16

0

0

0,000

39

4

0

2

24,87

0,0947

22,1

5,28

8

14,23

25,68

4,11

4528

515 423

0,092

40

2

1

3

24,95

0,0945

22,1

5,29

16

14,18

25,65

4,10

2738

621 265

0,111

41

4

3

0

25,00

0,0944

22,1

5,30

8

14,16

25,62

4,10

16

1817

0,000

42

5

0

0

25,00

0,0944

22,1

5,30

4

14,16

25,62

4,10

0

0

0,000

43

4

1

2

25,87

0,0928

22,5

5,39

16

13,68

25,33

4,05

16

3546

0,001

44

5

1

0

26,00

0,0926

22,6

5,40

8

13,61

25,30

4,05

2593

282 420

0,050

45

3

3

2

26,87

0,0911

23,0

5,49

8

13,18

25,02

4,00

2562

270 051

0,048

46

4

3

1

27,22

0,0905

23,1

5,53

16

13,01

24,90

3,98

2777

578 089

0,103

47

5

0

1

27,22

0,0905

23,1

5,53

8

13,01

24,90

3,98

2014

209 647

0,037

48

2

2

3

27,95

0,0893

23,5

5,60

8

12,67

24,69

3,95

0

6

0,000

49

5

1

1

28,22

0,0889

23,6

5,63

16

12,55

24,60

3,94

223

44 861

0,008

50

4

2

2

28,87

0,0878

23,9

5,69

16

12,27

24,43

3,91

1144

224 715

0,040

51

3

0

3

28,95

0,0877

23,9

5,70

8

12,24

24,40

3,90

2675

261 845

0,047

52

5

2

0

29,00

0,0876

23,9

5,70

8

12,22

24,40

3,90

3

339

0,000

53

3

1

3

29,95

0,0862

24,3

5,80

16

11,83

24,11

3,86

229

43 316

0,008

54

5

2

1

31,22

0,0845

24,9

5,92

16

11,36

23,78

3,80

2727

495 445

0,088

55

4

4

0

32,00

0,0834

25,2

5,99

4

11,08

23,59

3,77

3762

166 763

0,030

56

3

2

3

32,95

0,0822

25,6

6,08

16

10,77

23,35

3,74

1929

332 290

0,059

57

4

3

2

33,87

0,0811

26,0

6,16

16

10,48

23,15

3,70

13

2196

0,000

58

5

0

2

33,87

0,0811

26,0

6,16

8

10,48

23,15

3,70

0

0

0,000

59

5

3

0

34,00

0,0809

26,0

6,18

8

10,44

23,10

3,70

2056

171 644

0,031

60

4

4

1

34,22

0,0807

26,1

6,20

8

10,37

23,05

3,69

1

69

0,000

61

5

1

2

34,87

0,0799

26,4

6,26

16

10,18

22,90

3,66

2124

346 031

0,062

62

0

0

4

35,47

0,0793

26,6

6,31

2

10,01

22,78

3,65

3618

72 435

0,013

63

6

0

0

36,00

0,0787

26,9

6,36

4

9,87

22,67

3,63

1014

40 028

0,007

64

5

3

1

36,22

0,0784

26,9

6,38

16

9,81

22,62

3,62

183

28 711

0,005

65

1

0

4

36,47

0,0782

27,0

6,40

8

9,74

22,58

3,61

0

0

0,000

66

6

1

0

37,00

0,0776

27,3

6,44

8

9,60

22,49

3,60

28

2149

0,000

67

1

1

4

37,47

0,0771

27,4

6,48

8

9,48

22,41

3,58

2013

152 729

0,027

68

5

2

2

37,87

0,0767

27,6

6,52

16

9,39

22,14

3,54

3

428

0,000

69

3

3

3

37,95

0,0766

27,6

6,53

8

9,37

22,12

3,54

187

13 974

0,002

70

6

0

1

38,22

0,0764

27,7

6,55

8

9,30

22,05

3,53

0

0

0,000

71

6

1

1

39,22

0,0754

28,1

6,63

16

9,07

21,82

3,49

1976

286 738

0,051

72

2

0

4

39,47

0,0751

28,2

6,66

8

9,01

21,76

3,48

882

63 608

0,011

73

4

2

3

39,95

0,0747

28,4

6,70

16

8,90

21,65

3,46

0

27

0,000

74

6

2

0

40,00

0,0746

28,4

6,70

8

8,89

21,64

3,46

3142

223 592

0,040

75

2

1

4

40,47

0,0742

28,6

6,74

16

8,79

21,53

3,45

3

418

0,000

76

4

4

2

40,87

0,0738

28,8

6,77

8

8,71

21,45

3,43

3110

216 684

0,039

77

5

4

0

41,00

0,0737

28,8

6,78

8

8,68

21,42

3,43

11

730

0,000

78

6

2

1

42,22

0,0726

29,3

6,88

16

8,44

21,15

3,38

0

53

0,000

79

5

3

2

42,87

0,0721

29,5

6,94

16

8,31

21,01

3,36

1701

226 201

0,040

80

5

4

1

43,22

0,0718

29,7

6,96

16

8,25

20,94

3,35

1434

189 142

0,034

81

2

2

4

43,47

0,0716

29,8

6,98

8

8,20

20,88

3,34

3017

197 842

0,035

82

3

0

4

44,47

0,0708

30,1

7,06

8

8,02

20,68

3,31

0

0

0,000

83

6

0

2

44,87

0,0705

30,3

7,10

8

7,95

20,60

3,30

837

53 243

0,010

84

4

3

3

44,95

0,0704

30,3

7,10

16

7,93

20,58

3,29

1896

240 735

0,043

85

5

0

3

44,95

0,0704

30,3

7,10

8

7,93

20,58

3,29

1375

87 304

0,016

86

6

3

0

45,00

0,0704

30,3

7,11

8

7,93

20,57

3,29

23

1437

0,000

87

1

3

4

45,47

0,0700

30,5

7,14

16

7,85

20,47

3,28

1664

208 896

0,037

88

6

1

2

45,87

0,0697

30,7

7,17

16

7,78

20,39

3,26

23

2862

0,001

89

5

1

3

45,95

0,0696

30,7

7,18

16

7,77

20,38

3,26

153

19 040

0,003

90

6

3

1

47,22

0,0687

31,2

7,28

16

7,56

20,13

3,22

1445

174 873

0,031

91

2

3

4

48,47

0,0678

31,6

7,38

16

7,37

19,89

3,18

2

290

0,000

92

6

2

2

48,87

0,0675

31,8

7,41

16

7,32

19,81

3,17

2634

308 339

0,055

93

5

2

3

48,95

0,0675

31,8

7,41

16

7,30

19,80

3,17

1890

220 915

0,039

94

7

0

0

49,00

0,0674

31,8

7,42

4

7,30

19,79

3,17

0

0

0,000

95

5

4

2

49,87

0,0668

32,1

7,48

16

7,17

19,63

3,14

9

1013

0,000

96

5

5

0

50,00

0,0668

32,2

7,49

4

7,16

19,60

3,14

1633

46 726

0,008

97

7

1

0

50,00

0,0668

32,2

7,49

8

7,16

19,60

3,14

1511

86 494

0,015

98

7

0

1

51,22

0,0660

32,6

7,58

8

6,99

19,38

3,10

1940

108 509

0,019

99

4

0

4

51,47

0,0658

32,7

7,60

8

6,96

19,34

3,09

2567

142 855

0,025

100

4

4

3

51,95

0,0655

32,9

7,64

8

6,90

19,25

3,08

1

32

0,000

498

12

3

3

172,95

0,0359

81,9

13,93

16

7,41

8,76

1,40

335

39 677

0,007

499

13

2

0

173,00

0,0359

82,0

13,93

8

7,46

8,76

1,40

0

0,000

500

7

4

7

173,63

0,0358

82,8

13,96

16

8,20

8,73

1,40

391

89 911

0,016

8

1

7

173,63

0,0358

82,8

13,96

16

8,20

8,73

1,40

294

501

4

4

8

173,89

0,0358

83,1

13,97

8

8,58

8,72

1,40

514

35 294

0,006

502

13

2

1

175,22

0,0357

85,2

14,02

16

12,23

8,66

1,39

455

89 105

0,016

503

5

3

8

175,89

0,0356

86,8

14,05

16

18,16

8,64

1,38

287

83 487

0,015

Рис. 1. Штрихдиаграммы для фазы PbTe на Cu (сверху) и Mo (снизу) излучениях

Рис. 2. Штрихдиаграммы для фазы PbTe на Cu излучении (сверху) и первых ста и последних пяти рефлексов на Mo (снизу) излучении

Показать Свернуть
Заполнить форму текущей работой