Физическое моделирование гидродинамических процессов движения орудий рыболовства

Тип работы:
Реферат
Предмет:
Экономические науки


Узнать стоимость

Детальная информация о работе

Выдержка из работы

ВЕСТНИК ТОМСКОГО ГОСУДАРСТВЕННОГО УНИВЕРСИТЕТА
2012
Математика и механика
№ 3(19)
УДК. 639.2. 081. 117
А.А. Недоступ
ФИЗИЧЕСКОЕ МОДЕЛИРОВАНИЕ ГИДРОДИНАМИЧЕСКИХ ПРОЦЕССОВ ДВИЖЕНИЯ ОРУДИЙ РЫБОЛОВСТВА1
Приводится вывод правил физического моделирования гидродинамических процессов движения орудий рыболовства. С использованием геометрических преобразований получена связь безразмерных характеристик гидродинамического процесса движения орудий рыболовства. На основании п-теоремы получены основные критерии подобия гидродинамических процессов движения орудий рыболовства. Обоснованы правила динамического подобия рыболовных орудий. Получены масштабы моделирования динамических процессов движения орудий рыболовства.
Ключевые слова: гидродинамические процессы, моделирование, правила подобия, орудия рыболовства.
При экспериментальном исследовании орудий рыболовства в статике необходимо воспользоваться правилами физического моделирования [1- 6].
Необходимо отметить, что все орудия рыболовства работают как в стационарных, так и в нестационарных режимах. Причем правила физического моделирования в статике не являются правилами моделирования динамических процессов, которые являются общими, а не частными правилами моделирования.
При выводе правил физического моделирования динамических процессов рыболовства (переходной режим траления, погружение кошелькового невода, выборка донного невода и др.) рассмотрим два подхода.
Первый подход. Рассмотрим изменение безразмерной силы натяжения х в вае-ре (урезе) при выборке орудия рыболовства (как пример) (рис. 1). Определим связь между безразмерными силовыми х, геометрическими характеристиками X и временем т протекания динамических процессов для натурного орудия рыболовства и его модели [7, 8]. Процесс изменения безразмерных силовых и геометрических характеристик во времени можно представить как некоторую кривую ЛВС (рис. 1). Пусть безразмерная сила натяжения в ваере (урезе или др.) х и другие характеристики при выборке (травлении) орудия рыболовства изменяются по закону
где г — безразмерный радиус- 0 — Z хВОВ- ] - А%ВОВх. Отметим, что
1
(1)
где V — ?ВХтО%В- с — ZBхxOBxт.
1 Статья подготовлена в рамках выполнения гранта РФФИ № 11−08−96-а.
Зная, что
отсюда
Рис. 1. Зависимость вида х = f (Х, х)
ОВг =xtg 0 ОВ1 = т /cos j.
X
1
т tg 9 cos j
Разделим левую и правую части выражения (4) на т, тогда
X _ cos 9 1
т2 sin 9 cos j r sin 9 cos j Умножим левую и правую части выражения (5) на X:
cos 9 r sin 9 sin j cos 9 sin j tg j
т2 sin 0 cos jr sin0 cos j sin0 cos2 j tg 0 cos j
Из (2) имеем
= tg V tg j:
(3)
(4)
(5)
(6) (7)
причем из (2) также tg ст = tg у / tg j. Динамическое подобие не нарушается при обеспечении геометрического подобия: j = idem, 9 = idem, у = idem и с = idem, тогда
Х f ^ f _ Xm^m
()
где «/» — индекс натурного орудия рыболовства- «т» — индекс модели орудия рыболовства.
2
т
Безразмерные гидродинамические характеристики движения орудий рыболовства определяются соотношениями
т
х =
T
max
x = -S_
max
t
max
где T — сила натяжения в текущий момент времени- S — длина ваера в текущий момент времени (любой геометрический параметр орудия рыболовства) — t — текущее время- Tmax — натяжение (сила) в конце процесса- Smax — длина ваера или др. (любой геометрический параметр орудия рыболовства в первоначальный момент времени) в конце процесса- tmax — суммарное время длительности процесса.
Значения характеристик с индексом (max) приняты как характеристики в конце процесса. Таким образом, в конце гидродинамического процесса движения орудия рыболовства: х = 1, ^ = 1 и т = 1.
Тогда представим выражение (8) в виде
TfSf tmax2f T S t
j j max f ± m m T
maxm
12 T S 12 T S
If max/ max f *m max m max m
()
Запишем выражение (9) в виде
t 2 C C t 2
max f _ R l lm
max m
T S C 2 T S
max f max f '--7 max m max m
(10)
где Ct — масштаб времени.
Отметим, что если соблюдается j = idem, 9 = idem, у = idem и с = idem, или
t 2 t 2
max f t~-
maxm
T fS f T S
maxf max f max m max m
тогда на основании (10) связь масштабов подобия можно записать в виде
CRC,
CC =1. ()
Ct
Второй подход. Определение критериев подобия на основании п-теоремы [9]. Метод «нулевых размерностей» (п-теорема) известен. Рассматриваются различные процессы (гидродинамические, грунтодинамические, трибологические и др.). Исследование критериев подобия рассматривались А. Л. Фридманом [4]. На основании п-теоремы получают критерии подобия гидродинамических процессов движения орудий рыболовства [1−6].
Приведем основные два критерия подобия Ne и Sh [4]:
C C
R a = 1, (12)
ckcpcdcfcU
где Ск — масштаб коэффициентов сопротивления (при моделировании орудия ры-
боловства как сложной системы: «ваера — оснастка — орудие рыболовства» принимается Ск — как коэффициент результирующей силы всей системы) [4]- Ср —
масштаб плотности среды,
СПС
-С± = 1. (13)
С1
Выразим из (13) масштаб скорости Си = Сх / Ct и подставим его в формулу (12), тогда
С С С2
я, а t = 1. (!4)
CkCpCdCf
При условии Fo = idem — относительная площадь сети [4, 7, 8] (Cd = Са, Ck = 1 -масштаб гидродинамических или грунтодинамических (трибологических) коэффициентов орудия рыболовства) и р = idem (Cp = 1) запишем выражение (14) как
crc2
CC- =1. (15)
Cl
Приведем критерий подобия динамического подобия в виде
C C
-mC^ = 1, (16)
CtCR
где Cm — масштаб массы орудий рыболовства.
Приравняем (11) и (15)
C C C C2
ЬС = CRCL- ~ Cf = С4, (17)
с2 с4 1 '
5
или Ct = C4. (18)
C учетом (13), запишем выражение для определения масштаба скорости
_ 1 = с 4
Си = Cl 4. (19)
Из (11) с учетом (13) определим силовой масштаб
3
Cr = с2. (20)
Из (11) с учетом (13) масштаб ускорения Сш = С / СД или
_ з
Си= С2. (21)
На рис. 2 изображена трехмерная зависимость Ся = /(С, Ct). Необходимо отметить, что ошибки моделирования увеличиваются пропорционально уменьшению и увеличению масштаба С1 относительно С1 = 1.
С учетом (18) — (20) из (16) выразим масштаб массы
Ст = ССС = Сх3. ()
Си
С
С,
Рис. 2. График трехмерной зависимости Ся = /(Сх, С,): а — 0 & lt- С1 & lt- 1- б — 0 & lt- С1 & lt- 5
Запишем закон Архимеда для орудий рыболовства в виде
^ = 7 + УуУ, (23)
где т — масса орудия рыболовства- 7 — вес в воде орудия рыболовства- - объ-
емный вес среды (воды) — V — объем орудия рыболовства.
Определим масштаб сил (22)
7 т + У утУт
Ся =
т _ ч. т / ут т _ /~о '-~С1.
/ т/ 7/ +Уу/У/
¦3/2
При этом из (20) что не сопоставимо с (24), однако масштаб гидростатических сил
(24)
(25)
Ся =
ттё У утУт т/ё _Уу/У
3/2
где g — ускорение силы тяжести. Тогда выражение (24) следует записывать не как масштаб сил Ся, а масштаб массы Ст:
С = СЯ7/ + Ум& gt-тС1У/ = С 3 f С1 7/ + У утУ/ ^
С С С
7/ + //
7/ + //
(26)
Запишем выражение масштаба объемного веса орудия рыболовства Су [4] в виде
СУ =
Ут = С 7/ +УутУ/ У / 7/ +У у/У/
(27)
где у/ - объемный вес материала, из которого изготовлено натурное орудие рыболовства- ут — объемный вес материала, из которого изготовлена модель орудия рыболовства.
Отметим, что Су Ф 1. Выражение (27) необходимо для выбора материала модели орудия рыболовства. Разделим его правую часть на qf и представим в виде
С-3/2 +^
1 а --з/2 + А
— =--------------¦а- = ----------------/-, (28)
Т 1 + Ь/ 1 +А/)
а/
где Af = JwVf/qf — отношение сил.
На рис. 3 приведен график зависимости су=f (СА).
Рис. 3. График зависимости Ст = f (С/Ау)
Для проверки на адекватность приведенных правил гидродинамического подобия движения орудий рыболовства были проведены опыты с шарами, имитирующими погружение загрузки нижней подборы кошелькового невода (табл. 1 и 3), моделями донных неводов [8] и моделью кошелькового невода. Проведено сравнение полученных результатов на основании математического и физического моделирования погружения шара в жидкость (воду) с учетом и без учета бокового течения. Характеристики шара-натуры представлены в табл. 1. Погружение шаров без бокового течения и с учетом бокового течения проводилось в гидроканале ЗАО «МариНПО» (г. Калининград).
Т аблица 1
Характеристики шара-натуры
Диаметр шара В мм Вес в воде шара а, Н Масса шара т, кг Объемный вес шара ул Н/м3 Отношение сил А{ Материал
80 0,058 0,274 10 030 45,34 Пластик с загрузкой
Масштабы моделирования шара-модели с учетом (18) — (21) и (26), (28) представлены в табл. 2.
Характеристики шара-модели представлены в табл. 3.
Экспериментальные данные погружения шаров представлены в табл. 4 и 5.
Т аблица 2
Масштабы моделирования
С Си Ск С, С Ч-'-Ш Су С ч-'-т
0,5 1,189 0,354 0,42 2,828 1,039 0,13
Т аблица 3
Характеристики шара-модели
Диаметр шара Б, мм Вес в воде шара Ч, Н Масса шара т, кг Объемный вес шара Н/м3 Материал
40 0,021 0,036 10 420 Пластик с загрузкой
Т аблица 4
Экспериментальные данные (без учета течения)
Шар У, м С, У/, м, с С, с
Натура 2,12 — 8,5 —
Модель 1,06 1,06 3,5 3,6
Примечание. У= 2,12 м — глубина гидроканала ЗАО «МариНПО».
Т аблица 5
Экспериментальные данные (с учетом течения)
Шар и, м/с У, м X, м С, У/, м С/Х, м, с, С с
Натура 0,14 2,12 1,18 — - 10,0 —
Модель 0,16 1,06 0,6 1,06 0,59 4,1 4,2
Примечание. и — скорость течения воды в гидроканале ЗАО «МариНПО" — X — перемещение по оси ОХ шара.
На основании экспериментальных данных (см. табл. 4 и 5) при физическом моделировании погружения шара можно утверждать, что ошибка моделирования составляет по геометрическим параметрам 0% и по времени — не более 3%. Ошибку по моделированию гидродинамической силы определим на основании математического моделирования процесса погружения шара. Исходя из уравнения динамики погружения шара,
ш^и = Ч + УА + Я + Тт, (29)
М
где ГА — сила Архимеда- Я — гидродинамическая сила- Гт — сила, обусловленная присоединенной массой.
При математическом моделировании погружения шара использовалась формула Озеена по определению коэффициента сопротивления [10]
Г Л
сх = - (1 + 0,179^ + 0,013Яе) при Яе & lt- 1478, (30)
Яе = БП / и, (31)
где и — коэффициент кинематической вязкости воды.
Проведены численные вычисления зависимости глубины погружения (перемещения) шара от времени (рис. 4 и 7) и скорости погружения шара от времени (рис. 5 и 8) [11].
Отметим, что динамический коэффициент вязкости жидкости (воды) д связан
как
С С
= с П
СГ & quot- С '
где Сд — масштаб динамического коэффициента вязкости жидкости.
(32)
/у /Сї у с
Рис. 4. Графики зависимостей У/=/(/) и Ут/С1 = / (їт/С) (без бокового течения)
ь
/у Іт /Сї у с
Рис. 5. Графики зависимостей П/ = / (/) и ит/С и = / (їт/С) (без бокового течения)
Рис. 6. Графики зависимостей Уу=/(Ху) и Ут/С1 = /(Хт/С) (с боковым течением)
Рис. 7. Графики зависимостей Уу=/(у) и Ут/С1 = /(Гт/СГ) (с боковым течением)
Рис. 8. Графики зависимостей Пу=/(Гу) и ит/СП = / (Гт/СГ) (с боковым течением)
Так как
с,= СС, (33)
где Съ — масштаб кинематического коэффициента вязкости жидкости, если Ср ^ 1 (для воды), тогда для моделирования в воде
С,» Си. (34)
С учетом (18) — (21), (34) выразим из (32) масштаб С
3
С, ~ Си= С}. (35)
Масштабные эффекты определяются по формулам
М{ =-^-1, (36)
, ш
ПС
Му =^7^, (37)
ш
ЯСЯ
М* =-Я*-, (38)
Яш
где Мі - масштабный эффект времени протекания процесса- Ми — масштабный эффект по скорости- МЯ — масштабный эффект по силе.
Отметим, что Мі - масштабный эффект по линейным характеристикам (глубине погружения шара) — возможно определить через отношение
Мг = ММП. (39)
Величины максимального масштабного эффекта при погружении шара приведены в табл. 6.
Т аблица 6
Величины максимального масштабного эффекта при погружении шара
М, Ми М Я Мі
1,0 1,0 (участок на рис. 5 не учитывается) 0,98 1,0
Величина максимального значения масштабного эффекта МЯ (38) составила не более 2% при Сі = 0,5.
Для физическом моделировании выборки донного невода был выбран натурный донный невод 25,8/23,3 [12]. Дель для постройки аналога выбиралась с учетом условия равной сплошности. По характеристикам аналога натурного донного невода с учетом масштаба моделирования (Сі = 0,5), а также (18) — (21) и (26), (28) была изготовлена модель аналога натурного донного невода (с характеристиками см. табл. 7) [12].
Масштабы моделирования процесса выборки донного невода с учетом (18) -(21) и (26), (28) представлены в табл. 8.
Т аблица 7
Характеристики донных неводов
Наименование характеристики Аналог донного невода (натура) Модель аналога донного невода (модель)
Площадь ниток, м2 0,04 0,01
Сплошность 0,09 0,09
Средневзвешенный диаметр, мм 1 1
Вес в воде 1-го метра уреза, Н/м 0,11 0,078
Средневзвешенный шаг ячеи, мм 26 26
Длина уреза, м 30 15
Плавучесть верхней подборы невода, Н 2,7 0,955
Загрузка невода, Н 4 1,414
Скорость выборки, м/с 1 1,18
Т аблица 8
Масштабы моделирования процесса выборки донного невода
Сі Си Ся С, С Су С У-'-Ш
0,5 1,189 0,354 0,42 2,828 1,039 0,13
При проведении экспериментов в опытовом бассейне КГТУ с аналогом донного невода и его моделью были получены графики зависимости Р = /(і), где Р — показания тензодатчика, фиксирующего натяжение в урезе (рис. 9).
Рис. 9. Графики зависимостей Р=/(,) аналога донного невода (натуры) и его модели
На рис. 10 приведен трехмерный график зависимости безразмерной силы натяжения х в урезе при выборке донного невода (рис. 1) в зависимости от безразмерных геометрических характеристик X и безразмерного временем т протекания динамических процессов для натурного донного невода и его модели [8, 12].
С учетом того, что масштабные эффекты моделирования возможно определить и через безразмерные комбинации, тогда
т
М{ = -шт Г
М, = Хш
МЯ =ш-.
X /
(40)
(41)
(42)
Величины максимального масштабного эффекта при выборке донного невода приведены в табл. 9.
Т аблица 9
Величины максимального масштабного эффекта при выборке донного невода
М, Ми М Я М,
0,99 0,99 0,85 (т. 1 на рис. 9 не учитывается) 0,98
В результате проведенных экспериментов по моделированию физических процессов при выборке донного невода ошибка составила 15% за исключением т. 1 (см. рис. 9).
Заключение
Правила физического моделирования (18) — (21) и (26), (28) обеспечивают моделирование гидродинамических процессов орудий рыболовства.
Величина максимального значения масштабного эффекта MR при погружении шара составила 2% при Cl = 0,5. В результате проведенных экспериментов по моделированию физических процессов при выборке донного невода ошибка составила не более 15% при Ci = 0,5.
Полученные результаты свидетельствуют об увеличении ошибок физического моделирования гидродинамических процессов орудий рыболовства в условиях: 0 & lt- Ci & lt- 1 и 1 & lt- Ci & lt- да.
ЛИТЕРАТУРА
1. Tauti M. A relation between experiments on model and on full scale of fishing net // Nippon Suisan Gakkaishi 1934- 3: p. 171−177.
2. Dickson W. The use of model nets as a method of developing trawling gear // Modern Fishing Gear of the Word. London: Fishing News Ltd., 1959.
3. Christensen B.A. Hydrodynamic modelling of nets and trawls // IEEE OCEAN'75. 1975. P. 484−490.
4. Фридман А. Л. Теория и проектирование орудий промышленного рыболовства. М., 1981. 327 с.
5. O'-NeillF.G. Small-scale modelling rules of trawl nets // Fish. Res. 1993. V. 18. P. 173−185.
6. Hu F., Matuda K., Tokai T. Similarity laws and modeling rules for fishing nets. Dynamic numerical simulation // Contributions on the theory of fishing gears and related marine systems. DEMaT 1999. 2000. P. 137−149.
7. Недоступ А. А. Обоснование правил физического моделирования динамических процессов орудий рыболовства // Сб. тез. докл. VII Международной научной конференции «Инновации в науке и образовании — 2009». Калининград: КГТУ, 2009. С. 160−164.
8. Nedostup A.A., Belyh A.V. Method of calculation of force characteristics The Danish seine // 9th International workshop — Contributions on the Theory of Fishing Gears and Related Marine Systems DEMAT 2009. V. 6. 2010. Japan. Nara. Kinki. P. 283−293.
9. Седов Л. И. Методы подобия и размерности в механике. М.: ГИТТЛ, 1957. 375 с.
10. ЛамбГ. Гидромеханика. М.: Гостехиздат, 1947. 928 с.
11. Наумов В. А. Механика движения неоднородных сред. Калининград: Изд-во ФГОУ ВПО «КГТУ», 2005. 125 с.
12. Недоступ А. А., Белых А. В. Моделирование физических процессов при выборке донного невода якорным способом // Материалы Международной научно-практической конференции, посвященной 125-летию со дня рождения заслуженного деятеля науки и техники РСФСР Баранова Федора Ильича. Калининград: Изд-во ФГБОУ ВПО «КГТУ», 2011. С. 293−298.
Статья поступила 07. 10. 2011 г.
Nedostup A.A. PHYSICAL MODELING OF HYDRODYNAMIC PROCESSES OF FISHING GEAR MOTION. Rules for physical modeling of hydrodynamic processes in the motion of fishing gears are deduced. Based on geometrical transformations, the connection between dimen-sionless characteristics of the hydrodynamic process of fishing gear motion is obtained. Using the п-theorem, the main similarity criteria for hydrodynamic processes of fishing gear motion are found. Rules of dynamic similarity of fishing gears are justified. Modeling scales for dynamic processes of fishing gear motion are obtained.
Keywords: hydrodynamic processes, modeling, similarity rules, fishing gears
NEDOSTUP Aleksandr Alekseevich (Kaliningrad State Technical University)
E-mail: nedostup@klgtu. ru

ПоказатьСвернуть
Заполнить форму текущей работой