Атлас спектров избранных звезд в наземном ультрафиолете

Тип работы:
Реферат
Предмет:
Астрономия и космонавтика


Узнать стоимость

Детальная информация о работе

Выдержка из работы

УДК 524. 3(084−852/74
АТЛАС СПЕКТРОВ ИЗБРАННЫХ ЗВЕЗД В НАЗЕМНОМ
УЛЬТРАФИОЛЕТЕ
© 2011 Е. Л. Ченцов1*, В. Г. Клочкова1, Т. Киппер2,
Н. С. Таволжанская1, В. Е. Панчук1, М. В. Юшкин1
1Специальная астрофизическая обсерватория, Нижний Архыз, 369 167 Россия 2Обсерватория Тарту, Тыравере, 61 602, Эстония Поступила в редакцию 11 апреля 2011 г.- принята в печать 31 мая 2011 г.
Представлен атлас спектров высокого отношения сигнал/шум и высокого спектрального разрешения (R & gt- 60 000) в плохо изученной коротковолновой области длин волн вплоть до 3055 A. Спектры хорошо изученных звезд близкой температуры (в Ori, а Lyr и, а Cyg) сопоставлены со спектром малометал-личного A-сверхгиганта KS Per, атмосфера которого обеднена водородом, H/He = 3×10−5. Изучено поле скоростей в расширяющихся атмосферах и оболочках указанных звезд. Атлас в полном объеме и детальное отождествление спектральных деталей приведены в Интернете.
Ключевые слова: звезды — свойства, классификация
1. ВВЕДЕНИЕ
Актуальность создания спектральных атласов возросла в последние годы в связи с ростом качества наблюдательных данных, обусловленного переходом на современные спектрографы высокого спектрального разрешения с регистрацией спектров на малошумящие матрицы ПЗС. В настоящее время, когда созданы возможности представления атласов и детальных таблиц с отождествлением линий в электронном виде, создание спектрального атласа является высшим уровнем архивации наблюдательных массивов.
Данных об УФ-излучении звезд различных типов систематически не хватает. Причиной тому является небольшое число спектрографов высокого разрешения, пригодных для работы в наземном УФ-диапазоне. Большинство систем скрещенной дисперсии снабжены стеклянными призмами и/или оптоволоконным сочетанием «телескоп-спектрограф», и то и другое резко снижает пропускание оптики в УФ. Коротковолновая граница диапазона, регистрируемого такими спектрографами, в большинстве случаев находится вблизи 3900 A.
Ультрафиолетовое излучение является индикатором тех слоев атмосфер, где среди источников непрерывного поглощения и рассеяния преобладает вклад томпсоновского (горячие звезды) и реле-евского (холодные звезды) рассеяния. Сложности теоретического описания УФ-спектров дополняются дефицитом наблюдательного материала, полученного с низким уровнем шумов и с высоким
E-mail: echen@sao. ru
спектральным разрешением. В этой области, в частности, лежит предел Бальмеровской серии водорода. Измерения Бальмеровского скачка широко используется для спектральной классификации и определения фундаментальных параметров звезд
(см. ссылки в [1]). Исследования бальмеровских спектров с низким спектральным разрешением, положенные в основу эмпирической классификации горячих звезд, были развиты затем в работах со средним спектральным разрешением, когда
появилась возможность выбора и/или уточнения теории уширения линий. В настоящую эпоху, когда возможности наблюдений вблизи бальмеровского предела возросли (величина произведения спектрального разрешения на светосилу увеличилась на два-три порядка), следует выполнить новые наблюдения и сравнить параметры моделей атмосфер, определяемые по низким и высоким членам бальмеровской серии. Отдельный интерес представляют также наблюдения звезд с аномальными бальмеровскими скачками.
В данной работе мы представляем спектры трех звезд, принадлежащих населению диска (в Ori, a Lyr и a Cyg), в сравнении со спектром аномального A-сверхгиганта KS Per на далеко продвинутой эволюционной стадии. Основные параметры звезд приведены в Табл.1. Напомним, что a Lyr — спектрофотометрический стандарт и стандарт лучевой скорости, а в Ori, a Lyr и a Cyg являются стандартами в системе двумерной спектральной классификации.
Близкий по эффективной температуре к трем нормальным звездам атласа пекулярный объект
KS Per относится к малочисленной группе тесных двойных с дефицитом водорода [2]. KS Per имеет измененный в ходе собственной эволюции химический состав. Киппер и Клочкова [3], используя спектральные данные с 6-метрового телескопа, нашли большой дефицит водорода в атмосфере KS Per, H/He = 3×10−5, и низкую металличность [Fe/H]= -0.8. Кроме того, выявлен большой избыток азота, [N/Fe]= +1. 4, при пониженном содержании углерода, что согласуется со стадией эволюции звезды. Из-за большого дефицита водорода в спектре KS Per содержатся линии, нетипичные для звезды спектрального класса A.
Основным достоинством данного атласа является расширение рабочего спектрального диапазона в область коротких длин волн, до 3050 iA, т. е. вплоть до перекрытия с областью, традиционно относимой к ракетному ультрафиолету. Высокие спектральное разрешение и отношение «сигнал/шум» делают актуальным детальное описание спектров даже стандартных звезд в области наземного ультрафиолета (3000−3800 iA), которая из-за насыщенности линиями является более информативной, чем видимый диапазон, особенно для горячих звезд.
Рис. 1 демонстрирует различие области Бальме-ровского предела в спектрах звезд разной светимости, но близкой температуры. Длинноволновый предел атласа заходит далеко в видимую область
спектра, вплоть до 4500 A, что позволяет сопоставлять наши данные с уже опубликованными по спектрам в традиционной области длин волн. Информативность ближнего УФ-диапазона для изучения спектров звезд хорошо иллюстрирует Рис. 2, где представлены избранные фрагменты спектров для 4-х звезд программы.
Таблица 1. Основные параметры звезд из базы астрономических данных SIMBAD
Star HD Sp B, mag
(3 Ori 34 085 B8 la 0. 1
a Lyr 172 167 АО V 0. 0
и d 197 345 A2 la 1. 3
KS Per1 30 353 A5 Ip 8. 1
1 — H-deficientstar[3]
2. НАБЛЮДАТЕЛЬНЫЙ МАТЕРИАЛ И ЕГО ОБРАБОТКА
Высококачественные спектры звезд в интервале АА~ 3050−4525 А (отношение сигнала к шуму
S/N& gt-100, спектральное разрешение R & gt- 60 000) получены нами в фокусе Нэсмита 6-метрового телескопа БТА Специальной Астрофизической Обсерватории РАН с кварцевым эшельным спектрографом НЭС [4] 19 и 20 октября 2008 г. Эшел-ле спектрограф НЭС работает на 6-м телескопе с 1998 г., но только с 2001 г., после установки матрицы с высокой чувствительностью в ультрафиолете, он стал эффективным средством наблюдений в коротковолновом диапазоне. Свето-приемником служит матрица ПЗС Астрономической обсерватории университета г. Уппсала (Швеция), имеющая высокую чувствительность в синем и УФ-диапазонах. Шум считывания составляет 7.7 e-, темновой ток — 1.5 e-/h. Число светочувствительных элементов 2048×2048, размер одного элемента 0. 015×0. 015 мм.
Параметры эшелле-решетки и камеры таковы, что, в сочетании с используемой матрицей ПЗС обеспечивается полное перекрытие соседних порядков эшелле-спектра, а в самых высоких УФ-порядках — даже двукратное перекрытие. Решетки скрещенной дисперсии сменные 300 и 600 штр/мм. Шмидтовский корректор камеры и зеркало Ман-жена (мениск двойного хода в качестве кассе-греновского зеркала) изготовлены из плавленого кварца. Полеспрямляющая линза отсутствует, ее функции выполняет манженовское зеркало. Защитное стекло криостата матрицы ПЗС увиолевое. Квантовый выход используемой ПЗС-матрицы в ультрафиолете достигает 70%. В целом, оптический тракт спектрографа построен с минимальными потерями, в том числе и в ультрафиолете, до порядка 3100 A [5]. Система автоматического гидирования настраивается по фиолетовому участку изображения с учетом направления и величины вектора атмосферной рефракции.
Для исключения следов космических частиц и повышения отношения S/N мы делали, как минимум, две экспозиции для каждого объекта. Обработка двумерных эшелле-кадров (вычитание темновых кадров, очистка от космических частиц, калибровка длин волн, экстракция одномерных векторов) проводилась с помощью модифицированного [6] контекста ECHELLE-комплекса программ MIDAS. Удаление следов космических частиц проводилось медианным усреднением двух спектров, полученных последовательно один за другим. Источником спектра сравнения служила торий-аргоновая лампа. Окончательная обработка спектров выполнена с помощью специализированной программы DECH [7], которая обеспечивает необходимые для создания атласа процедуры, в частности, позволяет приводить спектры к виду
r (A) и измерять лучевые скорости по отдельным линиям, совмещая по оси A прямые и зеркальные изображений их профилей.
О о I 1 1 I 1 1 1 I 1 1 1 I 1 1 1 I 1 1 1 I 1 1 1 I 1 1 1 I 1
' 3200 3400 3600 3800 4000 4200 4400
Wavelength, А
Wavelength, А
Рис. 1. Нормированные на континуум спектры сверхгиганта, а Cyg (вверху) и звезды главной последовательности, а Lyr (внизу) в полном интервале длин волн, зарегистрированном со спектрографом НЭС БТА.
Wavelength, к
Wavelength, A
Wavelength, A
Рис. 2. Фрагменты спектрального атласа, гл (А), для объектов атласа. Сверху вниз: в Ori, а Lyr, а Cyg, KS Per. Горизонтальная ось размечена по лабораторным длинам волн слабых абсорбций. Нанесено отождествление избранных линий.
АТЛАС СПЕКТРОВ ИЗБРАННЫХ ЗВЕЗД В НАЗЕМНОМ УЛЬТРАФИОЛЕТЕ Таблица 2. Гелиоцентрические лучевые скорости по резонансным межзвездным линиям ТШ и Са11
Звезда ТІІІ(2) 3241. 98 ТіЩ 1)3383. 74 СаІІ(1)3933. 66 СаЩ 1)3968. 74 Источник данных
Vr, км/с
/3 Ori «Cyg 7 Cas 9, 22: -8: -5: -12, 1. 5,9.0 -15, -0. 5, 9.0 -11.0 -11.8 -5.1 -5.0 данная работа данная работа данная работа [11]
-10
-12
от
-14

С -16
& gt-
-18
-20
aLyr
18 —
16 —
х х
Д! — Ш у х
? хх хх С 12 — ^ х хж
& gt- V
10
О О
& lt-5>-<- оо по
iSOri
100 80 60 40 20
Residual intensity
a Cyg
X Ox
?
X X& gt-x X
& lt-
X X
80 60 40 20
Residual intensity
80 60 40 20
Residual intensity
12
10
KS Per
° t о о.
° о
+0 4
О t
80 60 40 20
Residual intensity
Рис. 3. Зависимости гелиоцентрической лучевой скорости от остаточной интенсивности линии, выраженной в процентах от уровня континуума, для a Lyr, в Ori, a Cyg и KS Per. Каждый значок соответствует одной линии. Кружки — Fell и др. ионы группы железа, прямые крестики — FeI и др. нейтральные атомы, косые крестики — HI, HeI, CII, NII, OII, ромбики — SII MgII, SiII, CaII. Заполненные кружки — линии металлов с коротковолновой стороны от бальмеровского предела в спектре aCyg. Во фрагменте для в Ori горизонтальной прямой отмечена скорость звезды в
целом VSyS = 18.7 км/с.
Обработка спектров KS Per проведена с помощью средств пакета IRAF NOAO. Для получения суммарного спектра этой звезды были сложены 5 двумерных эшелле-кадров, каждый из которых получен с часовой экспозицией.
В качестве лабораторных использованы в основном длины волн из таблиц Стриганова и Одинцовой [8] и из таблиц солнечного спектра [9]. Выявление инструментальных сдвигов спектров звезд
относительно спектров сравнения с помощью теллурических линий невозможно: они отсутствуют в области спектра, охваченной атласом. Поэтому возможные систематические ошибки измерений лучевых скоростей оценены по межзвездным линиям. В Табл. 2 наши данные сопоставлены с высокоточными данными других авторов для в Огі, а С-^ и 7 СаБ, спектр которой не включен в атлас,
Wavelength, A
Wavelength, A
Рис. 4. Фрагменты спектра aLyr с «треугольными» (VII (9)4067. 0, FeII (37)4491.4 и TiII (18), FeII (222)4493. 5A) и «прямоугольным» (FeI (559)4068.0 и FeI (68) 4494.6 A) профилями абсорбций.
но получен при той же конфигурации спектрографа и в одну ночь со спектрами, а Lyr, а Cyg и KS Per.
Принимая во внимание слабость межзвездных линий в спектрах наших объектов и их блендирова-
ние в спектрах в Ori и, а Cyg более сильными звездными линиями, можно заключить, что систематические ошибки приводимых лучевых скоростей вряд ли превышают 1 км/с.
Из обширного первоначального списка линий нами было оставлено свыше 2000 отождествленных линий, оптимальных для позиционных измерений. Подготовленный таким образом список линий и спектральный атлас доступны по Web-адресу
http: //www. sao. ru/hq/ssl/UV-atlas-SG/atlas. html.
З. ОПИСАНИЕ АТЛАСА
Спектры объектов представлены в атласе в виде графиков (см. пример на Рис. 2) и таблиц. Для примера мы приводим только несколько начальных
страниц из обширной Табл. З, что составляет около В% этой таблицы. Рисунки содержат графики
зависимостей остаточной интенсивности от лабораторной длины волны, они размещены один под другим в том же порядке, что и объекты в Табл. 1. Для каждой звезды данные г (А) отдельных эшель-ных порядков были соединены в единый массив, который затем был разбит на фрагменты по 50 А. В каждом из фрагментов атласа спектра указано отождествление нескольких линий.
В первых двух столбцах Табл. 3 приводятся результаты отождествления линий: название химического элемента, номер мультиплета и использованные лабораторные длины волн по [8, 9]. В последующих столбцах этой таблицы для каждой звезды приведены центральные остаточные интенсивности абсорбций «г» и гелиоцентрические лучевые скорости Уг в км/с, измеренные по абсорбционным ядрам одиночных линий либо четко выделяющихся компонентов бленд. Мы используем центральные остаточные интенсивности вместо эквивалентных ширин для удобства сопоставления табличных данных с графическими. Горизонтальные линии в таблице разделяют одиночные линии и бленды.
Использованные критерии отождествления линии стандартны: относительная интенсивность в ансамбле линий данного элемента в данной стадии ионизации, лучевая скорость и форма профиля. Но атлас позволял учесть изменение интенсивности
от объекта к объекту. Критерий лучевой скорости также не сводился к контролю отождествления
по отклонению значения Уг для данной линии от кривой Уг (г) для данной звезды, внимание обращалось и на положения соответствующей точки на графиках зависимостей Уг (г) для других объектов атласа (см. Рис. 3). При этом попутно осуществлен и метрологический контроль: проверены используемые лабораторные длины волн, в ряде случаев предложены их эффективные значения.
Далее рассмотрены особенности спектров отдельных объектов.
3.1. a Lyr
Коротковолновый участок нашего спектра сопоставим с длинноволновым участком спектра, полученного с помощью спектрометра орбитальной обсерватории «Copernicus»: красная граница — 3187A, предел разрешения — 0.1 A [12]. В перекрывающейся области 3055−3187 iAнаша Табл. 3 содержит 98 абсорбционных деталей, список из [12] - 82. Наши оценки их остаточных интенсивностей хорошо согласуются с оценками [12],
если принятый в цитируемой работе уровень континуума понизить на 0. 05. В области, А & gt- 3900 А в качестве контрольных использованы данные [13−16], полученные со спектральным разрешением и отношением сигнал-шум, превышающими наши. В нашем спектре хорошо видны абсорбции с г& lt-0. 995, для более глубоких линий остаточные интенсивности в Табл.3 и в указанных работах систематически не различаются. Известная особенность спектра Веги, «прямоугольные» профили некоторых линий (в основном нейтральных металлов), уверенно воспроизводится в нашем атласе (Рис. 4).
На Рис. 3 представлена зависимость лучевой скорости от остаточной интенсивности, Уг (г), для минимально блендированных линий в спектре, а Ьуг. Средние скорости по самым слабым и самым сильным линиям, а при данной интенсивности для разных элементов и стадий ионизации, в пределах ошибок одинаковы. Средняя гелиоцентрическая лучевая скорость для спектра в целом:
-14.5 ± 0.2 км/с. По разбросу значков на Рис. 3 можно судить о суммарных (происходящих от неточностей лабораторных длин волн и вносимых при измерениях) погрешностях лучевых скоростей, приводимых в Табл. 3.
Таблица 3. Остаточные интенсивности и гелиоцентрические лучевые скорости для отдельных линий в спектрах a Lyr, в Ori, a Cyg и KS Per. Горизонтальные линии в таблице разделяют одиночные линии и бленды. В полном объеме таблица доступна по адресу http: //www. sao. ru/hq/ssl/UV-atlas-SG/atlas. html
Ident A a Lyr /ЗОгі «Cyg KS Per
г Vr г Vr r Vr r Vr
FeII (181) СгІІ(ЗЗ) ТІІІ(47) ТІІІ(47) ТІІІ(5) 3055. 37 3055. 45 3056. 77 3058. 09 3059. 52 0. 78 0. 71 0. 69 0. 71 -5: -4: -3:
FeII (108) 3062. 24 0. 75 -11: 0. 30 -3:
ТІІІ(47) FeII (97) ТІІІ(5) I.S. 3063. 50 3065. 32 3066. 30 0. 65 -15: 0. 75 0. 63 0. 48 -2: -3: -12. 5
Fel (56) Fel (28) FeII (122) FeII (68) ТІІІ(47) 3067. 12 3067. 25 3068. 76 3070. 69 3071. 24 0. 85 0. 95 0. 92 -16: -15: -15.0 0. 68 0. 86 0. 75 0. 75 -5: -3. 5: -2:
TiII (5) 3072. 10 0. 82 -13.2 0. 64 -3. 0
Ыегй, А г Уг г Уг г Уг г Уг
ТШ (5) 3072. 97 0. 70: -14.5 0. 40: -3. 5
РеП (68) ТШ (5) ГБ. 3075. 22 3075. 23 0. 65 -14.0 0. 43: -5 -11. 5
РеП (181) Ре11(108) 3076. 43 3077. 17 0. 86: -14.5 0. 70: 0. 45: -5: -3:
ТШ (5) 3078. 64 0. 73 -13: 0. 38 -3. 9
ТШ (119) 3081. 58 0. 90: -6:
Ре11(97) 3083. 05 0. 77: -5:
Сг11(47) 3083. 62 0. 86:
СгП (71) 3084. 46 0. 86: -4
N111(7) 3087. 08 0. 95: -18: 0. 72 -3. 5:
ТШ (5) 3088. 03 0. 73 -15.5 0. 42 -6. 0
ТШ (90) ТШ (119) 3089. 41 3090. 05 0. 89 -15.9 0. 66 -6:
М& amp-Ц5) 3091. 07 0. 91 -16: 0. 94
М& amp-1(5) УП (1) 3092. 99 3093. 10 0. 67 -17: 0. 51 -5:
Сг11(47) 3093. 95 0. 80: -4:
Сг11(47) Сг11(126) Ре11(97) 3094. 94 3096. 11 3096. 31 0. 90: 0. 85: 0. 55: -3:
М& amp-Ц5) ТШ (67) 3096. 89 3097. 19 0. 85: 0. 65: -3:
Сг11(86) 3098. 16 0. 85: -7:
Ре1(28) 3099. 94 0. 90 -15: 0. 98: -4:
УП (39) 3100. 94 0. 92 -6:
N11(25) N11(40) УП (1) 3101. 56 3101. 88 3102. 30 0. 86: 0. 82 -12. 5: -16.0 0. 83: 0. 58 СО ^ 1 1
СгП (71) ТШ (90) 3103. 48 3103. 80 0. 90 -15: 0. 72
М§ 11(6) ТШ (67) 3104. 76: 3105. 09 0. 87: 0. 87: -12: -17: 0. 76 + 11: 0. 56: -3:
ТШ (67) Ре11(68) 3106. 29 3106. 55 0. 87 -14.3 0. 63:
Сг11(125) 3107. 57 0. 95: -14. 9: 0. 77 -5. 2
Сг11(55) 3108. 67: 0. 85 -4:
ТШ (77) ТШ (67) УП (1) 3110. 10 3110. 62 3110. 71 0. 98: 0. 84 -14: -15. 3: 0. 60 -5. 5
Таблица3. (Продолжение)
Ыегй, А г Уг г Уг г Уг г Уг
Сг11(55) ТІЩ67) 3111. 95 3112. 07 0. 94 0. 81
УЩ174) РеП (82) РеІІ(82) 3113. 59 3114. 30 3114. 69 0. 92 0. 95: -15. 8: 0. 88 9. 5: 0. 60 0. 83:
СгІІ(54) РеІІ РеІІ(96) 3115. 28 3115. 36 3115. 49 0. 95 0. 77
РеІІ(82) 3116. 59 0. 90 -14: 0. 90: 9: 0. 63 -2. 5
РеІІ(226) ТІІІ(67) УІІ(1) СгІІ(5) 3117. 51 3117. 67 3118. 38 3118. 65 0. 88 0. 73 -15: 0. 87 0. 75 0. 33 -5: -7:
ТІІІ(67) 3119. 80 0. 91 -14. 8
СгІІ(5) 3120. 37 0. 76 -15.0 0. 81 8.0 0. 35 -4. 1
УІІ(1) 3121. 15 0. 93 -15. 5: 0. 79: -6:
СгІІ(72) СгІІ(55) 3121. 87 3121. 96 0. 95 0. 82 -4:
СгІІ(54) 3122. 60 0. 91 -14.2 0. 94: — 0. 63 -2:
СгІІ(5) СгІІ(70) УІІ(1) 3124. 98 3125. 02 3125. 29 0. 70 0. 77 8.6 0. 34 -2:
УІІ(1) 3126. 22 0. 92 -14.5 0. 78 -5. 3
ТіІІ(121) СгІІ(5) 3127. 88 3128. 70 0. 82 -15.1 0. 90 9.8 0. 44 -3. 5
УІІ(1) ТІІІ(4) 3130. 27 3130. 80 0. 91 0. 91 -13: -15.3 0. 75 0. 72
СгІІ(5) 3132. 06 0. 73 -15.0 0. 76 6: 0. 33 -6. 2
РеІІ(82) БеЩЗЭ) УІІ(1) 3133. 06 3133. 10 3133. 34 0. 93 -15. 5: 0. 94 9: 0. 60
РеІІ(121) СгІІ(94) 3134. 17 3134. 33 0. 92: 0. 77
РеІІ(82) МпІІ(15) СгІІ(94) 3135. 36 3135. 51 3135. 70 0. 93 0. 85 8: 0. 47
СгІІ(5) 3136. 69 0. 81 -15.8 0. 92 -11: 0. 44 -4. 7
СгІІ(54) 2тЩ5) 3137. 55 3138. 68 0. 93: 0. 97 -7:
УІІ(122) СгІІ(124) 3139. 76 3140. 22 0. 98 0. 96 0. 96 7: 0. 76
Ыегй, А г Уг г Уг г Уг г Уг
УЩ152) РеП (7) УП (52) Сг11(85) 3141. 49 3142. 22 3142. 48 3142. 74 0. 97 0. 98: 0. 84 -4:
ТШ (4) 3143. 76 0. 91 -14.8 0. 77 -5. 2
УП (122) Сг11(5) 3144. 73 3145. 10 0. 96: 0. 95: 0. 95 9.5 0. 69
СгП (85) УП (1) 3145. 77 3145. 98 0. 91 -4:
Сг11(5) ТШ (4) 3147. 23 3148. 04 0. 83 0. 90 -14.9 -15.5 0. 93 0. 98: 8.0 0. 51 0. 75 1 1 СЛ 4^ О! О
Сг11(54) Сг11(54) 3149. 84 3150. 11 0. 95: 0. 97: — 0. 69
УЩ138) Ре1(311) 3151. 32 3151. 36 0. 98 -14: 0. 96 -4:
ТШ (10) 3152. 25 0. 87 -15. 6
Ре11(66) ТШ (10) 3154. 20 0. 79 -15.0 0. 73 9.0 0. 41 -4. 2
ТШ (10) Ре11(67) 3155. 67 3155. 95 0. 90 -15.0 0. 97: 0. 74 -3:
ТШ (4) 3157. 40 0. 98: 0. 90 -5. 2
Сг11(70) 3158. 03 0. 97 -15. 5: 0. 87 -6. 0
СаП (4) 3158. 87 0. 70 -14.5 0. 89 9. 5: 0. 58 -2:
Сг11(54) 3160. 11 0. 98: -14. 4: 0. 95 -2:
ТШ (10) 3161. 20 0. 87 -14.7 0. 69 -2. 5
ТШ (10) Ре11(7) 3161. 77 3161. 95 0. 80 0. 94 7. 5: 0. 54
ТШ (10) Ре11(120) Ре11(7) 3162. 56 3162. 80 3163. 10 0. 80 0. 91: 0. 88 9.6 0. 47
Сг11(69) 3163. 93 0. 90
УП (8) ТШ 3164. 83 3164. 90 0. 94 -4:
2тЩ5) 3165. 95 0. 94 -6:
Ре11(6) 3166. 67 0. 93 -15.0 0. 69 -3. 8
Ре11(66) 3167. 86 0. 84 -14.7 0. 80 +9.2 0. 47 -3. 5
ТШ (10) 3168. 52 0. 82 -14.9 0. 61 -5. 5
Сг11(123) 3169. 19 0. 98 -14: 0. 88 -5:
Ре11(6) 3170. 34 0. 88 -14.8 0. 91 7 0. 58 -3. 9
СгП (71) 3172. 08 0. 95 -14.4 0. 77 -5. 6
Сг11(83) 3173. 58 0. 99 -17: 0. 95 -6: 0. 46 3:
Таблица3. (Продолжение)
Ident A r Vr r Vr r Vr r Vr
FeIII (38) FeII (157 3174. 09 3175. 08 0. 99: 0. 97: 10. 5: 0. 89 -4. 9
MgII (13) 3175. 78
FeII (82) 3177. 54 0. 87 -15.5 0. 82 7.5 0. 47 -4.6 0. 32: 4:
CaII (4) FeII (157) 3179. 34 3179. 49 0. 65 -13. 2: 0. 78 — 0. 49
FeII (157) FeIII (38) CrII (9) 3180. 13 3180. 14 3180. 73 0. 94 0. 79 -17: 0. 90: 0. 89: 9: 0. 47 -6. 7
CaII (4) CrII (9) 3181. 27 3181. 42 0. 74 0. 93: 8. 5: 0. 62
FeII (7) 3183. 12 0. 83 -13: 0. 88 9.7 0. 49 -2:
TiII (3) CrII (123) 3184. 12 3184. 36 0. 99: 0. 94
SiIII (8) FeII (7) 3185. 13 3185. 32 0. 91 -15.0 0. 94 8. 5: 0. 65 -4.4 0. 36
FeII (6) 3186. 74 0. 80 -15.0 0. 78 11 0. 41 -3. 0
FeII (120) VII (8) Hel (3) VII (8) 3187. 30 3187. 71 3187. 75 3188. 53: 0. 91 0. 95 0. 94 -15.1 -15. 1: 0. 78 10. 5: 0. 57 0. 81 -5.5 -6. 5: 0. 39: 4:
TiII (120) CrII (123) 3189. 48 3189. 83 0. 99 -15. 5: 0. 97: -5:
VII (8) TiII (26) 3190. 69 3190. 87 0. 79 0. 96 0. 54 -7:
3.2. в Ori
Опубликованные спектры в Ori, отобранные как наиболее пригодные для сопоставления с нашим, получены с помощью спектрометра
«Copernicus» [І7] и спектрографа UVES 8. 2-м телескопа ESO, Parana! (спектр взят из архива UVES: http: //www. sc. eso. org/santiago/
/uvespop/interface. html и обработан нами). Спектр «Copernicus» простирается до 3214 A, спектр UVES начинается с 3Q44A, предел разрешения в первом Q. 4A, во втором — на порядок выше. Наиболее коротковолновый представительный интервал длин волн: 31Q4−3214 A. В нем наша Табл. 3 содержит 47 абсорбционных деталей, список из [17] - 37, а спектр UVES — 58. Центральные глубины абсорбций в этом интервале нашего спектра больше, чем в спектре UVES, на 6%, с увеличением длины волны систематическое
различие глубин линий постепенно уменьшается и, начиная с Л к 3300 А, исчезает.
Зависимости Уг (г) для в Огі представлены на Рис. 3 и обобщены в Табл.4. Для сравнения в таблице приведены данные, полученные нами по спектру иУББ. Оба спектра фиксируют расширение атмосферы в Огі: все измеренные скорости меньше скорости звезды в целом, У8у8 = 18.7 км/с [18]. Уверенно выявленные дифференциальные сдвиги групп линий, формирующихся в разных слоях атмосферы, говорят о нарастании скорости расширения с высотой слоя: Уг (НеІ)& gt-Уг (8іІІ)>-Уг (РеІІ). Сильнейшие линии НІ и РеІІ находятся за красной границей нашего спектра, поэтому существенных сдвигов внутри групп не заметно, но в сходном с нашим спектре иУББ отчетливо видны характерные для в Огі [ 18] бальмеровский прогресс и «железный регресс» (красный сдвиг членов 42-го мультиплета относительно более слабых абсорбций РеІІ).
Таблица 4. Средние гелиоцентрические лучевые скорости для групп линий в спектре в Оп
Группы линий НЭС UVES
20. 10. 08 22. 09. 02
Линии нейтрального водорода
Серия Бальмера На Серия Пашена 12.5 17. 5−14.0 7.0 17. 5
Не1 13.1 — 12.7 17. 0−15. 5
СП, N11,011 13.0 16. 2−17. 4
A1III, SiHI 12.7 16. 8
SII, Fein 12.8 14. 8
Mgll, Sill, Call 10.0 12. 5−13. 5
Fell 8.8 10. 0−13. 5
Таблица 5. Средние гелиоцентрические лучевые скорости в спектре, а Cyg 19. 10. 08
Область спектра r = 0. 95 r= 0. 35 r = 0. 25
A & lt- 3600 A -5.2 -4. 0
A & gt- 3700 A -4.8 -3. 2
HI (Balmer) -3: -2: -2:
H7 -6. 0
3.3. а Cyg
Область перекрытия нашего спектра, а С-^ со спектром, полученным с помощью заатмосферного спектрометра ШБ [19], невелика: 3055−3100 А.
Все детали ШБ-спектра воспроизведены в Табл. 3, но неопределенность уровня континуума в нем затрудняет сравнение остаточных интенсивностей, как и в случае с, а Буг. С красной стороны от бальмеровского предела для контроля использован атлас [20], представляющий спектр, а Cyg с разрешением, близким к нашему, но с более высоким отношением сигнала к шуму. Все абсорбции из
этого атласа с г& lt-0. 995 различимы и в нашем спектре, остаточные интенсивности систематически не различаются.
На Рис. 3 заметен небольшой радиальный градиент скорости в атмосфере, а Cyg: цепочки значков, представляющие участки спектра по разные стороны от бальмеровского предела, заметно сдвинуты друг относительно друга по вертикали («длинноволновая» лежит выше «коротковолновой») и наклонены (Уг растет с уменьшением г). Отметим
также отрицательный сдвиг линии Hy относительно более высоких членов серии Бальмера: зона формирования ее ядра заходит, по-видимому, в основание ветра. Опорные точки кривых Vr® на Рис. 3 даны в Табл. 5.
3.4. KS Per
Фрагмент Рис. 3, относящийся к KS Per, резко отличается от верхних: зависимость Vr® для KS Per ограничена r& lt-0. 7, а большая часть значков на Рис. 3 сосредоточена в области r& lt-0.5. Как и в случаях других объектов, из Табл. 3 для KS Per отбирались линии, минимально искаженные блендированием, и, естественно, таковые находились в основном среди наиболее сильных линий. Линии в спектре KS Per не очень широки (по нашей оценке проекция скорости вращения
Vsin i & amp- 30 км/с), но дефицит водорода увеличивает прозрачность в континууме и тем самым
создает густой абсорбционный «лес», особенно в ультрафиолете [3]. Дифференциальные сдвиги разных групп линий не выявлены. Среднее значение гелиоцентрической лучевой скорости по нашему спектру: 6.2 ± 0.4 км/с, что близко к значениям
Y-скорости из работ [21,22]: 7 ± 1 км/си 3 ± 2 км/с соответственно.
БЛАГОДАРНОСТИ
Работа поддержана грантами Российского Фонда Фундаментальных Исследований (проекты 11−02−319 а и 09−07−492 а). В.Е.П. благодарит программу ОФН РАН за поддержку программы спектроскопии звезд в УФ-диапазоне на 6-метровом телескопе. В работе использованы данные из баз SIMBAD и SAO/NASA ADS.
СПИСОК ЛИТЕРАТУРЫ
1. V. E. Panchuk, V. G. Klochkova and M. V. Yushkin, Bull. Spec. Astrophys. Obs. 65, 174(2010).
2. M. Parthasarathy, D. Branch, D. J. Jeffery, and E. Baron, New Astron. Review 51, 524 (2007).
3. T. Kipper and V. Klochkova, Baltic Astron. 17, 195 (2008).
4. V. E. Panchuk, V. G. Klochkova, M. V. Yushkin, and
I. D. Najdenov, Optical Technology Journal 76, 87 (2009).
5. V. E. Panchuk, V. G. Klochkova, M. V. Yushkin, and M. V. Yakopov, Bull. Spec. Astrophys. Obs. 64, 392 (2009).
6. М. В. Юшкин и В. Г. Клочкова, Препринт № 206, (Нижний Архыз, САО РАН, 2005).
7. Г. А. Галазутдинов, Препринт № 92, (Нижний Архыз, САО РАН, 1992).
8. Ф. Р Стриганов и Г. А. Одинцова, Таблицы спектральных линий атомов и ионов, (М. Энергоиз-дат, 1982).
9. A. K Pierce and J. B. Breckinridge, Contr. Kitt Peak 17 Obs. No. 559 (1973).
10. R. J. Price, I. A. Crawford, M. J. Barlow, and 18
I. D. Howarth, Monthly Notices Roy. Astronom.
Soc. 328,555(2001).
11. D. E. Welty, D. C. Morton, and L. M. Hobbs,
Astrophys. J. Suppl. 106,533(1996). 19
12. J. B. Rogerson, Astrophys. J. Suppl. 71,1011 (1989).
13. A. F. Gulliver, S. J. Adelman, C. R. Cowley, and 20
J. M. Fletcher, Astrophys. J. 380, 223 (1991).
14. Y. Takeda, S. Kawanomoto, and N. Ohishi, Publ. 21
Astronom. Soc. Japan 59, 245 (2007). 22
15. Y. Takeda, S. Kawanomoto, and N. Ohishi,
Astrophys. J. 678, 446 (2008).
16. H-S. Kim, I. Han, G. Valyavin, et al., Publ.
Astronom. Soc. Pacific 121, 1065(2009).
ATLAS OF SPECTRA OF SELECTED STARS IN GROUND-BASED ULTRAVIOLET
E.L. Chentsov, V.G. Klochkova, T. Kipper, N.S. Tavolzhanskaya, V.E. Panchuk, M.V. Yushkin
We present an atlas of spectra of high signal-to-noise ratio and high spectral resolution (R & gt- 60 000) in a poorly studied short-wavelength region up to 3055 A. The spectra of well-studied stars of close temperatures (p Ori, a Lyr and a Cyg) are compared with the spectrum of a low-metallicity A-type supergiant KS Per, the atmosphere of which is poor in hydrogen, H/He = 3×10−5. We study the velocity field in the expanding atmospheres and envelopes of these stars. A complete atlas and detailed identification of spectral features are available in the Internet.
Keywords: stars: general: atlases
. P L. Selvelli, L. Crivellari, and R. Stalio, Astronom. and Astrophys. Suppl. Ser. 27, 1 (1977).
. E. L. Chentsov, IAU Coll. 169, Variable and non-spherical winds in luminous hot stars, Ed. by B. Wolf, O. Stahl, and A. W. Fullerton, (Springer, 1999), p. 206.
. L. Sapar and A. Sapar, Tartu Astrof. Obs. Teated, 108,3(1990).
. B. Albayrak, A. F. Gulliver, et al., D. Kocer, Astronom. and Astrophys. 400,1043(2003).
. J. F. Heard, Publ. David Dunlap Obs. 2, 269 (1962).
. R. Margoni, R. Stagni, and A. Mammano, Astronom. and Astrophys. 75, 157 (1988).

ПоказатьСвернуть
Заполнить форму текущей работой