О возможности использования модели Холла-Петча для описания взаимосвязи термоакустической эмиссии с прочностными свойствами и размерами структурных элементов геоматериала

Тип работы:
Реферат
Предмет:
Механика


Узнать стоимость

Детальная информация о работе

Выдержка из работы

© В. А. Винников, И. В. Кириченко, В. Л. Шкуратник, 2010
УДК 622. 02:539. 2
В. А. Винников, И. В. Кириченко, В.Л. Шкуратник
О ВОЗМОЖНОСТИ ИСПОЛЬЗОВАНИЯ МОДЕЛИ ХОЛЛА-ПЕТЧА ДЛЯ ОПИСАНИЯ ВЗАИМОСВЯЗИ ТЕРМОАКУСТИЧЕСКОЙ ЭМИССИИ С ПРОЧНОСТНЫМИ СВОЙСТВАМИ И РАЗМЕРАМИ СТРУКТУРНЫХ ЭЛЕМЕНТОВ ГЕОМА ТЕРИАЛА
На основе модели Холла-Петча и уравнения Мотта-Стро с использованием компьютерного моделирования термоакустической эмиссии теоретически рассмотрена задача о взаимосвязи между величиной интегральной акустической эмиссии, прочностью и средним размером зерна геоматериала.
Ключевые слова: термоакустическая эмиссия, горные породы, прочность, средний размер зерна, компьютерное моделирование.
Ё И оследние годы характеризуются постоянным возрастанием интереса к использованию акустической эмиссии (АЭ) в качестве инструмента решения исследовательских задач в области физики прочности, пластичности и разрушения геоматериалов. Эффективность такого использования в значительной степени зависит от уровня наших знаний о взаимосвязях информативных параметров АЭ со структурой, свойствами и состоянием исследуемых объектов в условиях, когда они испытывают внешние воздействия различной физической природы. В частности, при механическом нагружении горных пород большое влияние на особенности проявления АЭ оказывает степень их исходной однородности. С увеличением последней возрастают и напряжения, при которых возникает АЭ, а основная часть сигналов эмиссии наблюдается непосредственно перед окончанием разрушения образца [1].
Однородность породы тесно связана со средним размером d слагающих ее зерен. Влияние этого размера на АЭ экспериментально исследовалась, например, в [2, 3], где было установлено, что интегральная АЭ, зарегистрированная с начала нагружения до разрушения образцов, тем больше, чем больше величина d. Более крупнозернистые породы характеризуются также большей энергией АЭ и меньшей прочностью. Логично предположить, что отмеченные выше закономерности должны быть справедливы и для термоакустической эмиссии (ТАЭ), то есть эмиссии, возникающей при нагревании геоматериала. Предметом рассмотрения настоящей работы является проверка данного предположения.
Известно, что прочность поликри-сталлических материалов всегда выше прочности монокристаллов, причем чем мельче зерно, тем выше упрочнение [4]. Обычно этот факт объясняется тем, что
наличие границ зерен в поликристалли-ческих материалах препятствует пластической деформации. Влияние величины зерна на предел текучести поли-кристаллического материала может быть объяснено в рамках модели Холла -Петча, правомочность которой для металлов, сплавов и керамики доказана многочисленными исследованиями [5]. Уравнение Холла — Петча дает количественную зависимость предела текучести поликристаллического материала от от
среднего размера зерна d
(1)
где & lt-у0 — предел текучести матрицы при отсутствии сопротивления межзеренных границ, принимаемый равным пределу текучести монокристалла, k — коэффициент зернограничного упрочнения, характеризующий материал и состояние границ, физический смысл и значение которого определяется выбранной моделью зернограничного упрочнения [6].
Качественная корреляция между пределом текучести и твердостью по Викерсу HV соответствует эмпирическому соотношению [7]
H
(2)
что позволяет записать зависимость твердости HV от среднего размера зерна
d
(3)
где H0 — твердость монокристалла, а ^
— постоянная величина.
Из соотношения (3) видно, что уменьшение размера зерен материала ведет к увеличению его твердости. По-
скольку выражения (1) и (3) сходны по математической структуре, то естественно предположить, что прочностные свойства геоматериала зависят от среднего размера слагающих его зерен по сходной с моделью Холла — Петча зависимости.
С другой стороны, известно, что рост величины разрушающего напряжения с уменьшением среднего диаметра зерна описывается уравнением Мотта-Стро [6]
k
(4)
где k — константа уравнения Мотта-
Стро для разрушающего напряжения.
Из соотношения (4) видно, что уменьшение размера структурных элементов материала препятствует его разрушению.
Рассмотрим вопрос о применимости модели Холла-Петча и уравнения Мотта-Стро к горным породам. Для этого воспользуемся математической моделью термоакустоэмиссионного эф-фекта памяти в горных породах, обоснованной в работе [9], и проведем вычислительный эксперимент.
Реализацию модели рассмотрим на следующем тестовом примере: в бесконечно тонкой кварцевой пластине (плоская постановка задачи) под наблюдением находится n зерен квадратной формы размером a х a м. Зерна расположены в виде квадрата n х n. На границах зерен случайным образом расположены N трещин случайной длины. Тепловое воздействие моделируется приложением на бесконечности градиента температур grad (T0) вдоль одной
из осей. Температуру зерна в предложенной модели можно определить по расчетной формуле:
CF =
р
k
П +
(7
3
П
k
H = H +
V 0
Tt — IE + В-{Хп — Хэфф ^x
ш
Е + В ¦
fЛ (ф, у/, в)--Х
(5)
¦dydy de
xgrad {т),
где Е — единичная матрица третьего
ранга- Х = 8,1 Дж — эффективное
1 м ¦ с ¦ К
значение тензора Х — Хп — тензор коэффициента теплопроводности n-го зерна- grad {ТО) — градиент температуры- (j 1 — операция нахождения обратной мат-
f 4 1 1 ^
1

рицы-
В=
f 6,5 О О
14 11
О О ^
6,5 О О 11,3
— константа-
— тензор коэффици-
ента теплопроводности кварца, приведенный к главным осям.
В каждом зерне тензор Лп ориентирован случайно относительно главных осей. Для каждой из рассматриваемых трещин проверяется выполнение условия превышения действующего коэффициента интенсивности напряжений к второго типа над его критическим значением к
аЕ,
K (±L)= ±
-AtL & gt- K
4(1 — v) s
(5)
где, а — коэффициент линейного теплового расширения, 1/К- Е0 — модуль Юнга, Па- V — коэффициент Пуассона- X -коэффициент теплопроводности,
Вт/(мК), причем все эти величины являются эффективными характеристиками- 5 -раскрытие трещины, Ь — ее длина, Дt — перепад температур на берегах трещины.
В случае выполнения условия (5) длина и раскрытие трещины скачкообразно увеличатся, прочностные свойства геоматериала на границах с трещиной ухудшатся, а аппаратура зафиксирует акустический импульс, то есть произойдет акт термоакустической эмиссии.
Таким образом, изменяя циклически градиент температуры grad (T0) и контролируя при этом величину суммарной акустической эмиссии, можно регистрировать явление ТЭП в вышеописанной модели.
Для реализации подобных расчетов была создана проблемно-ориентированная программа, предназначенная для моделирования термоакустоэмисси-онных эффектов памяти [10, 11].
Численные расчеты проводились при следующих исходных данных:
число зерен в модели n2 = 10 000- число трещин — 1000- модуль Юнга E = 105,8 Гпа- коэффициент Пуассона v = 0,3 — температурный коэффициент линейного расширения, а = 104 K-1- вязкость разрушения Kc = 11 000 кН/м.
Модель подвергалась двум циклам нагрева: 1 цикл (прогревочный) — от 0 до 100 °С- 2 цикл — от 0 до 200 °C. В каждом цикле строилась зависимость величины интегральной акустической эмиссии N от размера зерна. Такие зависимости были построены для различных размеров зерна a в диапазоне от 0,25 до 2 мм.
Мы предполагаем, что величина прочности моделируемого таким образом геоматериала обратно пропорциональна величине суммарной акустической эмиссии. Для дальнейшего анализа переведем значения суммарной акустической эмиссии в безразмерные величи-
x
О О О
ны Nноря, отнормировав их к максимальному значению в ряду, и построим зависимость обратной величины
а = 1/Ыноря от размера зерна. Результаты представлены на рис. 1 и 2.
На рис. 1 показана зависимость
величины безразмерной прочности
а = уЫноря от размера зерна d для
первого цикла прогрева, на рис. 2 -такая же зависимость для второго цикла прогрева. Кружками отмечены расчетные точки, полученные в результате обработки результатов моделирования, а сплошной линией показана подобранная по расчетным точкам методом наименьших квадратов зависимость а (d).
Зависимости, а (d) и коэффициенты корреляции г между
«экспериментальными» и «расчетными» точками для каждого из двух рассмотренных циклов прогрева таковы (при условии, что размер зерна задается в миллиметрах):
а, = -8,783 +
г = 0,947
Л 0,028 а2 = 0,372 л------
г = 0,980
(7)
Из сравнения (1), (3) и (4) с (6) и (7) можно сделать предварительный вывод о применимости модели Холла-Петча для объяснения взаимосвязи между ТАЭ в горных породах с их
стью и средними размерами зерен, а также о принципиальной возможности оценки последних на основе
ния величины интегральной ТАЭ. Дальнейшая проверка этого вывода предполагает проведение
тальных исследований ТАЭ на
цах пород одного генотипа, щихся величиной среднего размера рен и прочностью.
Рис. 1. Зависимость величины безразмерной прочности, а = ]/норя от размера зерна d для первого цикла прогрева
Рис. 2. Зависимость величины безразмерной прочности, а = у Nноря от размера зерна d для второго цикла про-
грева
1. Лавров А. В., Шкуратник В. Л. Акустическая эмиссия при деформировании и разрушении горных пород (обзор). // Акустический жур-нал. — 2005. — т. 51. Приложение — С. 6 — 18.
2. Eberhardt E., Stimpson B., Stead D. Effects
of grain size on the initiation and propagation
thresholds of stress-induced brittle fractures //
Rock Mechanics and Rock Engineering. — 1999. -V. 36, № 4. — P. 255−270.
3. Prikril R., Lokajicek T., Rudajev V.
tic emission characteristics and failure of
Работа выполнена при поддержке РФФИ (грант № 10−06−141).
СПИСОК ЛИТЕРА ТУРЫ
ially stressed granitic rocks: the effect of rock fabric // Rock ics and Rock Engineering. — 2003.
— V. 32, № 2. — P. 81−99.
4. Шулаев В. М., Андреев А. А., Картмазов Г. Н. Об эффекте прироста твердости в покрытиях нитрида молибдена // ВАНТ. -2006. — № 1. — С. 195−198.
5. Гольдштейн М. И., Литвинов К. С., Бронфин Б. М. Металлофизика высокопрочных сплавов. — М.: Металлургия, 1986.
6. Приходько В. М., Петрова
Л.Г., Чудина О. В. Металлофизические основы разработок няющих технологий. — М. :
шиностроение, 2003.
7. Tabor D. The Hardness of Metals. London: Oxford University Press, 1951.
8. Сегал В. М., Резников В. И. ,
Копылов В. И. и др. Процессы структурообразования при
стической деформации металлов.
— Минск: Наука и техника, 1994.
9. Винников В. А., Шкуратник В. Л. О теоретической модели моэмиссионного эффекта памяти в горных породах // ПМТФ.- 2008. -
№ 2. — C. 172−177.
10. Винников В. А., Шкуратник В. Л., Кириченко И. В. Моделирование термоэмиссионных эффектов памяти в неоднородных горных породах // ГИАБ. — 2008. — № 5. — C. 81−88.
11. Винников В. А., Кириченко И. В. Модель термоэмиссионного эффекта памяти в горных породах «ТЕМЕ», версия 1.0 // Свидетельство о государственной регистрации программы для ЭВМ № 2 010 613 218 от 14 мая 2010 г. ЕШ
— Коротко об авторах -----------------------------------------------------------------------
Винников В. А. — кандидат технических наук, доцент кафедры Физики горных пород и процессов,
Кириченко И. Н. — ассистент кафедры Физики горных пород и процессов,
Шкуратник В. Л. — доктор технических наук, профессор, заведующий кафедрой Физикотехнический контроль производства,
Московский государственный горный университет,
Moscow State Mining University, Russia, ud@msmu. ru
В каком порядке публикуются статьи ГИАБ?
В первую очередь публикуются статьи обзорного характера, интересные для специалистов, диссертантов, студентов. Затем — статьи авторов, работающих на предприятиях, с которыми у ГИАБ есть прямые договоры. В последнюю очередь — статьи «Недели горняка». Редакционный портфель заполнен статьями на 2−3 года вперед. Впрочем, существует режим публикации «Молния». Он финансируется из фонда поддержки горного книгоиздания.

ПоказатьСвернуть
Заполнить форму текущей работой