Моделирование поведения армированных элементов конструкций с учетом влияния радиационного облучения

Тип работы:
Реферат
Предмет:
Механика


Узнать стоимость

Детальная информация о работе

Выдержка из работы

Р. Б. Гарибов, А. В. Матора
МОДЕЛИРОВАНИЕ ПОВЕДЕНИЯ АРМИРОВАННЫХ ЭЛЕМЕНТОВ КОНСТРУКЦИЙ С УЧЕТОМ ВЛИЯНИЯ РАДИАЦИОННОГО ОБЛУЧЕНИЯ
Предложена математическая модель поведения армированных элементов конструкций с учетом влияния радиационного облучения на примере деформирования прямоугольной фибробетонной пластины. Приводятся результаты расчета напряженно-деформированного состояния пластины при различных схемах воздействия и приложенной нагрузки. Показано, что под влиянием радиационной среды происходит существенное изменение механических характеристик пластины, приводящее к изменению напряженно-деформированного состояния пластины.
Экспериментальному изучению воздействия радиационных сред на металлические, бетонные, полимербетонные, железобетонные конструкции (защитные элементы реактора, ёмкости, резервуары для хранения радиоактивных отходов) посвящено определенное количество работ [2, 5, 6].
В последнее время появились работы, посвященные математическому моделированию поведения этих конструкций в условиях воздействия радиационных сред [1, 3, 4, 7]. Однако работ по моделированию работы пластинчатых конструкций из современных материалов (фибробе-тонов и высокопрочных железобетонов) с учетом воздействия радиационных сред весьма мало, а использованные модели взаимодействия недостаточно корректно описывают реальную работу таких элементов конструкций.
Поэтому проблема математического моделирования поведения армированных (фибробетонных, железобетонных) конструкций с учетом воздействия радиационных сред является актуальной, так как прогнозирование прочности и долговечности конструкций, длительное время находящихся в радиационной среде, имеет первостепенное значение для нормальной безаварийной эксплуатации ответственных сооружений.
В данной работе рассматривается модель деформирования прямоугольной фибробетонной пластины при воздействии радиационных сред. Эта модель может служить расчетной схемой
крышки, стенки или днища прямоугольной ёмкости для хранения радиационных отходов. При
построении модели использовался подход, развиваемый в [8].
Разрешающее дифференциальное уравнение изгиба фибробетонной пластины с учётом радиационного облучения имеет вид [7]:
д2 (г, д2Ж) д2 (д2Ж) «д2 (д2Ж) д2 (д2Ж
()1 ИХ?] + [ 20+ дхду{ 6агдТГ^у2[ 21хГ
д
а
2
0
= р (х, у) + д (х, у), (1)
ду2 ^ 1 ду
где Ж — прогиб пластины- х, у — координаты в плане- р (х, у) — интенсивность внешней нагрузки- #(х, у) — фиктивная радиационная нагрузка, радиационная „добавка“:
д 2ДМ* „д2 АН * д 2АМ
-^ + 2-----------±----:
дх дхду ду
Д, Д, Д, Д, Д, Д — переменные жёсткости, определяющиеся из выражений
а = /1 тфб + /21ф + 3фб, Д = /тфб + я*6 + 1фб, аъ = /зфб + к?6-
а& gt-4 = /4!фб-/51фб, а5 = /тф-/тф, аб = 2т2фб-2(Т^. (3)
В (3) используются следующие обозначения:
1фб 1& lt-рб — зфб !& lt-рб I фб з фб — з фб I фб
/¦ _ / т фб2 /7 фб 2 ' /2 _ '-
(!ф0б)2 -(Iф) (!0фб)2 -(Iофб)2
т фб — т фб тфб т фб
/ _о ^о / _______то________ / _________?о________ (4)
(! офб)2 — (Iффб)2 ' Тфб)2 — (т фб)2 ' (!ффб)2 — (I офб)2'-
Жёсткости, входящие в (4), определяются формулами
к/2×0 к/2
І а п хк'-
фб = |а. хкдх +1аіхкдх, при к — 0, 1, 2- іф — Іа.п. хкдх +|аіпіхкдх, при к — 0, 1, 2-
-к/2×0 -V2 х0
х0 V 2
тфб — Ір. хкдх +1 Р, хкдх, при к — 0, 1, 2. (5)
-V 2
Здесь
4+4. 2(1 -у1р)4Ф
х0 --^^± (6)
Ж, + Ху С + Ху
ч
а = т^г- Р — Р = ^7^^ п = ^г^. (7)
ч ч ч Ч п +п
і • а = і • Р =. • Р =_____Іі___ п = - '
1 -п2 і 1-П р = 2 (1 + п.) — Рі 2 (1 + п) * 2
В этих выражениях х0 — уравнение нейтральной поверхности, отделяющей растянутую зону пластинки от сжатой- і, і - индексы, характеризующие сжатую и растянутую зону пластинки. При растянутой нижней зоне изгибаемой пластинки. = 1, і = 2- при растянутой верхней зоне и сжатой нижней. = 2, і = 1- к — толщина пластины.
В данной работе используется следующее выражение для секущего модуля:
ї(Аі -Біе2и), Ф & lt- ф
^ [(А. — Біе2и) — /(Ф), Ф & gt- ФЫор
где /(Ф) -1 — а, 1я (р — Ф),
V2 // 2 ~ 2, 2
(8)
и 2(1 + пф6 (?-“. Ф))1
ех = ех + Сх г- е» = е + с г- е = е + 2 с г. (10)
х Х/'--'-ХЭ у у /Ъу^хуху Л ху чу
Зависимость, описывающая изменение радиационного распухания, задается соотношением
Го ф & lt- ф
ефб =|, 2п°р, (11)
Ф [8 • етах [еХР (О • (Ф — Ф2пор)) — 1] / [ешах + 8 ехР (• (ф — ф2^р))], Ф & gt- Ф2пр ,
где ешах — максимальное значение радиационных деформаций для бетона данного состава- еФ — радиационные деформации бетона или радиационное распухание (объёмное изменение) — 8, о — эмпирические коэффициенты, зависящие от радиационной деформативности заполнителя и энергетического спектра потока нейтронов- Ф — доза облучения или (флюенс) —
Ф1пор, Ф2пор — пороговые дозы облучения, по достижению которых начинается изменение меха-
нических характеристик и появляется распухание- ех, е, е — деформация точек срединной поверхности-, Ху, Хуу — кривизны в этих точках- г — координаты рассматриваемых точек,
отсчитываемые от срединной поверхности- у — коэффициент поперечной деформации- еи —
интенсивность деформаций точки.
Моделирование поведения пластины в условиях радиационного облучения можно проводить при разных программах и схемах нагружения.
Схема нагружения определяет закон распределения внешней нагрузки по верхней или нижней поверхностям пластины, а также величину нормальных усилий на ее торцевых гранях. Программа нагружения определяет характер (кинетику) изменения нагрузки, действующей на пластину во времени.
Рассмотрим нижеследующую программу работы пластины.
1. Пластина нагружается распределенной статической нагрузкой по верхней поверхности до определенного уровня. Воздействие внешних усилий на торцевые грани пластины отсутствует. Влияние радиационного поля отсутствует. В этом случае в пластине устанавливается определенное напряженно-деформированное состояние.
2. По всей верхней поверхности пластины действует радиационное облучение, в результате с течением времени доза облучения в каждой точке пластины изменяется, приводя к появлению наведенной неоднородности механических свойств и радиационному распуханию материала пластины. Под влиянием этих факторов происходит перераспределение напряжений и деформаций по объему пластины.
3. При достижении напряжениями или деформациями опасного уровня (при наступлении
х
предельного состояния какого-либо вида) считается, что пластина выходит из строя.
Алгоритм расчета пластины включает несколько блоков: блок задания исходных данных- блок силового расчета пластины на действие нагрузки без учета радиационного облучения- блок определения напряженно-деформированного состояния и проверки прочности пластины- блок расчета закона распределения дозы и радиационного распухания по объему пластины- блок расчета пластины с учетом облучения- блок определения напряженно-деформированного состояния при совместном действии нагрузки и облучения- блок проверки выполнения условий прочности и долговечности.
В алгоритме заложена процедура итерационного уточнения, позволяющая получать достаточно точные результаты при ограниченном числе циклов. При определении закона распределения дозы по толщине (объему) пластины используется зависимость
Ф (X, у, 2) = Ф0 ехр
(к/2) —
(12)
Ь
которая отнесена к системе координат, связанной со срединной поверхностью пластины. В этой формуле значение дозы Ф0 в поверхностных слоях пластины определяется в соответствии с зависимостью
Фо = /(о • *, (13)
где I) — интенсивность облучения, * - время.
С использованием данного алгоритма был разработан программный комплекс, реализованный на базе пакета математических и инженерных задач МаЙаЪ и предназначенный для выполнения статических расчетов плоских фибробетонных элементов конструкций (расчетная схема которых сводится к прямоугольной пластине) на действие нагрузки и радиационного облучения. Аппроксимация уравнений, описывающих деформирование рассчитываемых конструкций, производится методом сеток.
Программный комплекс позволяет исследовать напряженно-деформированное состояние фибробетонной пластины при совместном действии нагрузки и радиационного облучения при различных схемах и сроках воздействия радиации и внешней приложенной нагрузки. Схемы воздействия радиационного поля и приложенной внешней нагрузки могут быть следующими: радиация и нагрузка действуют совместно на верхнюю сторону пластины- радиация действует на нижнюю сторону пластинки, а нагрузка на верхнюю- пластина лежит на упругом основании и находится под совместным воздействием нагрузки и радиационного облучения- пластина подвергается воздействию неравномерно распределённой и радиационному облучению.
Ниже в табл. 1−4 приведены результаты расчёта фибробетонной пластины при разных схемах воздействия радиации и приложенной нагрузки.
Т, а б л и ц, а 1
Результаты расчётов пластины при однонаправленном действии нагрузки и радиационного облучения
Схема воздействия внешних факторов
? § мр
в
й
О I
не
тойЙ 5 м и
«8 ен * & amp- ее ив
тиф
§
р
рк
а
н
и
т
II ?
«и И 3
о & amp- о К
е
& amp-
е
в
Н к ат & amp- °
Л
ч
д
о
й
к
В
& amp-
*
ят
са
р
е
н
о
й
к
В «* м ке с
2
3
4
5
6
7
0. 579
0. 848
2. 827
-1. 739
23. 52
36. 18
2
3
4
5
6
7
0. 578
0. 848
2. 645
-1. 909
23. 55
36. 18
0. 575
0. 843
2. 489
-2. 087
23. 63
36. 19
0. 618
0. 912
4. 080
-0. 585
18. 26
36. 17
10
0. 710
1. 040
5. 318
-0. 330
13. 65
31. 94
15
0. 811
1. 196
6. 820
-0. 080
9. 973
28. 07
21
0. 923
1. 391
8. 554
0. 202
7. 291
24. 86
30
1. 089
1. 686
10. 99
0. 587
4. 890
21. 45
1
0
1
1
3
6
Результаты расчётов пластины при разнонаправленном действии нагрузки и радиационного облучения
Схема воздействия внешних факторов 4 і і а і і і і г'-'- г Р 1 Кай
момент времени, лет й 3 1 о 2 § Л у 3 н, а м максимум относительной деформации смещение нейтр. поверхности на краю, х10& quot-3м смещение нейтр. поверхности в центре, х10& quot-3м секущий модуль в зоне растяжения х103 МПа секущий модуль в зоне сжатия х103 МПа
0 0. 578 0. 848 2. 827 -1. 739 23. 32 36. 18
1 0. 578 0. 849 2. 985 -1. 523 23. 32 36. 18
3 0. 575 0. 847 3. 135 -1. 355 23. 36 36. 18
6 0. 623 0. 886 1. 867 -2. 573 22. 64 29. 71
10 0. 716 0. 995 2. 053 -3. 321 18. 17 24. 85
15 0. 818 1. 121 2. 396 -4. 049 14. 21 20. 99
21 0. 934 1. 284 2. 992 -4. 732 11. 01 17. 78
30 1. 108 1. 534 3. 989 -5. 611 7. 984 14. 37
Т, а б л и ц, а 3
Результаты расчётов пластины лежащей на упругом основании, под действием нагрузки и радиационного облучения
Схема воздействия внешних факторов, касі * .і 1 1 1 1 1 і'-'-'- Г Г ^? ?
момент времени, лет ю& quot- и 1-е о & amp- йм ё ь Л § х иск, а м максимум относительной деформации смещение нейтр. поверхности на краю, х10& quot-3м смещение нейтр. поверхности в центре, х10& quot-3м секущий модуль в зоне растяжения х103 МПа секущий модуль в зоне сжатия х103 МПа
0 0. 339 0. 553 2. 088 -1. 641 27. 57 36. 33
1 0. 339 0. 552 1. 876 -1. 936 27. 60 36. 33
3 0. 336 0. 550 1. 710 -2. 244 27. 61 36. 33
6 0. 350 0. 577 3. 003 -0. 544 22. 43 36. 32
10 0. 377 0. 621 3. 799 -0. 225 18. 43 32. 11
15 0. 402 0. 663 4. 590 0. 116 15. 28 28. 27
21 0. 427 0. 713 5. 336 0. 460 12. 63 25. 07
30 0. 458 0. 779 6. 319 0. 958 9. 858 21. 69
Рассмотрим более детально случай, когда радиация и нагрузка действуют совместно на верхнюю сторону пластины при сроке воздействия от 0 до 30 лет. При расчёте использовалась зависимость вида (8), которая имеет следующие параметры: начальные коэффициенты для растяжения А10 = 30. 71−103 МПа- В10 = 11. 79−1010 МПа- начальные коэффициенты для сжатия А20 = 36. 44−103 МПа- В20 = 46. 20−108 Мпа- Е0= 33 -103 МПа — модуль упругости определённый по диаграмме деформирования фибробетона (в не радиационных условиях).
Геометрические размеры пластины: ширина 2 м, длина 3 м, толщина пластины 0. 12 м. Параметры радиационного воздействия: I =3. 3−1019 нейтрон/(см2 -год), интенсивность нейтронного облучения- а1 = 0. 6, Д =1−10−20 см2/нейтрон, Ь = 0. 16 м — длина диффузии, зависящая от энергии нейтронов- Ф1пор =1−10 нейтрон/см, пороговая доза облучения для у, Е/, Ф2пор = 1−10 нейтрон/см2, пороговая доза облучения для радиационной деформации распухания ёф- етах =1−10−4 — максимальные деформации в формуле (11) для нахождения еФ- ?=0,5 — коэффициент в формуле (11) — и = 1−10−20 см2/нейтрон, коэффициент в формуле (11) р — нагрузка 0. 08 МПа.
Результаты расчётов пластины под действием неравномерной нагрузки и радиационной среды
Схема воздействия внешних факторов ^Касі р ґ'-
момент времени, лет ю& quot- и и о & amp- йм ¦ Л СЛ Й о, А § х иск, а 5! максимум относи-тельн. деформации смещение нейтр. поверхности на краю, х10& quot-3м смещение нейтр. поверхности в центре, х10−3м секущий модуль в зоне растяжения х103 МПа секущий модуль в зоне сжатия х103 МПа
0 0. 583 1. 038 3. 595 -1. 702 19. 67 36. 06
1 0. 583 1. 041 3. 428 -1. 888 19. 65 36. 07
3 0. 580 1. 035 3. 261 -2. 082 19. 77 36. 07
6 0. 624 1. 132 5. 124 -0. 550 14. 85 36. 05
10 0. 717 1. 315 6. 835 -0. 281 10. 72 31. 81
15 0. 818 1. 528 8. 734 -0. 015 7. 814 27. 94
21 0. 933 1. 768 10. 70 0. 287 5. 737 24. 73
30 1. 102 2. 140 13. 34 0. 705 3. 851 21. 32
Представляет определённый интерес проследить, как меняются во времени некоторых механических характеристик пластинки.
На рис. 1 показаны эпюры дозы облучения Ф по координате 7 для разных моментов времени ґ = 0, 5, 10, 15, 20, 25, 30 лет, для случая, когда радиация действует на верхнюю поверхность пластинки (7 = -0. 06 м).
На рис. 2 приведена кинетика величины еф (радиационное распухание) во времени для центральной точки на верхней поверхности пластинки (сплошная линия) и нижней поверхности (пунктир). Аналогичные кинетические зависимости для параметра /(Ф), определяющего деградацию секущего модуля, показаны на рис. 3. По этим графикам можно примерно определить инкубационный период каждого процесса.
На рис. 4 показаны изменения максимального прогиба. Как видим, в период до 3 лет прогиб убывает, что мы связываем с действием радиационного распухания, а затем монотонно возрастает из-за доминирующего влияния деградации секущего модуля. На рис. 5. приводится кинетика максимальной по объему пластинки относительной интенсивности деформаций. Превышение предельного уровня, отмеченного пунктиром, происходит в момент времени ґ = 9 лет. Обе рассмотренные характеристики за весь срок воздействия радиации возрастают примерно вдвое.
На рис. 6 и 7 показано изменение во времени положения нейтральной поверхности 70 для разных точек пластинки в разные моменты времени. В подтверждение ранее приводимых результатов, нейтральная поверхность смещается вверх до ґ = 3 года, пока не начнется процесс деградации секущего модуля, после этого срока происходит монотонное движение вниз.
Кинетика деградации секущего модуля по толщине для центра пластинки приведена на рис. 8, а для середины длинного края — на рис. 9. На каждом графике имеется по 7 эпюр для равноотстоящих моментов времени ґ = 0, 2,
4, 6, 8, 10, 12 лет. Первые две эпюры практически сливаются друг с другом.
2, ПП
Р и с. 1. Эпюры дозы облучения Ф от координаты г для разных моментов времени (1 = 0, 5, 10, 15, 20, 25, 30 лет)
Р и с. 2. Кинетика величины еФ от времени для центральной точки на верхней стороне пластинки (сплошная линия) и нижней стороне (пунктир)
Р и с. 4. Зависимость максимального прогиба пластинки от времени
10 ґ, лет
Р и с. 6. Изменение во времени положения нейтральной поверхности 70 для центра пластинки (ґ = 0, 2, 4, 6, 8, 10, 12)
Рис. 3. Кинетическая зависимость для параметра /(Ф), определяющего деградацию секущего модуля у для верхней стороны пластинки (сплошная линия) и нижней стороны (пунктир)
максимум относительной интенсивности деформаций
Р и с. 5. Кинетика максимальной относительной интенсивности деформаций по объёму пластинки
Ю& quot-3 гО в центре длинного края, м
Р и с. 7. Изменение во времени положения нейтральной поверхности 70 для середины длинного края пластинки (ґ = 0, 2, 4, 6, 8, 10, 12)
х ю4
Р и с. 8. Деградация секущего модуля во времени по толщине для центра пластинки (г = 0, 2, 4, 6, 8, 10, 12)
X ю4
Р и с. 9. Деградация секущего модуля во времени по толщине, для середины длинного края пластинки (ґ = 0, 2, 4, 6, 8, 10, 12)
Расчёты показывают, что с течением времени, под влиянием радиационной среды происходит значительное изменение механических характеристик материала пластины, приводящее к изменению напряженно-деформированного состояния пластины.
БИБЛИОГРАФИЧЕСКИЙ СПИСОК
1. Андреев В. И. Некоторые задачи и методы механики неоднородных тел М.: Изд. АСВ, 2002. 288 с.
2. Гусев Н. Г. Защита от ионизирующих излучений / Н. Г. Гусев, В. А. Климанов, В. П. Машкович. Т. 1. М.: Энергоатомиздат, 1989. 509 с.
3. Дубровская Е. В. Некоторые плоские и осесимметричные задачи равновесия упругого тела находящегося в условиях радиационного облучения. Саратов. Автореф. дисс. … канд. техн. наук. 1989. 17 с.
4. Дубровский А. В. Исследование напряжённо-деформированного состояния строительных конструкций, находящихся под воздействием ионизирующих излучений. Саратов. Автореф. дисс. канд. техн. наук. 1986. 21 с.
5. Дубровский А. В. Радиационная стойкость строительных материалов. М.: Стройиздат, 1977. 278с.
6. Дубровский В. Б. Строительные материалы и конструкции защиты от ионизирующего излучения / В. Б. Дубровский, З. Аблевич. М.: Стройиздат, 1983. 240 с.
7. Овчинников И. Г. Напряженно-деформированное состояние армированных элементов конструкций при воздействии радиационных полей / И. Г. Овчинников, А. В. Матора, Г. А. Наумова. Саратов: СГТУ. 2004. 204 с.
8. Гарибов Р. Б. Сопротивление железобетонных элементов конструкций воздействию агрессивных сред. Саратов: СГУ, 2003. 228 с.
Поступила 12. 04. 2005 г.

ПоказатьСвернуть
Заполнить форму текущей работой