Подъемная сила и продольный момент крыла малого удлинения с расположенным вблизи него телом вращения

Тип работы:
Реферат
Предмет:
ТЕХНИЧЕСКИЕ НАУКИ


Узнать стоимость новой

Детальная информация о работе

Выдержка из работы

УЧЕНЫЕ ЗАПИСКИ Ц АГ И
Том VIII
1977
№ 3
УДК 629. 735. 33. 0і5. 3: 593. 695
ПОДЪЕМНАЯ СИЛА И ПРОДОЛЬНЫЙ МОМЕНТ КРЫЛА МАЛОГО УДЛИНЕНИЯ С РАСПОЛОЖЕННЫМ ВБЛИЗИ НЕГО ТЕЛОМ ВРАЩЕНИЯ
По теории тонкого тела определяется подъемная сила и продольный момент крыла малого удлинения с расположенным на нем или вблизи него телом вращения. Анализируется влияние геометрических параметров комбинации на ее аэродинамические характеристики.
1. Потенциал скорости. Для тел малого удлинения теория тонкого тела [1] сравнительно просто позволяет решить вопросы интерференции для ряда практически интересных комбинаций [2−5] и дает вполне удовлетворительные результаты для коэффициентов подъемной силы и продольного момента в области околозвуковых и небольших сверхзвуковых скоростей полета. При сверхзвуковых скоростях полета пределы применимости этой теории ограничены режимами, когда рассматриваемое тело или комбинация тел находятся внутри конуса Маха, отходящего от их передней точки (носка крыла или корпуса). Поэтому чем меньше удлинение рассматриваемых комбинаций и их угол атаки, тем шире область значений чисел М, где применима теория тонкого тела [6].
В соответствии с этой теорией в поперечных сечениях тела х = const (или в сечениях, перпендикулярных вектору скорости невозмущенного потока), которые не пересекаются вихрями, сбегающими с задних кромок рассматриваемой комбинации, потенциал скорости 9 в декартовой системе осей координат удовлетворяет уравнению Лапласа
граничному условию непротекания через поверхность тела
В. В. Келдыш
О)
(F (x, у, z) = 0)
(2)
и требованию равенства величины скорости в бесконечно удаленной точке плоскости х = const и проекции скорости невозмущенного потока на эту плоскость
d& lt-S>-
dt
= -iVa.
(3)
где Ф=& lt-р + *& lt-]>-- комплексный потенциал скорости, в плоскости 1 = г + V и а-величина и угол атаки скорости невозмущенного-потока.
s)
'-о С Г- р) VChr4(
1-к2тгу)
Н г
(О) Л (В) (о) с W3-
N
-1 О
6)
w=
Л/~ щ
Е C-ia) (t=0) Я
(t-0)
к 1
7 + к Л/ /+Л/ fi/
¦1
В
1
N-1 N-ц н!/-1 Фиг. 1
В настоящей работе рассматривается интерференция плоского крыла малого удлинения с телом вращения, которое расположено вне крыла (крыло и тело вращения не имеют общих точек). Принято, что продольная ось тела параллельна плоскости крыла и расположена в его плоскости симметрии, а кормовая часть тела — цилиндрическая. Последние ограничения не имеют принципиального значения, и предложенное решение может быть легко распространено на случай, когда они отсутствуют. Интерференция крыла с телом вращения, когда они пересекаются или касаются друг друга, рассмотрена в [3] и [5].
Контур поперечного сечения рассматриваемой комбинации определяется тремя параметрами (фиг. I): местным полуразмахом крыла/, радиусом тела вращения г, расстоянием оси вращения от плоскости крыла А.
Для определения комплексного потенциала скорости отобразим конформно этот контур, расположенный в плоскости комплексного переменного t = z-sriyf на разрез действительной оси плоскости т так, чтобы бесконечно удаленная точка плоскости t переходила в бесконечно удаленную точку плоскости т. Это отображение осуществляется функцией:
На фиг. 1 показан последовательно образ рассматриваемого контура на промежуточных плоскостях преобразования (4). Бесконечно удаленная точка плоскости і переходит на них в точки
Коэффициенты преобразования (4) соответствуют точкам действительной оси плоскости т4, которые расположены в следующем порядке: О, к, 1, 1/к, р, /V, -)к. В зависимости от формы
контура р и N могут быть как положительными, так и отрицательными. Эти коэффициенты связаны с геометрическими параметрами контура следующей системой трансцендентных уравнений:
1п (а + У& amp- - Г*) {у и? — /-2 — (К Л3 — Г= - а) (У^ - г^ + и)
о
(r)≠0, 41) 2 =
а + У № - г2
а -У № - '
= і?, 10 — 00.
(і -р~ъу і - (Рк)-2кт
(5)
г — ^(| ~р~2) ['- ~(р^~21.
1 «о*)-* тг1 — сркгч '
(рЛ)-1
(6)
п/2
Чьдаг']-с-1гг
(1 + дк віп т) йх
+ рк віп т) УI — № віл2 т
0'- = - агсвіп (Л%)-1, когда N& lt-0,
(10 а)
_______________________ те/2
(I + дк віп т) йъ
+ рк йіп т) У 1 — к2 віп2 '-
О
. Г___________(1 — дк біпт) й%_________1
Л (1 — рк віп х) У — # БІП3 т -1 '
6'- = агсзіп (Л/?)-1, когда N & gt- 0.
+
(10 6)
Здесь К (к) [или К{к'-) и 0) — полный и неполный эллиптиче-
ские интегралы 1-го рода соответственно,

Статистика по статье
  • 55
    читатели
  • 7
    скачивания
  • 0
    в избранном
  • 0
    соц. сети

Аннотация
научной статьи
по машиностроению, автор научной работы & mdash- Келдыш В. В.

По теории тонкого тела определяется подъемная сила и продольный момент крыла малого удлинения с расположенным на нем или вблизи него телом вращения. Анализируется влияние геометрических параметров комбинации на ее аэродинамические характеристики.

Показать Свернуть
Заполнить форму текущей работой