Анализ взаимодействия электромагнитного поля КВЧ-диапазона с кожей методами нелинейной физической акустики.
Часть 1

Тип работы:
Реферат
Предмет:
Физика


Узнать стоимость

Детальная информация о работе

Выдержка из работы

УДК 543. 2
АНАЛИЗ ВЗАИМОДЕЙСТВИЯ ЭЛЕКТРОМАГНИТНОГО ПОЛЯ КВЧ-ДИАПАЗОНА С КОЖЕЙ МЕТОДАМИ НЕЛИНЕЙНОЙ ФИЗИЧЕСКОЙ АКУСТИКИ. ЧАСТЬ 1
ЧОВНЮКЮ.В., ИВАНОВСКАЯА.В., ОВСЯННИКОВА Т.Н., РУДЬКО Б.Ф. __________
Исследуются процессы взаимодействия электромагнитных полей и возбуждаемых электромагнитных волн крайневысокочастотного диапазона с живой материей в районе биологически активных точек, обычно используемых в методе микроволновой резонансной терапии.
1. Постановка проблемы в общем виде
В настоящей работе методами нелинейной физической акустики исследуются процессы взаимодействия электромагнитных полей (ЭМП) и возбуждаемых электромагнитных волн крайневысокочастотного диапазона (КВЧ) (с несущей частотой f «60 ГГц, Х = 5мм) с живой материей, например, с кожным покровом человека в районе биологически активных точек (БАТ), обычно используемых в методе микроволновой резонансной терапии [1]. Употребляются понятия и физические представления, применимые в акустооптике при анализе взаимодействия как акустических волн, так и электромагнитных волн с биообъектами (живой материей) на макро- и микроскопическом уровнях [2].
2. Последние достижения и публикации в данной области
Для того чтобы произвести феноменологическое описание нелинейного поведения биосред (в рамках модели квазитвердых изотропных тел), следует использовать выражение для внутренней энергии квазитвердого изотропного тела с точностью до членов третьего порядка по степеням деформации. Ниже эти вопросы рассмотрены подробно, причем исследование построено на применении, в основном, тех аспектов нелинейной теории упругости, которые имеют непосредственные приложения к волновым задачам. При этом авторы предполагают, что биосреда (организм человека, его кожный покров, в частности) обладает пьезоэлектрическими (т.е. является «квазипьезокристаллом»), а также электрострикци-онными свойствами.
Известно [3], что фотоакустические явления представляют собой процесс возникновения звуковых волн в биосреде под действием электромагнитного излучения КВЧ-диапазона, иногда называемого квазиоптическим.
Основные механизмы фотоакустических явлений в биосреде связаны, по-видимому, с фототер-
мическим эффектом, обратным пъезоэффектом (при условии, что биосреде присущи свойства полупроводниковых структур), электрострикцией и электронно-деформационным эффектом.
В условиях реализации фототермического эффекта в биосреде (ее малом объеме — поверхностном слое кожи толщиной ~1мм и объемом ~5−6 мм3) происходит нагревание вещества в результате поглощения им ЭМП КВЧ-диапазона. Если интенсивность КВЧ-излучения модулирована, то в биосреде возникают температурные волны, центром распространения которых являются места выделения теплоты. Нестационарное нагревание вызывает в свою очередь локальные изменения плотности вещества, или термоупругие напряжения, что обуславливает возбуждение акустических волн в биосреде, окружающей область поглощения электромагнитного излучения (ЭМИ). Фототермический эффект является универсальным способом бесконтактного возбуждения звука в любых средах, в том числе биосредах, удаленных от источника ЭМИ КВЧ-диапазона.
Возбуждаемые таким образом в биосреде звуковые волны и фототермические деформации образцов (биоткани) позволяет бесконтактным образом получать информацию о процессах превращения энергии ЭМИ КВЧ-диапазона в тепло и о наличии неоднородностей в объеме непрозрачных биообъектов. Следует заметить, что такая возможность связана прежде всего с тем, что выделение теплоты происходит не непосредственно при поглощении ЭМИ, а в результате релаксации вызванных этим ЭМИ возбуждений электронной подсистемы биосреды. Например, в рамках модели биосреды, как полупроводниковой структуры, при межзонном поглощении ЭМИ КВЧ-диапазона возникают неравновесные электроны и дырки, а теплота выделяется с задержкой во времени в процессе их термализации и рекомбинации, который сопровождается переносом носителей заряда в пространстве биосреды. Возникающая частотная и пространственная дисперсия тепловых источников при наличии температурных волн приводит к дисперсии звуковых волн и может быть определена путем анализа частотных зависимостей их амплитуды и фазы. Таким образом, кстати, можно определить характеристики процессов рекомбинации и переноса носителей заряда.
3. Цель и задачи исследования
Целью настоящей работы является исследование методами нелинейной физической акустики процессов взаимодействия электромагнитных полей и возбуждаемых электромагнитных волн крайневысокочастотного диапазона с живой материей.
Вначале рассмотрим процесс взаимодействия электромагнитного излучения КВЧ-диапазона с живой материей, в результате которого посредством эффекта, аналогичного акустическому, происходит трансформация ЭМП в поле акустических фононов, т. е. в звук.
РИ, 2004, № 2
149
4. Физические процессы внутри кожи
Возможность электронно-деформационного эффекта в биосредах обусловлена тем, что в квазитвердых биотелах электроны (как валентные, так и свободные) в значительной мере определяют силы взаимодействия между атомами, приводящие к изменению силы связи между ними и возникновению механических напряжений нетепловой природы. При нестационарном ЭМИ-воздействии КВЧ-диапазона (импульсный режим воздействия на кожу человека в районе БАТ) эти напряжения и создают звуковые волны. В этом случае тензор напряжений, а ^ пропорционален концентрации созданных ЭМИ КВЧ-диапазона неравновесных носителей заряда, поэтому электронно-деформационный механизм фотоакустических явлений в биосредах оказывается существенным в том случае, когда указанная среда моделируется полупроводником с достаточно большим временем жизни носителей заряда. Например, при межзонном поглощении КВЧ-излучения (фотонов квазиоптического диапазона) [3 ]:
а* = DjkAn — DjAp, (1)
где D* и Dj — константы деформационного потенциала для дна зоны проводимости и потолка валентной зоны, а дп, Ар — концентрации неравновесных электронов и дырок в биосреде (в рамках ее полупроводниковой модели). В особенности при высоких частотах модуляции КВЧ-излучения такая физическая причина фотоакустических явлений становится преобладающей.
В рамках модели биосреды как высокоомного пьезополуповодника существенен механизм обратного пьезоэффекта при межзонном поглощении модулированного КВЧ-излучения, когда нестационарные электрические поля возникают вследствие пространственного разделения электронов и дырок, например, за счет эффекта Дембера или встроенных полей p-n переходов/ гетеропереходов.
Электрострикция является преобладающим механизмом фотоакустических явлений в прозрачных биодиэлектриках при достаточно высоких частотах (в данном случае квазиоптического диапазона). Она представляет собой деформацию твердых, жидких и газообразных (био) -диэлектриков в электрическом поле, обусловлена их поляризацией и пропорциональна квадрату напряженности электрического поля. Квадратичная зависимость деформации от поля Е означает, в частности, что знак электрострикции не зависит от направления поля. В переменном поле в результате электрострикции механические колебания в биосреде происходят с частотой вдвое большей, чем частота КВЧ-поля (т.е. с гиперзвуковой частотой ~120 ГГц). В квазитвердых биотелах электрострикция выражается квадратичной формой [4]:
llm (E) = ZZqijlmEiEj, (2)
і j
где llm — компонента тензора деформации- Et и Ej — составляющие электрического поля- qtjim — коэффициенты электрострикции
(/, j, l, m) = (1,2,3, Од3) = (х& gt- у, 3- В газах и жидкостях электрострикция описывается формулой:
lkk =AV/V = AE2, k = (1,2,3), (3)
здесь под повторяющимися индексами подразумевается суммирование, AV /V — относительная объемная деформация (кластеры биоклеток кожи), А- постоянная электрострикции.
Электрострикция обусловлена поляризацией биодиэлектриков в электрическом поле, т. е. смещением под действием поля атомов, несущих на себе электрические заряды (ионы, электрические диполи), или изменением ориентации диполей. Элект-рострикцией обладают все «твердые» биодиэлектрики независимо от их структуры и симметрии в отличие от пьезоэффекта, который наблюдается только у сред, не имеющих центра симметрии. С другой стороны, создание механических напряжений в биосредах, обладающих электрострикцией, но не являющихся пьезоэлектриками, не сопровождается возникновением электрической поляризации и соответственно электрического поля: в биосредах, обладающих центром симметрии, однородная деформация, возникающая под действием механических напряжений, вызывает однородное изменение расстояний между зарядами атомов, что, следовательно, не приводит к появлению электрического момента, т. е. поляризации, но задает синхронное («когерентное») движение зарядов атомов. Поэтому электрострикция в биосреде приводит к возбуждению гиперзвука с частотой, удвоенной по отношению к частоте электрического поля ЭМИ КВЧ, но не к преобразованию звуковых колебаний в электрические.
Величина электрострикционной деформации квазитвердых биотел меньше, чем пьезоэлектрической. Так, величина коэффициентов электрострикции у квазикристаллов лежит в пределах 10−14−1010 ед. СГСЕ, а в поле с напряженностью Е"300В/ см обусловленная электрострикцией деформация в квазикристаллах не превышает 3×10−10 [4], в то время как пьезоэлектрическая деформация даже
при относительно малом пьезомодуле dik=10−8ед. СГСЕ равна 10−8, а в некоторых случаях достигает ~10−5.
Среди жидкостей наибольшей электрострикцией обладают дипольные (H2O, например), хотя зависимость плотности от электрического поля имеет место в любой диэлектрической жидкости. В соответствии с термодинамическими представлениями в изотропном веществе постоянная электрострик-ции
* р (^
A = -р —
8 л ^ ф)
(4)
150
РИ, 2004, № 2
где р — сжимаемость- р — плотность- в -диэлектрическая проницаемость.
Наличие в биосреде свободных зарядов (электронов и ионов) не исключает электрострикцию, которая наблюдается не только у чистых диэлектриков, но и у ионизированных веществ (электроны, полупроводники). Однако вследствие экранирования свободными зарядами, поле, действующее на связанные с атомами заряды, оказывается уменьшенным.
В рамках сегнетоэлектрической модели поведения кластера клеток кожи в районе БАТ, подверженного воздействию ЭМИ КВЧ-диапазона, роль механизма электрострикции особенно возрастает, поскольку в этой ситуации аномально большой пьезоэффект обусловлен так называемой линеаризованной электорстрикцией, которая имеет место благодаря наличию в отдельных клетках кластера (размером в несколько микрон) собственной «спонтанной» поляризации Ps (модель кластера клеток как сегнетоэлектрика), а значит и большого «спонтанного внутреннего поля» Es, пропорционального Ps (являющегося по своей физической сущности параметром порядка в системе кластера биоклеток, находящихся в ЭМИ КВЧ-диапазона). При воздействии переменного внешнего ЭМП КВЧ-диапазона с амплитудой E~ & lt- Es («пороговый» эффект) основную роль в выражении для эффекта электрострикции играет член с частотой перемен -ного ЭМП КВЧ-диапазона и амплитудой ~ Es, E~, т. е. напряженность поля Es собственно отдельно взятой биоклетки (либо их кластера) входит в качестве одного из сомножителей в выражение (2), тем самым линеаризуя и усиливая деформацию, возникающую в результате приложения внешнего ЭМИ КВЧ-диапазона.
Известно [4], что под сегнетоэлектричеством понимается совокупность явлений, наблюдаемых в квазикристаллических (биосреды) веществах, у которых в результате самопроизвольного понижения симметрии (фазовый переход 1 -го рода) квазикристаллической решетки в определенном интервале температур и механических напряжений возникает независимо от наличия внешнего электрического поля макроскопический электрический момент, т. е. спонтанная поляризация. Величина и направление спонтанной поляризации в таких веществах (биосредах-в рамках сегнетоэлектрической модели) существенно зависят от температуры и могут быть изменены как электрическим полем, так и механическими напряжениями.
Сегнетоэлектрики, как правило, состоят из отдельных областей (доменов), в качестве которых в биосреде могут (в рамках развиваемой модели сегнетоэлектрика) выступать отдельные биоклетки кластера. В пределах каждой биоклетки сохраняется одно и то же направление «спонтанной поляризации», созданное собственным внутренним полем этой клетки Es. Естественно, что в отсуствие внешнего электрического поля и механических
напряжений «клетки-домены» ориентированы так, что средний электрический момент образца равен нулю- это соответствует более выгодному энергетическому его состоянию. При этом размеры «до-менов"~10−6м, а размеры кластера биоклеток -''доменов» зависят в определенной степени от температуры биосреды. При помещении в электрическое поле КВЧ-диапазона «домены» приобретают преимущественную ориентацию («растут»), и при определенных интенсивностях ЭМП кластер клеток становится как бы «однодоменным», причем это состояние сохраняется и после исчезновения электрической напряженности поля, приложенного к отдельно взятой клетке (или кластеру).
В рамках сегнетоэлектрической модели функционирования кластера биоклеток, находящихся в ЭМП КВЧ-диапазона, следует отметить их уникальные (отличительные) свойства, которыми не обладают обычные пироэлектрики (так как не имеют доменной структуры). К ним относятся:
1) аномально высокая диэлектрическая проницаемость e и имеющая резко выраженный максимум вблизи температуры, при которой возникает или исчезает спонтанная поляризация (точка Кюри) —
2) нелинейная зависимость поляризации р от электрического поля Е и наличие диэлектричекого гистерезиса (рис. 1) —
Рис. 1. Зависимость поляризации Р сегнетоэлектрика от напряженности электрического поля Е и петля диэлектрического гистерезиса (в рамках сегнетоэлектрической модели биосреды): АВ-участок начальной кривой- ОД-остаточная поляризация- ОК-спонтанная поляризация- OF — коэрцитивное поле
3) сильно выраженная зависимость поляризации от механических напряжений и, как следствие, большое значение некоторых пьезоэлектрических постоянных, зависимость от температуры-
4) изменение расстояний между атомами квазикристаллической решетки «сегнетоэлектрика», зависящее от ориентации поляризации (спонтанная деформация) и происходящее при температуре ниже точки Кюри-
5) нелинейная зависимость деформации от напряжения электрического поля и наличие электромеханического гистерезиса (рис. 2) —
РИ, 2004, № 2
151
Рис. 2. Зависимость деформации от напряженности электрического поля Е и кривая ОАВСДА электромеханического гистерезиса (модель сегнетоэлектри-ка для биосреды)
6) наличие максимума у теплоемкости в области точки Кюри, а в некоторых случаях выделение или поглощение тепла при переходе через точку Кюри-
7) зависимость от напряженности электрического поля и механических напряжений диэлектрических, механических и пьезоэлектрических коэффициентов.
Следует отметить, что большая чувствительность свойств «сегнетоэлектриков» (моделей биосреды) от внешних воздействий с феноменологической точки зрения — результат сегнетоэлектричекого фазового перехода, физическая природа которого заключается в том, что при понижении температуры вблизи точки Кюри квазикристалл становится неустойчивым и переходит в другое, энергетически более выгодное состояние, при котором появляется спонтанная поляризация, квазикристаллическая «решетка» деформируется и меняется ее симметрия.
Отметим, что по мере приближения температуры к точке Кюри сильнее проявляются специфические для «сегнетоэлектрика» свойства — большие значения и нелинейная зависимость диэлектрической проницаемости, пьезомодулей и других постоянных. Для «сегнетоэлектриков», которые выше точки Кюри не являются пьезоэлектриками, пьезоэффект в сегнетоэлектрической области имеет характер «линеаризованной» электрострикции благодаря наличию постоянной спонтанной поляризации и исчезает при обращении спонтанной поляризации в нуль.
Сегнетоэлектрические переходы подразделяются на фазовые переходы 1-го и 2 -го рода. При фазовом переходе 2-го рода наблюдаются резко выраженные максимумы температурного хода диэлектрической проницаемости, теплоемкости, коэффициента линейного расширения, пьезомодулей, других постоянных и т. д. При фазовом переходе 1-го рода, помимо этого, происходит скачок спонтанной поляризации и энтропии- имеет место температурный гистерезис и выделяется скрытая теплота перехода. В этом случае температура перехода Tc оказывается несколько выше точки Кюри 0- Tc — 0 «1−20С.
Микроскопическая теория «сегнетоэлектрических» явлений в биосреде может быть основана на представлениях об особенностях сил взаимодействия между атомами квазикристаллической решетки. Можно предположить, что спонтанная поляризация отдельных биоклеток и их кластера в целом возникает двумя путями. Во-первых, в результате смещения некоторых ионов «решетки», из-за относительно слабых возвращающих сил и «помощи» образующегося при этом смещения внутреннего поля в биоклетках (кластере), обусловленного поляризацией соседних атомов. Такие квазикристаллы можно назвать «сегнетоэлектриками» типа «смещения». Во-вторых, как результат упорядочения уже существующих в квазикристалле дипольных групп биоклеток, имеющих несколько возможных положений равновесия, соответствующих различным ориентациям диполей, как это обычно имеет место в ряде водородосодержащих сегнетоэлектриков (типа KH2PO4). Такие квазикристаллы можно назвать «сегнетоэлектриками» типа «порядок-беспорядок».
Рассмотрим вкратце основные положения феноменологической теории термоупругости и электромагнитоупругости, позволяющие представить физически обоснованную картину взаимодействия ЭМИ КВЧ-диапазона с кластером биоклеток (в рамках «сегнетоэлектрической» модели последнего). Основные положения указанной теории изложены в [5−7]. Нас в данном случае интересуют:
1) известные соотношения между напряжениями ajj, (i, j) = (l, 2,3) и деформациями ly при учете изменения температуры (соотношения Дюамеля-Неймана):
CTij =5ij [^kk — (3^ + 2p.)at (T — To)] + 2pljj, (5)
где 5jj — символ Кронекера- (А, ц) — коэффициенты Ламэ- a t — коэффициент линейного расширения- (T — To) — отклонение температуры биосреды от начальной To, когда деформации и напряжения равны нулю-
2) зависимость энтропии S от изменения температуры и объемного расширения биотела (под повторяющимися индексами, как всегда, подразумеваем суммирование):
T
S = (ЗА. + 2p,)aTlkk + Cє ln~& gt-
To
(6)
где аддитивная постоянная, входящая в определение энтропии, выбрана таким образом, что S = 0 при ljj = 0, и T = To. Удельная теплоемкость при постоянном тензоре деформаций C є принимается независимой от температуры вблизи T = T. Если T = T0 мало по сравнению с T0, то (6) сводится к простому выражению:
S — (3А + 2p,)aTlkk ^ Cє
T — T0
T0
(7)
152
РИ, 2004, № 2
Решая уравнение (4) относительно lij, можно получить:
l _ 1 lij= '
— 8-
А
-a kk — а т (Т — То)
(8)
2р (3А + 2р)
Из (8) легко получить для объемного расширения биосреды lkk:
kk[А + р] + р (3А + 2р) ат (Т — То)
lkk —
р (3А + 2р)
(9)
Взаимодействие ЭМП КВЧ-диапазона с упругими движениями деформируемого континуума (биосреды, кластера биоклеток, облучаемых ЭМИ) носит разнообразный характер. Это явление прямого и обратного пьезоэффекта, прямого и обратного магнитострикционного эффекта, возникновение пондеромоторных сил и др. В настоящем исследовании ограничимся механизмом взаимодействия посредством пондеромоторных сил (сил Лоренца), как ведущим, а учтем такие силы, как и в [7], путем представления тензора напряжений о -j в виде суммы чисто упругих напряжений, связанных с деформациями изотропной (квазиизотропной) биосреды обычными соотношениями закона Гука:
aij _lkkdij + 2ВЦ
и максвелловских напряжений:
ij
EiDk + HiBk _"(EkDk + HkBk)5ij
(10)
(11)
где Hi — напряженность- Bi-магнитная индукция магнитного поля (i-я компонента). Суммарные напряжения:
cij -сlj + cij
(12)
должны удовлетворять уравнениям движения (в отсутствие массовых сил):
Say a2ui
axj р at2, (13)
здесь р — плотность биосреды- xj — j -я пространственная координата- t — время- Ui — i-я компонента смещения, ('-. Л = (1. 2,3 •
Подставляя (12) с учетом (10), (11) в (9), получаем:
lkk =
-^[EkDk + ЦД] |(А+р)+р (3А+2р)ат (Т-То) 8л I
р (3А+2ц)
(14)
Поскольку количество тепла Q связано с энтропией S соотношением:
Q = T) S, (15)
то для адиабатических процессов в биосреде AQ = 0 из (6),(14) и (15) можно получить:
Т — Т
(ЗА, + 2р) а Tlkk + С є --- = 0
Т0
либо:
(16а)
Т
(3А + 2ц) аTlkk + C8 ln^- =|
Т0
=0
(16б)
С учетом того, что в адиабатических процессах (при введенном значении константы энтропии S0):
a kk ^ 0, а Т (Т — Т0) ^ 0, (17)
можно получить:
88» [EkDk + HkBk](^ + B) Т
---------------------аТ + Сє ln- = 0. (18)
В Т0
Проинтегрировав (18), получаем:
1 [EkDk + HkBk ]а Т (^ + В)
Т = Т0 exp& lt-! -

ВС ?
. (19)
Отсюда видно, что эффект воздействия КВЧ-поля сводится к понижению первоначальной температуры биосреды, т. е. такое «полевое» воздействие на биосреду носит негэнтропийный характер (так как при уменьшении начальной температуры среды Т0 ее энтропия уменьшается). Так ЭМИ КВЧ-диапа-зона борется с тепловым хаосом биосреды!
Используя приведенный подход, можно установить и пороговый характер побочных воздействий КВЧ ЭМИ на биосреду. Действительно, в рамках «сегнетоэлектрической модели» биосреды величины электрической напряженности переменных ЭМП
(в частности, электрических E~) должны быть не выше напряженности собственных полей биоклеток (Es), т. е. E~ & lt- Es (иначе не наблюдаются кооперативные эффекты поляризации биосреды/ кластера биоклеток, фазовые переходы 1-го рода
при понижении Т0 биосреды и скачки энтропии). Это ограничение, с учетом (2), можно представить в виде:
lkk ~dEsE~ ~
8 [EkDk + HkBk](^, + B) 8л_____________________
ц (3А + 2ц)
& lt- dEg. (20)
Отсюда следует, что:
^[EkDk + HkBk]

(3А + 2ц)
ЙИД & lt- dEg,
в
(21)
где, как и в (20), тензор электрострикции заменен на феноменологическую константу d. Учитывая,
что B = ц эH, D = е э E, где цэ, в э — магнитная и диэлектрическая проницаемости биосреды,
РИ, 2004, № 2
153

8 э Ek
Р э Bk
— представляет собой энергию
единицы объема биосреды, сосредоточенную в ней в виде полевой компоненты (КВЧ ЭМП), получаем:
1

8 э Ek2
2
+ ц э Hk
(ЗА, + 2ц)
& lt- dES.
ц
(22)
22
Считая, что вэEk ~ цэHk, т. е. энергия ЭМП поровну сосредоточена в объеме биосреды в электрическом и магнитном переменном полях КВЧ
222
диапазона, и отождествляя Ek ~ E~ = Es, можно из (22) получить:
или:
8 [EkDk + HkBk](^ + E)
----------------& lt- dE2
(3А + 2ц) ц
E~2 & lt--^(3Х + 2Д^ЬІ (А + ц) в э '
(23)
(24)
Если известны оценки E s, то (23) можно представить окончательно:
E~ & lt-
ц4л (А + ц)
(3А + 2ц)
dEj
є э
½
(25)
Соотношения (24) и (25) характеризуют пороговый характер воздействия ЭМИ КВЧ-диапазона на биосреду.
Приведем численные оценки полученных соотношений:
а) КВЧ ЭМП проникает внутрь биосреды на глубину & lt- 1мм-
б) энергия единицы объема биосреды составляет AW ~ 10"13 Дж/м3-
в)
А + ц Ц
1-
(3А + 2ц) ~ pq2
где Сі -продольная
скорость звука («103м/с) — р -плотность биосреды («103кг/м3, как и H2O) — (3А + 2ц) ~109 Дж/м3-
г) d (коэффициент электрострикции биосреды в
рамках «сегнетоэлектрической» модели при s э ~ 1, _2 *
что составляет ~10 є э -истинного сегнетоэлек-трика) полагаем равным
10−22 м2/В2 («10−14×10−4(10−2)м2/В2-
д) при этих оценках напряженность электрического поля в биоклетке E~ составит вполне допустимую величину ~1В/м.
5. Выводы
1) Эффект воздействия КВЧ-поля сводится к понижению первоначальной температуры биосреды, т. е. такое «полевое» воздействие на биосреду носит негэнтропийный характер (так как при
уменьшении начальной температуры среды То ее энтропия уменьшается). Так ЭМИ КВЧ-диапазона борется с тепловым хаосом биосреды.
2) Развитая теория, в которой предложена модель кластера биоклеток, взаимодействующего с ЭМИ КВЧ-диапазона, как сегнетоэлектрика в ЭМП, дает вполне приемлимые значения ключевых числовых параметров и совпадает с численными оценками, данными в [8] для условий порога возбуждения биосистемы, облучаемой ЭМИ указанного диапазона частот.
Литература: І. Ситько С. П., Мкртчан Л. Н. Введение в квантовую медицину. К.: Паттерн, 1994. 147с. 2. Красильников В. А., Крылов В. В. Введение в физическую акустику. М. :Наука, 1984. 400с. 3. Фотоакустические явления. Физическая энциклопедия. Т.5. М. :Большая Российская энциклопедия, 1998. С. 341−342. А. Ультра-звук. Маленькая энциклопедия/ Под ред.И. П. Голями -на.М.: Сов. энциклопедия, 1979. 400с. 5. Коваленко А. Д. Введение в теорию термоупругости. Киев: Наук. думка, 1965. 204с. 6. BiotM.A. Thermoelasticity and irreversible thermodynamics// J. Appll. Phys. 1956. V. 27, N3. P. 240 261. 7. Шульга Н. А. Основы механики слоистых сред периодической структуры. Киев: Наук. думка, 1981. 200с. 8. Sitko S.P. The crucial Evidence in Favour of the Fundamentals of Physics of the Alive // Physics of the Alive. 1998. V.6. N1. P. 6−10.
Поступила в редколлегию 16. 11. 2003
Рецензент: д-р техн. наук, проф. Ляшенко Н.
Човнюк Юрий Васильевич, канд. техн. наук., старший научный сотрудник, доцент, профессор Высшей школы экономики и деловой администрации АЖИО-КОЛЛЕДЖ (г. Киев, Украина). Научно-исследовательский центр квантовой медицины «ВІДГУК» Министерства здравоохранения Украины. Адрес: Украина, 1 033, Киев, ул. Владимирская, 61-б, тел. 244−44−39.
Ивановская Алла Владимировна, научный сотрудник Научно-исследовательского центра квантовой медицины «ВІДГУК» Министерства здравоохранения Украины. Адрес: Украина, 1 033, Киев, ул. Владимирс-кая, 61-б, тел. 244−44−39.
Овсянникова Татьяна Николаевна, канд. техн. наук, старший научный сотрудник научно-исследовательского центра квантовой медицины «ВІДГУК» Министерства здравоохранения Украины. Адрес: Украина, 1 033, Киев, ул. Владимирская, 61-б, тел. 244−44−39.
Рудько Борис Федорович, канд. физ. -мат. наук, старший научный сотрудник, заведующий отделом специальных измерений Научно-исследовательского центра квантовой медицины «ВІДГУК» Министерства здравоохранения Украины. Адрес: Украина, 1 033, Киев, ул. Владимирская, 61-б, тел. 244−44−58.
154
РИ, 2004, № 2

ПоказатьСвернуть
Заполнить форму текущей работой