Интерференционно - литографический синтез трехмерных фотонных кристаллов с использованием излучения, слабо поглощаемого фоторезистом

Тип работы:
Реферат
Предмет:
Физика


Узнать стоимость

Детальная информация о работе

Выдержка из работы

ИНТЕРФЕРЕНЦИОННО-ЛИТОГРАФИЧЕСКИЙ СИНТЕЗ ТРЕХМЕРНЫХ ФОТОННЫХ КРИСТАЛЛОВ С ИСПОЛЬЗОВАНИЕМ ИЗЛУЧЕНИЯ, СЛАБО ПОГЛОЩАЕМОГО ФОТОРЕЗИСТОМ
'- 2 3 2 3 2 3 2
Ю. В. Микляев, С. В. Карпеев '-, П. Н. Дьяченко '-, В. С. Павельев '-, С. Д. Полетаев '-Южно-Уральский государственный университет, Челябинск, Россия, 2Самарский государственный аэрокосмический университет имени академика С. П. Королева, 3Институт систем обработки изображений РАН, Самара, Россия
Аннотация
Реализован синтез полимерных матриц фотонных кристаллов методом интерференционной литографии. Запись решетки осуществлялась излучением гелий-кадмиевого лазера на длине волны 442нм в фоторезисте 8И-8. Использование длины волны, соответствующей области слабого поглощения фоторезиста, позволило обеспечить однородность структуры по глубине фотоматериала. Определены оптимальные параметры экспозиции и обработки фоторезиста для получения пористой структуры, соответствующей орторомбической решетке.
Ключевые слова: фотонный кристалл, интерференционная литография, гелий-кадмиевый лазер, фоторезист 8И-8.
Введение
Фотонные кристаллы представляют собой периодически структурированный материал, в котором достигается большая амплитуда модуляции диэлектрической проницаемости. Световые волны, распространяющиеся в средах с периодически распределенной диэлектрической проницаемостью, могут быть описаны в терминах фотонных энергетических зон с возможностью существования запрещенных зон, где распространение электромагнитных волн невозможно. Идея о контроле спонтанного излучения с помощью периодически изменяющегося показателя преломления впервые высказана В. П. Быковым в 1972 г. [1]. После работ Э. Яблоновича и С. Джона [2,3] фотонные кристаллы стали одним из наиболее интенсивно исследуемых объектов в современной оптике. К настоящему моменту предложено множество способов синтеза таких структур [4−7]. Однако получение макроскопически однородных, бездефектных кристаллов до сих пор представляется весьма сложной технической задачей. Одним из наиболее перспективных методов синтеза в настоящее время представляется метод интерференционной литографии [8]. Данный метод состоит в получении трехмерной структуры из фотополимера за счет освещения трехмерной интерференционной картиной четырьмя (или более) когерентными пучками света. Преимуществами данного метода являются идеальная периодичность решетки, отсутствие дефектов структуры, возможность получения образцов большой площади и низкая стоимость. Интерес к данному методу особенно возрос после того, как в ряде работ [9−11] было показано, что с его помощью можно изготовить трехмерные фотонные кристаллы с запрещенной зоной при относительно небольших показателях преломления материала.
Однако при изготовлении трехмерных образцов освещение пленки фоторезиста происходит неоднородно из-за поглощения света в фотоматериале. В то
же время, такое поглощение необходимо, чтобы сохранить фоточувствительность материала, поскольку поглощение фотонов связано с инициированием реакций полимеризации или деполимеризации. Для того, чтобы минимизировать влияние поглощения, оптимальным выбором являются фоторезисты с механизмом химического усиления реакции, когда один поглощенный фотон приводит к генерации одной молекулы или атома катализатора реакции полимеризации, каждая из которых, в свою очередь, инициируют появление множества полимерных связей. Но и при использовании таких фоторезистов толщина получаемых данным методом образцов ограничивалась 10−30мкм [8,12].
В данной работе для синтеза трехмерных решеток фотонных кристаллов использовалось непрерывное излучение гелий-кадмиевого лазера с длиной волны 442нм, соответствующей низкой погло-щательной способности материала. В качестве фотоматериала использовался фоторезист с катионным механизмом полимеризации 8И-8. Данный фоторезист обладает резким спадом как поглощения, так и чувствительности при переходе к длинам волн, большим 400нм. До сих пор запись в данном фоторезисте осуществлялась на длинах волн ультрафиолетового диапазона [9,10,12]. При переходе от 355нм к 442нм требуемая доза излучения на единицу поверхности увеличилась примерно на четыре порядка.
1. Схема записи решетки
Для формирования трехмерной решетки из фоторезиста методом интерференционной литографии использовалось трехкратное экспонирование пленки фоторезиста картиной интерференции двух волн, аналогично тому, как это было сделано в работе [10]. Схема эксперимента показана на рис. 1.
После каждого экспонирования образец поворачивается на 120 градусов вокруг вертикальной оси. Время каждой из экспозиций должно быть одинаковым.
В результате экспонирования в объеме фоторезиста получается следующее распределение поглощенной энергии:
I (г)=? ^Ф?+Ф,.), (1)
. =1
где Ь/ = к1/-к2/, к1/, к2/ - волновые вектора интерферирующих волн при /-ой экспозиции. Из (1) легко видеть, что вектора Ь. являются базисными векторами обратной решетки синтезируемого кристалла. На данном этапе нами реализован только случай, когда угол между интерферирующими пучками в каждой из трех экспозиций был одинаковым, т. е. базисные векторы обратной решетки имели одинаковую длину. Угол между базисными векторами также был одинаковым. Таким образом, нами реализовывался случай орторомбической решетки.
объективы, Д- диафрагма, СВ1, — делительный кубик, П -подложка из стекла с нанесенным на нее фоторезистом
Как было показано в работе [13], выбором угла между интерферирующими волнами и нормалью к поверхности образца могут быть синтезированы структуры, соответствующие простой кубической, гранецентрированной и объемноцентрированной решетке. Минимальное пороговое значение показателя преломления для возникновения запрещенной зоны имеет место при гранецентрированной решетке и составляет в этом случае около п=2,5.
В отличие от случая многолучевой интерференции, способом трехкратного экспонирования могут быть получены решетки одинаковой симметрии, но различного периода. Нами были синтезированы образцы с различным периодом решетки за счет изменения угла между интерферирующими волнами. Чтобы симметрия решетки при этом не менялась, угол, который составляет биссектриса между векторами к1, к2. интерферирующих волн с нормалью к поверхности образца, должен оставаться постоянным.
2. Описание экспериментов и полученные структуры
Для синтеза полимерных матриц фотонных кристаллов описанным методом была собрана экспериментальная установка в соответствие с оптической схемой рис. 1. Все элементы размещались на вибро-защищенном столе массой около 500 кг, лежащем на
пневматической подушке. Мы использовали гелий-кадмиевый лазер ГКЛ-60 В (И) мощностью 80 мВт. Луч лазера расширялся примерно в 2,5 раза при помощи микрообъектива 8X О1, фильтра-диафрагмы Д диаметром около 50 мкм и объектива О2 с фокусным расстоянием 50 мм. Для поворота и разделения луча использовались зеркала с многослойными диэлектрическими покрытиями З1, З2, З3 и светоделитель СВ1 с просветлением граней под данную длину волны. Поворот образца реализовывался с помощью специального держателя, обеспечивающего как регулируемый наклон образца в соответствие с рис. 1, так и его вращение в перпендикулярной плоскости с нужным шагом. Юстировкой образца в плоскости вращения можно добиться совпадения оси вращения с оптической осью.
Фоторезист наносился на подложку методом центрифугирования в соответствие с рекомендациями производителя, то есть в два этапа.
1. Предварительное распределение фоторезиста по
поверхности образца при 500 об/мин в течение
10 сек.
2. Формирование нужной толщины при скорости
3000об/мин в течение 30 сек.
Описанная процедура давала толщину слоя при использовании SU-8 около 40−50 мкм в соответствии со спецификациями фоторезиста. Затем образец подвергался сушке также в два этапа — вначале 5 минут при температуре 60 градусов Цельсия, а затем 20 минут при температуре 95 градусов для удаления растворителя. Экспонированный фоторезист запекался при температуре 95 градусов Цельсия в течение 6 минут. После запекания фоторезист помещался в проявитель PGMEA (2-(1-метокси) пропилацетат) на 5 — 7 минут и затем промывался в изопропиловом спирте. Время экспозиций было одинаковым и составляло от 10 до 20 минут. Эксперименты показали недостаточную в ряде случаев адгезию фоторезиста к стеклу при малой площади облучаемой поверхности и дозе облучения. Поэтому во всех экспериментах на поверхности стекла вначале формировался адгезионный слой (прай-мер). Этот слой представлял собой фоторезист той же марки, нанесенный и обработанный по той же технологии, что и основной слой, но перед запеканием засвеченный по всей площади до полной полимеризации.
Синтезированные фотополимерные решетки исследовались при помощи растрового электронного микроскопа Supra 25, интерферометра белого света Zygo NewView 5000. Перед исследованием на поверхность образцов напылялся слой алюминия толщиной 10 нм.
Вначале нами были получены пробные образцы одномерных решеток, полученные при одной экспозиции и нулевом угле наклона образца для проверки вибростабильности установки и технологической цепочки обработки фоторезиста. Полученный результат представлен на рис. 2.
Рис. 2. Электронная фотография одномерной решетки
Как можно видеть из рис. 2, период решетки равен 2,1 мкм. Высота профиля, измеренная на оптическом микроскопе, составила 1,2 мкм. Здесь видно, что профиль решетки практически прямоугольный, что говорит о высоком контрасте фоторезиста. Данный результат может иметь и самостоятельное значение для получения бинарно-фазовых дифракционных решеток достаточно быстро и с минимальной затратой средств.
Далее проводились исследования режимов записи трехмерно-периодических решеток с различными периодами и орторомбическим типом симметрии. При этом для разных периодов подбиралось время экспозиции, запекания и проявления. Менялись и углы наклона образца для сохранения симметрии решеток.
Указанные параметры оказывают комплексное влияние на качество решеток и подбираться должны также в комплексе. Например, при периоде 5,2 мкм и недостаточном (5 мин.) времени проявления получаются решетки, подобные изображенной на рис. 3.
Рис. 3 Электронная фотография трехмерной решетки при недопроявлении
В отверстиях решетки мы видим недорастворен-ные нити полимера. Однако при увеличении времени проявления до 8 минут получается другая картина (см. рис. 4).
Рис. 4. Электронная фотография трехмерной решетки при нормальном проявлении
Результат исследования данной структуры на оптическом микроскопе представлен на рис. 5.
а гудо ЭигГасе Рго: С:11е Ч,|
+1. 0
+0. 0
е
3. 0

С7]
Ф2. 0
X
-3. 0

РУ 2. 530 цт 11а 0. 8 68 цт
гшэ 0. 936 цт Рго? л. 1е Stats

Рис. 5. Результат исследования трехмерной решетки на оптическом микроскопе: а) — общий вид структуры, б) — профилограмма внешнего слоя
Из рисунка видно, что глубина внешнего слоя здесь около 2,5 мкм. При этом угол наклона плоскости образца к биссектрисе между пучками при записи составлял около 30 градусов. Время каждой экспозиции составляло 15 минут.
В дальнейшем была получена решетка с периодом 2,6 мкм. Полученное изображение с электронного микроскопа приведено на рис. 6.
. 0000 0. 0050 0. 01 00 0. 01 50 0. 0200 0. 0250
О^апсе (шт)
Рис. 6. Электронная фотография трехмерной решетки с периодом 2,6 мкм
Значительное влияние на симметрию получаемых решеток оказывает также точность совмещения пучков при экспозициях. Так, при небольшом (менее 1мм) несведении пучков получаются картины, подобные приведенной на рис. 7. Период решетки на этом рисунке составляет 7,5мкм.
Рис. 7. Электронная фотография трехмерной решетки с периодом 7,5 мкм при неточном сведении пучков
На рис. 7 видна асимметрия решетки из-за различия доз разных экспозиций на данном участке решетки.
Заключение В данной работе продемонстрирована возможность синтеза трехмерных фотонных кристаллов методом интерференционной литографии в фоторезисте 8Ц-8 при помощи излучения, слабо поглощаемого фоторезистом.
Исследовано влияние периода решетки, времен экспозиции, запекания и проявления на вид структуры. Получены трехмерные образцы с различным периодом структуры, имеющие орторомбическую симметрию.
Благодарности Работа выполнена при поддержке гранта президента Российской Федерации по поддержке ведущих научных школ НШ-3086. 2008. 9, гранта CRDF
RVXO-014-SA-06 и гранта РФФИ 07−02−12 134-офи.
Литература
1. Bykov, V. P. Spontaneous emission in a periodic structure/ V. P. Bykov // Sov. Phys. JETP, 1972. -V. 35. -P. 269−273.
2. Yablonovitch, Y. Inhibited spontaneous emission in solid-state physics and electronics / Y. Yablonovitch // Phys. Rev. Lett. 1987, -Vol. 58, -P. 2059−2062.
3. John, S. Strong localization of photons in certain disordered dielectric superlattices / S. John // Phys. Rev. Lett. 1987. -Vol. 58. -P. 2486−2489.
4. Wijnhoven J.E.G.J. Preparation of photonic crystals made of air spheres in titania / Wijnhoven J.E.G.J., Vos W.L. // Science 1998. -Vol. 281. -P. 802−804.
5. A three-dimensional photonic crystal operating at infrared wavelengths / S.Y. Lin [and other] // Nature 1998. -Vol. 394. -P. 251−253.
6. Photonic band gaps in three dimensions: New layer-by-layer periodic structures / K.M. Ho [and other] // Solid State Communications 1994. -Vol. 89. -P. 413−416.
7. Large-scale synthesis of a silicon photonic crystal with a complete three-dimensional bandgap near 1.5 micrometres / A. Blanco, E. Chomski, S. Grabtchak [and other] // Nature 2000 -Vol. 405. -P. 437−440.
8. Fabrication of photonic crystals for the visible spectrum by holographic lithography / M. Campbell [and other] // Nature 2000 -Vol. 404. -P. 53−56.
9. Holographic photonic crystals with diamond symmetry / D. N Sharp [and other] // Phys. Rev. B. 2003 -Vol. 68. -P. 205 102.
10. Photonic crystals through holographic lithography: Simple cubic, diamond-like, and gyroid-like structures / C.K. Ullal [and other] // Appl. Phys. Lett. 2004. -Vol. 84. -P. 5434−5436.
11. Toader, O. Photonic Band Gap Architectures for Holographic Lithography / O. Toader, T.Y.M. Chan, S. John // Phys. Rev. Lett. 2004, -Vol. 92. -P. 439 051−439 054.
12. Three dimensional face-centered-cubic photonic crystal templates by laser holography: fabrication, optical characterization, and band structure calculations / Yu.V. Miklyaev [and other] // Appl. Phys. Lett. 2003, Vol. 82, P. 1284−1286.
13. Пихуля, Д. Г. Зонные структуры трехмерных фотонных кристаллов, получаемых методом интерференционной литографии / Д. Г. Пихуля, Ю. В. Микляев // Изв. РАН, Сер. Физическая, 2006, -Т. 70, -С. 1972−1974.

ПоказатьСвернуть
Заполнить форму текущей работой