Новое уравнение для «Кажущейся» теплоты парообразования

Тип работы:
Реферат
Предмет:
Физика


Узнать стоимость

Детальная информация о работе

Выдержка из работы

УДК 536. 71
Новое уравнение для «кажущейся» теплоты парообразования
Канд. техн. наук Кудрявцева И. В. 165 627@niuitmo. ru
Рыков А. В. togg@mail. ru д-р техн. наук Рыков В. А. rykov-vladimir@rambler. ru
Санкт-Петербургский национальный исследовательский университет ИТМО Институт холода и биотехнологий 191 002, Санкт-Петербург, ул. Ломоносова, 9
На основе анализа уравнения Клапейрона-Клаузиуса получено новое уравнение для «кажущейся» теплоты парообразования, физически обоснованное для широкой окрестности критической точки. Рассчитаны термодинамические таблицы на линии фазового равновесия аргона, включающие давление, плотность, теплоту парообразования, первую и вторую производные от давления на линии упругости по температуре.
Ключевые слова: уравнение состояния, кажущаяся теплота парообразования, аргон.
The new equation for «apparent» heat of vaporization
Ph. D. Kudryavtseva I.V., Rykov A.V., D. Sc. Rykov V.A.
Saint-Petersburg National Research University of Information Technologies, Mechanics and Optics.
Institute of Refrigeration and Biotechnology 191 002, St. Petersburg, Lomonosov str., 9
On the basis of the analysis of the equation of Klapejrona-Klauziusa the new equation for «apparent» heat of vaporization, physically proved for a wide neighbourhood of a critical point is gained. Thermodynamic tables are calculated on lines of phase equilibrium of the argon, including pressure, density, heat of vaporization, the first and second derivative of pressure on elasticity lines on temperature. Key words: equation of state, heat of vaporization, argon.
При реализации СКФ-технологий, используемых в пищевой, фармацевтической и парфюмерной промышленности, все большее внимание привлекает область параметров
состояния, непосредственно примыкающая в критической точке, что вызывает необходимость иметь точную расчетную информацию о теплофизических свойствах сверхкритического флюида, используемого в конкретной СКФ-технологии.
В работах [1−4] обсуждается проблема расчета плотности и теплоты парообразования на линии фазового равновесия при определении равновесных свойств сверхкритических флюидов в области сильно развитых флуктуаций плотности [5−8]. При этом важное значение имеет насколько используемое в [1, 5−8] уравнение
(1)
для расчета теплоты парообразования г, удовлетворяет требованиям масштабной теории критических явлений.
В выражении (1) используются следующие обозначения: — критическое давле-
ние- рс — критическая плотность-
т= Г/Г -1
с —? — абсолютная температура- с — крити-
ческая температура- р~ - плотность насыщенного пара- р — плотность насыщенной жидкости- (?^ - постоянные коэффициенты- а — критический индекс изохорной теплоемкости- Р — критический индекс кривой сосуществования- А — неасимптитический критический индекс.
С целью уточнить структуру теплоты парообразования (1), воспользуемся уравнением для «кажущейся» теплоты парообразования г *:
(2)
которое следует непосредственно из уравнения Клапейрона-Клаузиуса. Уравнения линии упругости и паровой ветви линии насыщения, согласно масштабной теории, имеют следующий вид:
(3)
(4)
где и — постоянные коэффициенты.
Подставим в (2) выражение для производной р'-8 Т, рассчитанной на основе (3),
и функцию р~ Т (4), получим для кажущейся теплоты парообразования выражение, физически обоснованное в области сильно развитых флуктуаций плотности:
•(5)
Воспользуемся уравнением для плотности насыщенной жидкости в форме, учитывающей особенности критической области [8]:
^ = 1 + 4 |х|р + й2 |х|Р+А + А3 ¦_а + А4т + 2 4х!& quot-3
3=5. (6)
В результате расчетов, выполненных на массиве расчетной и экспериментальной информации о р8, р~, р+ [11−16] найдем окончательную форму уравнения для г*:
(7)
Термодинамические таблицы, рассчитанные на основе уравнений на линии фазового равновесия аргона, включающие давление, плотность, теплоту парообразования, первую и вторую производные от давления на линии упругости по температуре представлены в таблице 1.
Предложенный в работе подход к расчету свойств технически важных веществ, может быть рекомендован к использованию при разработке СКФ-технологий, применяемых в пищевой, фармацевтической и парфюмерной промышленности. Важным обстоятельством является то, что все уравнения, используемые в рамках данного подхода имеют физически обоснованную структуру и позволяют с погрешностью, не превосходящей экспериментальную, описывать линию фазового равновесия от тройной точки до критической точки. Результаты работы дают возможность уточнить структуру обобщенной масштабной переменной, впервые предложенной в [17], при построении как масштабных [18−27], так и широкодиапазонных уравнений состояния [28−40], и могут быть использованы для подготовки специалистов, с использованием современных информационных технологий [41, 42].
Таблица 1.
т, к р5, бар р, кг/м3 р+, кг/м3 р'-з Р1 г, кДж/кг
83,804 0,68 829 4,0575 1415,7 3,79 627 3,70 895 164,48
84,000 0,70 419 4,1419 1414,6 3,81 025 3,71 732 164,33
86,000 0,88 228 5,0824 1402,7 3,96 242 3,80 504 162,84
87,293 1,0139 5,7711 1394,8 3,10 703 3,86 390 161,87
88,000 1,0917 6,1762 1390,5 3,11 325 3,89 675 161,35
90,000 1,3363 7,4386 1378,1 3,13 214 3,99 207 159,85
92,000 1,6202 8,8859 1365,5 0,15 296 0,10 906 158,36
94,000 1,9477 10,535 1352,6 0,17 578 0,11 920 156,85
96,000 2,3231 12,403 1339,6 0,20 065 0,12 957 155,33
98,000 2,7510 14,508 1326,3 0,22 762 0,14 016 153,78
100,00 3,2356 16,870 1312,7 0,25 673 0,15 092 152,21
102,00 3,7812 19,509 1298,9 0,28 800 0,16 183 150,61
104,00 4,3918 22,447 1284,9 0,32 147 0,17 287 148,96
106,00 5,0716 25,708 1270,6 0,35 716 0,18 402 147,28
108,00 5,8245 29,319 1256,0 0,39 508 0,19 526 145,54
110,00 6,6548 33,306 1241,1 0,43 526 0,20 658 143,74
112,00 7,5666 37,704 1225,8 0,47 772 0,21 798 141,89
114,00 8,5647 42,547 1210,2 0,52 246 0,22 945 139,96
116,00 9,6537 47,874 1194,2 0,56 950 0,24 100 137,96
118,00 10,839 53,733 1177,7 0,61 886 0,25 262 135,87
120,00 12,126 60,175 1160,8 0,67 056 0,26 432 133,69
122,00 13,519 67,259 1143,3 0,72 460 0,27 614 131,41
124,00 15,024 75,058 1125,2 0,78 102 0,28 811 129,02
126,00 16,646 83,653 1106,4 0,83 986 0,30 029 126,51
128,00 18,390 93,144 1086,8 0,90 116 0,31 278 123,86
130,00 20,260 103,65 1066,4 0,96 501 0,32 575 121,07
132,00 22,261 115,33 1044,8 1,0315 0,33 943 118,11
134,00 24,396 128,37 1022,0 1,1009 0,35 420 114,96
136,00 26,671 143,04 997,70 1,1733 0,37 062 111,61
138,00 29,091 159,69 971,50 1,2493 0,38 957 108,00
140,00 31,663 178,83 942,89 1,3294 0,41 248 104,08
142,00 34,399 201,25 911,11 1,4147 0,44 180 99,791
144,00 37,313 228,30 874,82 1,5068 0,48 206 94,980
146,00 40,427 262,53 831,56 1,6089 0,54 307 89,395
148,00 43,769 310,12 775,40 1,7271 0,65 244 82,405
150,00 47,381 397,70 680,13 1,8817 0,97 590 71,163
Список литературы:
1. Кудрявцева И. В. и др. Метод расчета плотности и теплоты парообразования двуокиси углерода / Кудрявцева И. В., Рыков В. А., Рыков С. В., Селина Е. Г., Курова Л. В. // Научный журнал НИУ ИТМО. Серия «Холодильная техника и кондиционирование», 2013. — № 1. [Электронный ресурс]: http: //www. refrigeration. ihbt. ifmo. ru
2. Устюжанин Е. Е., Абдулагатов И. М., Попов П. В., Шишаков В. В., Рыков В. А. Скейлинговые модели для описания термодинамических свойств на линии насыщения: характеристики и критерии // Ультразвук и термодинамические свойства вещества. 2009. № 36. С. 110−112.
3. Рыков С. В., Самолетов В. А., Рыков В. А. Линия насыщения аммиака // Вестник Международной академии холода. 2008. № 4. С. 20−21.
4. Рыков В. А. Термодинамические свойства R23 на линии насыщения в диапазоне температур от 180 до 298 К // Вестник Международной академии холода. 2000. № 4. С. 30−32.
5. Рыков В. А. Термодинамические свойства R218 на линии насыщения // Известия СПбГУНиПТ. 2000. № 1. С. 145−149.
6. Устюжанин Е. Е., Шишаков В. В., Попов П. В., Рыков В. А., Френкель М. Л. Скейлинговые модели для описания термодинамических свойств вещества на линии насыщения: перспективы и ограничения // Вестник Московского энергетического института. 2011. № 6. С. 167−179.
7. Устюжанин Е. Е., Шишаков В. В., Абдулагатов И. М., Попов П. В., Рыков В. А., Френкель М. Л. Скейлинговые модели для описания термодинамических свойств на линии насыщения: проблемы и некоторые решения // Сверхкритические флюиды: Теория и практика. 2012. Т. 7. № 3. С. 30−55.
8. Рыков С. В. Метод построения асимметричного масштабного уравнения состояния в физических переменных // Автореферат дис. на соискание уч. ст. канд. техн. наук. -СПб.: СПбГУНиПТ. 2009.
9. Verbeke O.B., Jansoone V., Gielen H, De Boelpaep J. The equation of state of fluid argon and calculation of the scaling exponents // J. Phys. Chem. 1969. V. 73. № 12. P. 40 764 085.
10. Bowman D.H., Aziz A.A., Lim C.C. Vapor pressure of liquid argon, krypton and xenon // Canadian J. of Phys. 1969. Vol. 47, № 3. P. 267−273.
11. Анисимов М. А., Ковальчук Б. А., Рабинович В. А., Смирнов В. А. Результаты эксперементального исследования теплоемкости Cv аргона в однофазной и двухфазной областях // Теплофизические свойства веществ и материалов. — М.: Изд-во стандартов. 1978. Вып. 12. — С. 86−106.
12. Verbeke O.B. An equation for the vapour pressure curve // Cryogenics. 1970. V. 10, № 6. P. 486−490.
13. Itterbeek van A., Verbeke O., Staes K. The equation of state of liquid Ar and CH4 // Physica. 1963. V. 29, № 6. P. 742−754.
14. Шавандрин А. М., Потопова Н. М., Чашкин Ю. Р. Исследование кривой сосуществования жидкость-пар аргона в широкой области температур методом квазистатических термограмм // Теплофизические свойства веществ и материалов. — М.: Изд-во стандартов. 1975. Вып. 9. С. 141−146.
15. Michels A., Levelt I.M., De Graaff W. Compassibility isotherms of argon at temperature between -25°C and -155oC, and at densities up to 640 Amagat (pressures up to 1050 atm.) // Physica. 1958. V. 24, № 8. P. 659−671.
16. Stewart R.B., Jacobsen R.T., Becker J.H., Teng J.C.J., Mui P.K.K. Thermodynamic Properties of Argon from the Tripl Point to 1200 K with Pressures to 1000 MPa // VIII Symp. Thermoph. Prop. ed Sengers J.V. Amer. Soc. Mech. Eng., New York. 1982. V. 1. C. 97−113.
17. Рыков В. А. Метод расчета р-Т параметра спинодали // Инженерно-физический журнал. 1986. Т. 50. № 4. С. 675−676.
18. Рыков С. В. Метод построения асимметричного масштабного уравнения состояния в физических переменных // Дис. на соискание уч. ст. канд. техн. наук. — СПб.: СПбГУНиПТ. 2009. — 198 с.
19. Рыков В. А. Уравнение состояния в критической области, построенное в рамках метода нескольких «псевдоспинодальных» кривых // Журнал физической химии. 1985. Т. 59. № 10. С. 2605−2607.
20. Рыков В. А. О гипотезе «псевдоспинодальной» кривой // Журнал физической химии. 1986. Т. 60. № 3. С. 789−793.
21. Рыков В. А. Масштабное уравнение состояния в физических переменных // Теплофизика высоких температур. 1986. Т. 25. № 2. С. 345.
22. Rykov V.A., Varfolomeeva G.B. Method of determining a structural form of the free energy satisfying the requirements of the scaling hypothesis // Journal of Engineering Physics. 1985. Т. 48. № 3. С. 341−345.
23. Rykov V.A. Structure of the singular terms in the free energy correctly reproducing the nonasymptotic corrections to the thermodynamic functions // Journal of Engineering Physics. 1986. Т. 49. № 6. С. 1502−1508.
24. Рыков С. В. Выбор структуры масштабных функций асимметричного уравнения состояния // Научный журнал НИУ ИТМО. Серия «Холодильная техника и кондиционирование», 2009. — № 2. [Электронный ресурс]: http: //www. refrigeration. ihbt. ifmo. ru
25. Рыков С. В. и др. Асимметричное масштабное уравнение состояния аргона в переменных плотность-температура / Рыков С. В., Кудрявцева И. В., Рыков В. А. // Научный журнал НИУ ИТМО. Серия «Холодильная техника и кондиционирование», 2008. -№ 2. [Электронный ресурс]: http: //www. refrigeration. ihbt. ifmo. ru
26. Рыков С. В., Багаутдинова А. Ш., Кудрявцева И. В., Рыков В. А. Асимметричное масштабное уравнение состояния // Вестник Международной академии холода. 2008. № 3. С. 30−32.
27. Рыков А. В. Кудрявцева И.В., Рыков В. А. Ассиметричное масштабное уравнение состояния R23 // Вестник Международной академии холода. 2012. № 4. С. 26−28.
28. Клецкий А. В., Голубев И. Ф., Перельштейн И. И. Аммиак жидкий и газообразный. Плотность, энтальпия, энтропия и изобарная теплоемкость // ГССД 91−85. — М.: Изд-во стандартов. 1986.
29. Митропов В. В., Клецкий А. В. Способы включения опытных данных в программу построения взаимосогласованных уравнений состояния // Известия СПбГУНиПТ, 2006. № 2.
30. Рыков А. В. и др. К вопросу описания термодинамической поверхности, включая критическую область, уравнениями состояния в физических переменных / Рыков А. В., Кудрявцева И. В., Рыков В. А. // Научный журнал НИУ ИТМО. Серия «Холодильная техника и кондиционирование», 2013. — № 1. [Электронный ресурс]: http: //www. refrigeration. ihbt. ifmo. ru
31. Кудрявцева И. В., Рыков В. А., Рыков С. В. Ассиметричное единое уравнение состояния Я134а // Вестник Международной академии холода. 2008. № 2. С. 36−39.
32. Рыков С. В., Кудрявцева И. В. Метод расчета асимметричных составляющих свободной энергии в физических переменных // Вестник Международной академии холода. 2009. № 1. С. 43−45.
33. Рыков С. В. и др. Метод построения фундаментального уравнения состояния, учитывающего особенности критической области / Рыков С. В., Кудрявцева И. В., Рыков А. В., Курова Л. В. // Научный журнал НИУ ИТМО. Серия «Холодильная техника и кондиционирование», 2013. — № 1. [Электронный ресурс]: http: //www. refrigeration. ihbt. ifmo. ru
34. Рыков А. В. и др. Анализ экспериментальной информации о равновесных свойствах г218 на основе неаналитического уравнения состояния / Рыков А. В., Кудрявцева И. В., Рыков С. В. // Научный журнал НИУ ИТМО. Серия «Холодильная техника и кондиционирование», 2013. — № 1. [Электронный ресурс]: http: //www. refrigeration. ihbt. ifmo. ru
35. Борзенко Е. И. и др. Расчёт теплофизических свойств криопродуктов на линии насыщения с повышенной точностью / Борзенко Е. И., Зайцев А. В., Кудашова Н. В. // Научный журнал НИУ ИТМО. Серия «Холодильная техника и кондиционирование», 2013. -№ 1. [Электронный ресурс]: http: //www. refrigeration. ihbt. ifmo. ru
36. Рыков С. В. Метод построения асимметричных составляющих свободной энергии // Сборник «Проблемы пищевой инженерии», СПбГУНиПТ. СПб. 2006 г., Деп. в ВИНИТИ 23. 06. 06. № 833-B2006. с. 53−56.
37. Кудрявцева И. В. Асимметричное единое уравнение состояния аргона и хладагента R134a // Дис. на соискание уч. ст. канд. техн. наук. — СПб.: СПбГУНиПТ, 2007, -143 с.
38. Кудрявцева И. В. Структура единого асимметричного уравнения состояния жидкости и газа, воспроизводящего окрестность критической точки // Сборник «Проблемы пищевой инженерии», СПбГУНиПТ. СПб. 2006 г., Деп. в ВИНИТИ 23. 06. 06. № 833-B2006.
39. Козлов А. Д., Лысенков В. Ф., Попов П. В., Рыков В. А. Единое неаналитическое уравнение состояния хладона 218 // Инженерно-физический журнал. 1992. Т. 62. № 6. С. 840−847.
40. Рыков С. В., Кудрявцева И. В., Демина Л. Ю. Единое уравнение состояния R717, учитывающее особенности критической области // Вестник Международной академии холода. 2009. № 4. С. 29−32.
41. Арет В. А. и др. О подготовке учебных материалов для обучения инженеров в интернете / Арет В. А., Кулаев Д. Х., Малявко Д. П., Морозов Е. А. // Научный журнал НИУ ИТМО. Серия «Холодильная техника и кондиционирование», 2006. — № 1. [Электронный ресурс]: http: //www. refrigeration. ihbt. ifmo. ru
42. Кудрявцева И. В., Рыков С. В., Селина Е. Г., Рыков В. А., Курова Л. В. Современные технологии обучения на примере освоения методов расчета равновесных свойств индивидуальных веществ // Материала XIX Международной научно-методической конференции & quot-Современное образование: содержание, технологии, качество& quot-. Санкт-Петербург, 24 апреля 2013 г. Т. 1. С. 103−104.

ПоказатьСвернуть
Заполнить форму текущей работой