Дифракция гауссовых пучков на цилиндрах с субволновым радиусом

Тип работы:
Реферат
Предмет:
Физика


Узнать стоимость

Детальная информация о работе

Выдержка из работы

УДК 535. 42
ДИФРАКЦИЯ ГАУССОВЫХ ПУЧКОВ НА ЦИЛИНДРАХ С СУБВОЛНОВЫМ РАДИУСОМ
© 2014 Д.А. Савельев
Институт систем обработки изображений РАН, г. Самара Самарский государственный аэрокосмический университет имени академика С. П. Королева (национальный исследовательский университет)
Поступила в редакцию 28. 11. 2014
Проведен численный анализ дифракции Гауссова пучка и моды Гаусса — Лагерра (0,1) на цилиндре с субволновым радиусом при круговой поляризации входного излучения на основе метода конечных разностей во временной области. Определены характеристики, обеспечивающие субволновую фокусировку, такие как размер деталей, вид лазерного излучения, показатель преломления цилиндра. Численно показано, что продольную компоненту электрического поля можно сфокусировать вблизи поверхности элемента в световое пятно, размер которого по полуспаду интенсивности равен 0,27 Я при общей интенсивности 0,39 Я.
Ключевые слова: дифракционная оптика, субволновая фокусировка, микроцилиндры, Меер, метод РЭТЭ.
ВВЕДЕНИЕ
Для решения задач острой фокусировки в ряде случаев применяются массивы из простых микроэлементов (микроцилиндров, микроотверстий) [1 — 3], с помощью которых удалось добиться размера фокального пятна по полуспаду интенсивности (FWHM) вплоть до 0,38 X [2]. В [4] было продемонстрировано, что микровыступ обладает лучшими фокусирующими свойствами, чем микроотверстие. Исследование дифракции гауссова пучка на цилиндре с субволновым радиусом (показатель преломления n = 2,0) методом конечных разностей во временной области показывает, что можно добиться уменьшения размера пятна по FWHM до 0,36 X [5].
Внесение в освещающий пучок линейной или вихревой фазовой сингулярности может быть использовано для изменения картины дифракции за счет перераспределения энергии между компонентами электромагнитного поля [6−10], что является альтернативой использованию радиальной поляризации, которая обеспечивает максимальное отношение интенсивности продольной компоненты к интенсивности поперечных компонент [11].
В работе [12] продольная компонента электрического поля формировалась на оптической оси при фокусировке однородно-поляризованного излучения за счёт внесение фазовой сингулярности в падающий пучок. Такая возможность была экспериментально подтверждена в [13]. В упомянутых работах рассматривались фокуси-
Савельев Дмитрий Андреевич, стажёр-исследователь ЛЛИИСОИРАН, аспирант СГАУ. E-mail: dmitrey. savelyev@yandex. ru
рующие элементы с показателем преломления п = 1,46. Увеличение показателя преломления позволит [14] добиться увеличения вклада продольной компоненты в картину общей интенсивности на оптической оси.
В данной работе проведены численные исследования влияния на картину дифракции гауссовых пучков таких характеристик как: показатель преломления, ширина и высота оптического элемента. Рассмотрены фундаментальная Гауссова мода и мода Гаусса-Лагерра (0,1), то есть лазерный пучок с вихревой фазовой сингулярностью первого порядка. Численное моделирование выполнено на основе метода конечных разностей во временной области (РБТБ), реализованного в программном продукте Меер [15].
1. ДИФРАКЦИЯ ГАУССОВЫХ ПУЧКОВ НА СУБВОЛНОВОМ ЦИЛИНДРЕ.
ИЗМЕНЕНИЕ РАДИУСА ЦИЛИНДРА
Численное моделирование производилось с использованием метода конечных разностей во временной области, реализованного в программном пакете Меер, на вычислительном кластере НР, мощностью 775 СПор8.
Параметры моделирования: длина волны излучения Я = 0,532 мкм, размер расчётной области х, у,[-7Я- 7Я], толщина поглощающего слоя РМЬ со всех сторон окружающего расчетную область — 1,5 Я, шаг дискретизации по пространству — Я /21, шаг дискретизации по времени — Я /(42с), где с — скорость света. Источник находится внутри подложки, на расстоянии 0,11 перед выступом. В работе рассматривалось показатели преломления п цилиндра, соответству-
ющие следующим материалам: Fused Silica (n = 1,46), N-SF5(Scott, n = 1,68), LaSF 1. 9/30 (n = 1,9). Высота микро-цилиндра, соответствующая фазовому скачку p радиан составляет:
h = ¦
X
к (п -1) 2(п -1) '- (1)
Таким образом, Ь146 = 1,09 X, Ь168 = 0,73 X, Ь19 = 0,56 X. Исследования проводились для двух типов лазерных пучков, сохраняющих свою структуру при распространении в свободном пространстве: Гауссова пучка и моды Гаусса-Лагерра (0,1). Рассматривалась круговая поляризация лазерного излучения.
Будем варьировать размер радиуса г рассматриваемых цилиндров. Результат моделирования для Гауссова пучка приведен в табл. 1.
Для большинства рассмотренных случаев, фокус формировался внутри цилиндра. Для г = X максимум формируется вне оптического элемента при всех рассматриваемых п. Отметим, что рост показателя преломления п приводит к формированию фокального пятна вне цилиндра для г = 0,5 X (при п = 1,9). Увеличение радиуса г приводит к росту полуширины по полуспаду интенсивности. Лучший результат был получен при радиусе цилиндра 0,5 X при п = 1,68. В этом случае на границе элемента и среды формируется фокальное пятно, размер которого по РШИМ равен 0,58 X.
Аналогичные исследования для моды Гаусса-Лагерра (0,1) приведены в табл. 2, где кроме общей интенсивности также приведена интенсивность продольной компоненты электрического поля.
Следует отметить, что для моды Гаусса-Ла-герра (0,1) во всех рассмотренных случаях фокусировка происходит вне рассматриваемых микроцилиндров. Рассматривался размер фокального пятна по продольной компоненте электрического поля. При п = 1,68 и п = 1,46, увеличение радиуса приводит к более острой фокусировке вплоть до 0,33 X для п = 1,68. Для п = 1,9 увеличение радиуса сначала приводило к уменьшению фокального пятна, потом оно начинало увеличиваться.
2. ДИФРАКЦИЯ ГАУССОВЫХ ПУЧКОВ НА СУБВОЛНОВОМ ЦИЛИНДРЕ.
ИЗМЕНЕНИЕ ВЫСОТЫ ЦИЛИНДРА
В предыдущем разделе варьировался радиус и показатель преломления рассматриваемого оптического элемента. Зафиксируем радиус и будем варьировать высоту выступа.
В ходе исследований предыдущего раздела, был выбран ряд случаев, которые рассматривались при изменении высоты цилиндра с субволновым радиусом.
В первом разделе высота выбиралась исходя из набега фазы в п. В табл. 3 приведены продоль-
Таблица 1. Дифракция Гауссова пучка на цилиндре (показана общая интенсивность электрического поля |Е| в плоскости У=0 в области [17X х 10,5X])
n r = 0,25X r = 0,5X r = X
1,46 «ш —
FWHM = 0,64X FWHM = 0,6X FWHM = 0,74X
1,68 * • -
FWHM = 0,59X FWHM = 0,58X FWHM = 0,79X
1,9 * - -
FWHM = 0,6X FWHM = 0,67X FWHM = 0,81X
Таблица 2. Дифракция моды Гаусса-Лагерра (0,1) на цилиндре (показана общая интенсивноеть электрического поля |Е| и интенсивность продольной компоненты |Ег| в плоскости У=0 в области [17X х 10,5X])
Вид
г = 0,25Х
г = 0,5Х
г = X
ю, а о ®
н
И «
1,46
ев н и о и о, а а
о
РШИМ2 = 0,54Х
FWHMz = 0,45Х
FWИMz = 0,41 X
ю, а о ®
н
И «
1,68
ев Н И
О
и о а
а
о
FWИMz = 0,44Х
FWHMz = 0,36Х
FWИMz = 0,35Х
3
о о и
а «0 ®
ю, а о я
н
И «
1,9
ев Н И? и о, а а
о
FWИMz = 0,39Х
FWHMz = 0,33Х
FWИMz = 0,42Х
п
ные сечения для дифракции Гауссова пучка при г = 0,5 X при изменении высоты (соответствует набегу фазы 2 п). Таким образом, для рассматриваемых показателей преломления, п = 1,68 и п = 1,9, высота цилиндра в этом случае равна Ь168 = 1,46 X и Ь19 = 1,12 X, соответственно.
Радиус г = 0,5 в табл. 3 был выбран исходя из того, что в этом случае для п = 1,68 фокус форми-
ровался внутри цилиндра, а для п = 1,9 — вне оптического элемента. При анализе табл. 3. следует отметить, что увеличение высоты цилиндра привело к формированию фокуса внутри элемента. Тем не менее, размер фокального пятна в непосредственной близости от микроцилиндра (для случая п = 1,9) при увеличении высоты Ь на 21% меньше, чем при рассматриваемой ранее высоте.
Таблица 3. Картины дифракции для Гауссова пучка при изменении высоты цилиндра, имеющего фиксированный радиус г=0,5 Л, общая интенсивность, [17 Л х 10,5 Л ]
Высота соответствует набегу фазы п Высота соответствует набегу фазы 2п
п = 1,68, Ъ = 0,73Х п = 1,9, Ъ = 0,56Х п = 1,68, Ъ = 1,46Х п = 1,9, Ъ = 1,12Х
• - - •
БШНМ = 0,58Х РУНМ=0,67Х FWHMвнутри = 0,42Х FWHM снаружи = 0,61Х БШИМвиутри =0,38Х FWHMCнаружи = 0,53Х
Как следует из табл. 2, для п = 1,68 рост радиуса цилиндра приводит к уменьшению фокального пятна. Зафиксируем показатель преломления цилиндра и будем варьировать высоту (аналогично табл. 3) и, одновременно, увеличим радиус оптического микроэлемента. В табл. 4 приведены картины дифракции на микро-цилиндре моды Гаусса — Лагерра (0,1) и размеры фокальных пятен по РШИМ для общей интенсивности и продольной компоненты.
Из табл. 4 можно увидеть, что увеличение высоты приводит к формированию фокуса внутри цилиндра, тем не менее, в непосредственной близости от оптического элемента было получено фокальное пятно сопоставимого размера. При увеличении высоты формируется более широкое фокальное пятно для общей интенсивности при одновременном уменьшении размера фокально-
той электрического поля.
Увеличение радиуса при одновременном увеличении высоты цилиндра позволяет получить
лучший результат: РШИМ = 0,43 Л (РШИМ7 = 0,3 Л). Также отметим, что рост высоты цилиндра приводит к сокращению фокального светового отрезка, формируемого продольной компонентой электрического поля. Рост радиуса цилиндра приводит увеличению длины такого светового отрезка.
Рассмотрим далее лучший случай из табл. 2 (п = 1,9, г=0,5), варьируя изменение высоты с меньшим шагом. Продольные картины дифракции моды Гаусса — Лагерра (0,1) и размеры фокальных пятен по РШИМ для общей интенсивности и продольной компоненты приведены в табл. 5.
Значение общей интенсивности для случая
высоты Ь = 0,56 Л было РШИМ = 0,57 Л. Как сле-
го пятна, формируемого продольной компонен
Таблица 4. Картины дифракции для моды Гаусса-Лагерра (0,1) при изменении высоты цилиндра
с показателем преломления п = 1,68 [17Л х 10,5Л]
Ъ = 0,73Х, г = X
Ъ =
г = X
, 46Х
г = 1,5Х
?
л
ё о Я
а ю Я К ю о
О ?

к
БТОМ = 0,46Х
РТОМвнутри = 0,59Х Б'-^НМснаружи = 0,58Х
НМ ^НМ
внутри
снаружи
= 0,44Х = 0,43Х
й
я й
л & lt-и
Ч Я
о о
«я
О 2
л о
с «
= 0,35Х
= 0,33Х
= 0,3Х
Таблица 5. Картины дифракции для моды Гаусса-Лагерра (0,1) при изменении высоты цилиндра с показателем преломления п = 1,9 и радиусом г = 0,5 [17 Я х 10,5 Я]
h = 0,69X
h = 0,83X
h = 1,07X
h = i, i2X (набег фазы 2п)
«Я
л н о о К m s
Ю о
о м
m H К
s
FWHM = 0,45 X
FWHM = 0,44 X
FWHM = 0,44X
FWHM = 0,39X
?
x л
о «
о
?р О
с «
FWHMz = 0,31 X
FWHMz = 0,3X
FWHMz = 0,29X
FWHMz = 0,27X
дует из табл. 5, в непосредственной близости от оптического элемента для высоты Ь = 1,12 Я удалось сформировать узкое фокальное пятно размером РШИМ = 0,39 Я, что лучше на 31,6% результата, полученного для высоты Ь = 0,56 Я. При этом размер для продольной компоненты РШИМ7 = 0,27 Я (Ь = 1,12 Я), что лучше на 18,2% результата, полученного для высоты Ь = 1,12 Я.
Во всех рассмотренных случаях фокус формировался в непосредственной близости от края рассматриваемых субволновых цилиндров.
ЗАКЛЮЧЕНИЕ
Проведены численные исследования с помощью метода РВТБ, в ходе которых были определены характеристики обеспечивающие субволновую фокусировку гауссовых пучков с круговоя поляризацией на цилиндрах с субволновым радиусом такие как: размер деталей, вид лазерного излучения, показатель преломления цилиндра.
В работе было показано, что уменьшение светового пятна происходит только при увеличение радиуса оптического элемента до определенного значения, превышение которого приводит к росту фокального пятна.
Рост показателя преломления элемента влияет на уменьшение размера светового пятна, а также на выбор оптимального радиуса (для большего п, оптимальный радиус будет меньше, см. табл. 1,2).
Увеличение высоты цилиндра для Гауссова пучка привело к формированию фокуса внутри элемента. Тем не менее, размер фокального пятна в непосредственной близости от микроцилин-
дра для случая n = 1,9 при увеличении высоты h в два раза был на 21% меньше.
Увеличение высоты цилиндра при одновременном увеличении его радиуса для моды Гаусса — Лагерра (0,1) привело к формированию в непосредственной близости от элемента светового пятна, размер которого по FWHM = 0,43 Я л (FWHMz = 0,3 Я) для случая n = 1,68.
Наименьший размер фокального пятна был получен для моды Гаусса-Лагерра (0,1) при следующих параметрах: n = 1,9, г = 0,5, h = 1,12 Я (набег фазы 2п). Рассматриваемый субволно-вый микроцилиндр, освещённый лазерным пучком с вихревой фазовой сингулярностью первого порядка, формирует световое пятно, центральная часть которого содержит продольную компоненту электрического поля (минимальный размер FWHMz = 0,27 Я). Общая интенсивность светового пятна содержит поперечно-поляризованные боковые лепестки, что уширяет размер пятна до FWHM = 0,39 Я.
БЛАГОДАРНОСТИ
Работа выполнена при финансовой поддержке грантов РФФИ 13−07−266,14−07−31 079 мол_а.
СПИСОК ЛИТЕРАТУРЫ
1. Fabricating subwavelength array structures using a near-field photolithographic method / W.L. Chang, Y.J. Chang, P.H. Tsao and P.K. Wei // Applied Physics Letters. 2006. Vol. 88. P. 101 109.
2. Focusing subwavelength light by using nanoholes in a transparent thin film / P. -K. Wei, W. -L. Chang, K. -L. Lee, E. -H. Lin // Optics Letters. 2009. Vol. 34, №. 12. P. 1867−1869.
3. Фотонные струи, сформированные квадратными микроступеньками / В. В. Котляр, С. С. Стафеев, А. Ю. Фельдман // Компьютерная оптика. 2014. Т. 38, №. 1. С. 72−80.
4. СавельевД.А., Хонина С. Н. Влияние субволновых деталей микрорельефа на картину дифракции гауссовых пучков // Вестник СГАУ. 2014. Т. 43, №. 1. С. 275−286.
5. Острая фокусировка лазерного излучения с помощью двухзонного аксиального микроэлемента / С. Н. Хонина, Д. А. Савельев, А. В. Устинов // Компьютерная оптика. 2013. Т. 37, №. 2. С. 160−169.
6. Khonina, S.N., Volotovsky S.G. Controlling the contribution of the electric field components to the focus of a high-aperture lens using binary phase structures // J. Opt. Soc. Am. A. 2010. V. 27, №. 10. P. 2188−2197.
7. Экспериментальное исследование дифракции линейно-поляризованного гауссова пучка на бинарных микроаксиконах с периодом близким к длине волны / С. Н. Хонина, Д. В. Нестеренко, А. А. Морозов, Р. В. Скиданов, И. А. Пустовой // Компьютерная оптика. 2011. Т. 35, №. 1. С. 11−21.
8. Vortex phase transmission function as a factor to reduce the focal spot of high-aperture focusing system / S.N. Khonina, N.L. Kazanskiy, S.G. Volotovsky // Journal of Modern Optics. 2011. V. 58, №. 9. P. 748−760.
9. Дифракция на бинарных микроаксиконах в ближней зоне / С. Н. Хонина, Д. А. Савельев, П. Г. Серафимович, И. А. Пустовой // Оптический журнал. 2012.
Т. 79, №. 10. С. 22 — 29.
10. Khonina S.N., Golub I. Optimization of focusing of linearly polarized light // Optics Letters. 2011. Vol. 36, No. 3. P. 352−354
11. Sharper focus for a radially polarized light beam / R. Dorn, S. Quabis, G. Leuchs // Physical Review Letters. 2003. Vol. 91. P. 233 901.
12. Хонина, С.Н., Савельев Д. А. Высокоапертурные бинарные аксиконы для формирования продольной компоненты электрического поля на оптической оси при линейной и круговой поляризации освещающего пучка // Журнал экспериментальной и теоретической физики. 2013. Т. 144. №. 4. С. 718−726.
13. Experimental demonstration of the generation of the longitudinal E-field component on the optical axis with high-numerical-aperture binary axicons illuminated by linearly and circularly polarized beams / S.N. Khonina, S.V. Karpeev, S.V. Alferov, D.A. Savelyev, J. Laukkanen, J. Turunen // Journal of Optics. 2013. Vol. 15. P. 85 704.
14. Савельев Д. А., Хонина С. Н. Максимизация продольной электрической компоненты при дифракции на бинарном аксиконе линейно-поляризованного излучения // Компьютерная оптика. 2012. Т. 36, №. 4. С. 511−517.
15. Meep: A flexible free-software package for elec-tromagnetic simulations by the FDTD method / A.F. Oskooi, D. Roundy, M. Ibanescu, P. Bermel, J.D. Joannopoulos, S.G. Johnson // Computer Physics Communications. 2010. Vol. 181. P. 687−702.
DIFFRACTION OF GAUSSIAN BEAMS ON A CYLINDER WITH SUBWAVELENGTH RADIUS
© 2014 D.A. Savelyev
Image Processing Systems Institute of Russian Academy of Sciences Samara State Aerospace University named after Academician S.P. Korolyov (National Research University)
The numerical analysis of the diffraction of Gaussian beam and mode Gauss — Laguerre (0,1) was held on a cylinder with a sub-wavelength radius with circular polarization of the input light, based on finite-difference time-domain method. The characteristics that provide subwavelength focusing such as the size of details, type of laser, the refractive index of the cylinder, were defined. Numerically shown that the longitudinal component of the electric field can be focused near the surface of the element in the spot light, the size of which at full width at half maximum of intensity is 0,27 A with total intensity 0,39 A. Key words: diffractive optics, sub-wavelength focusing, micro-cylinders, Meep software, FDTD-method.
Dmitry Savelyev, Trainee Researcher of Laser Measurements Laboratory, Engineer of Scientific Research Laboratory (SRL-35). E-mail: dmitrey. savelyev@yandex. ru

ПоказатьСвернуть
Заполнить форму текущей работой