Электромагнитные процессы в каналах жидкометаллических кондукционных насосов переменного тока

Тип работы:
Диссертация
Предмет:
ТЕХНИЧЕСКИЕ НАУКИ
Страниц:
204


Узнать стоимость

Детальная информация о работе

Выдержка из работы

Советское правительство и КПСС всегда уделяют большое внимание развитию науки, рассматривая ее как могучий двигатель прогресса,

В & quot-Основных направлениях экономического и социального развития ССОР на 1981−1985г& quot-, принятых на Ш1 съезде КПСС, говорится: & quot-Во всех отраслях народного хозяйства последовательно проводить линию на более быстрое техническое перевооружение производства, создание и выпуск машин и оборудования, позволяющих улучшать условия труда и повышать его производительность, экономить материальные ресурсы. Создавать и внедрять в производство принципиально новые технику и материалы, прогрессивную технологию. Сосредоточить усилия на. развитии ядерной и создании основ термоядерной энергетики, совершенствовании методов преобразования и передачи энергии& quot- МГД-методы управления потоками жидких металлов. Определенный вклад в решение некоторых проблем развития энергетики и создания более прогрессивных технологий может внести прикладная магнитная гидродинамика, одной из важных задач которой является управление потоками жидких металлов с помощью электромагнитного воздействия. Сюда относятся транспортировка, разливка и дозирование металла в металлургии, прокачка, регулирование и контроль расхода в гидравлических системах АЭС с реакторами на быстрых нейтронах, экспериментальных установок с термоядерными реакторами, использование жидких металлов в системах регулирования и коммутации, в исследовательских установках.

Применение различных МГД-методов для решения указанных выше задач обладает рядом преимуществ: отсутствие в МГД-уста-новкэх движущихся частей, подшипников и уплотнений, отсутствие смазки, герметичность, простота и высокая точность регулирования и так далее.

В качестве высокоэффективных теплоносителей жидкие металлы применяются сейчас в некоторых типах ядерных реакторов /1,2, 3/. Развитие энергетики в будущем в ряде прогнозов связывают со строительством реакторов-размножителей на быстрых нейтронах. Такие специфические особенности этих реакторов, как высокая плотность энерговыделения в активной зоне и неооходимость применения веществ с незамедляющими свойствами приводят к существенным трудностям при выборе теплоносителя. Поэтому в качестве теплоносителя здесь могут рассматриваться жидкие металлы, главным образом натрий /I, 4- /, что в свою очередь стимулирует работы по созданию различных МГД-устройств. Во вспомогательных системах АУС на быстрых нейтронах электромагнитные насосы гидравлической мощностью до 100 кВт полностью вытеснили механические /5, 6 /. В основных контурах АьС с реакторами на быстрых нейтронах для циркуляции жидкого металла при расходах порядка десяти тысяч кубометров в час, и гидравлической мощности порядка нескольких мегаватт в настоящее время применяются механические насосы. Ряд потенциальных преимуществ электромагнитных насосов перед механическими, стимулирует анализ возможностей их использования. в основных контурах АуС с реакторами на оыстрых нейтронах. Сейчас имеются теоретические, проектно-конструкторские проработки и экспериментальные исследования электромагнитных насосов с большими расходами, позволяющие приступить к созданию серий крупных электромагнитных насосов с достаточно высоким КПД, удовлетворяющих требованиям эксплуатации в основных контурах АЭС с быстрыми реакторами. Подобные разработки осуществляются в СССР (НИИЭФА им. Д. В. Ефремова, ЭНИН им. Г. М. Кржижановского, Институт физики А Н Латвийской ССР) и зарубежными фирмами /7, 8, 9, 10, II, 12 /. В НИИЭФА им. Д. В. Ефремова разработаны, изготовлены и экспериментально исследованы электромагнитные цилиндрические индукционные насосы ЦЛИН-5/700 и ЦЛИН-5/850 для перекачки натрия во втором контуре опытного реактора Б0Р-60. Первый из них эксплуатируется с сентября 1977 г /14, 15, 9 /.

Кроме применения индукционных насосов в основных контурах АЭС на быстрых нейтронах^в литературе рассматривается для тех же целей возможность применения кондукционной системы МГД-ге-нератор-насос, представляющей собой устройство для передачи гидравлической мощности от одного потока проводящей жидкости к другому / 13, 16 /. При этом дважды используется МГД-метод преобразования энергии: из гидравлической в электрическую в МГД-ге-нераторе, находящемся во втором контуре, и из электрической в гидравлическую в электромагнитном насосе в первом контуре. Рассмотрению различных аспектов работы такой системы посвящен ряд статей / 17, 18, 19 /. Система МГД-генератор-насос обладает рядом преимуществ: низковольтность устройства, возможность использования ее в качестве теплообменника, повышенная надежность и безопасность эксплуатации.

Наряду с МГД-насосами в гидравлических трактах контуров АЭС, а также при транспортировке металла в металлургическом производстве для регулирования расхода в последнее время наметилось широкое использование МГД-дросселей-устройств, работа которых базируется на зависимости коэффициента сопротивления от магнитного поля, /20, 21, 22/. В НИИЭФА им. Д. В. Ефремова изготовляются и эксплуатируются в экспериментальных стендах и на реакторе Б0Р-60 МГД-дроссели, охватывающие диапазон расходов от долей

& bull-г кубометров в час до 700 м /ч и срабатываемых давлений от долей до единиц. МПа.

В последние годы в связи с успехами, достигнутыми в решении вопросов физики управляемого термоядерного синтеза, становятся актуальными инженерные проблемы создания термоядерных электростанции. В ряде схем термоядерных реакторов /23, 24, 25, 26 / рассматривается возможность использования движущихся жидких металлов в качестве теплоносителей и защитных сред. Использование МГД-методов транспортировки жидкометаллических теплоносителей в бланкете термоядерного реактора & quot-Токамак"- связано с решением ряда сложных инженерных задач / 27 /. Основным препятствием на пути создания конструкции бланкета, в которой жидкий металл использовался бы в качестве теплоносителя первого контура, является наличие мощного магнитного поля. Любое конструктивное решение должно обеспечить транспортировку жидкого металла поперек магнитного поля, что связано с большими потерями давления, возможностью образования застойных зон и обратных течений в проточном тракте бланкета, приводящих к нарушению теплового режима. Перспективы использования электромагнитных насосов для транспортировки жидкого металла в импульсных термоядерных реакторах рассмотрены в / 28 /.

Значительный прогресс в литейном производстве может быть достигнут в результате улучшения режимов транспортировки металла (перемешивание для интенсификации тепло- и массопереноса, передача металла из одного агрегата в другой, заливка в форму). Эта задача эффективно решается методами магнитной гидродинамики. Предложения по реализации этих методов в различных технологических задачах известны давно /29, 30, 31 /, однако наибольшие успехи были достигнуты в последние 10−12 лет.

В Институте проблем литья АН УССР был предложен и разработан новый класс электромагнитных насосов -магнитодинамические насосы (МДН), в которых перемещение жидкого металла происходит под действием скрещенных переменных электрического и магнитного полей, причем, материалом токоподводящих электродов служит сам жидкии металл. Для плавления, обработки и разливки сплавов цветных металлов (цинк, алюминий) была изготовлена установка МДН-6. Конструкция установки доведена до уровня, позволившего начать в ЮТ г серийное производство на Киевском опытно-экспериментальном заводе нестандартного оборудования. Установка МДН-6 эксплуатируется в ГДР, ВНР, ФРГ /32, 33, 34 /. Опыт, накопленный при разраоотке и эксплуатации установок МДН-4 и МДН-6, позволил создать установку МДН-12 для заливки чугуна на карусельной центробежной машине / 35 /.

Широкое и комплексное применение получили также МГД-установки для перекачивания и очистки ртути, разработанные СКВ МГД Института физики АН ЛССР / 36, 37 /. Эти установки успешно эксплуатируются в нашей стране и за рубежом.. Они позволяют автоматизировать и герметизировать процессы транспортировки, очистки и разливки ртути, значительно улучшают санитарные условия труда. Применение МГД-техники в ртутной промышленности дает большой экономический эффект (250 р на тонну продукции) / 38/.

Широкое применение получают также МГД-устройства непрерывного действия с целью интенсификации ряда технологических процессов, МГД-устройства для очистки жидких металлов от неметаллических включений, для извлечения металлов и окислов из жидких' шлаков. В установках камерного вакуумирования стали весьма эффективным оказывается применение кондукционного перемешивания. Годовой эффект за счет снижения количества водорода в стали и уменьшения перегрева жидкого металла в установке камерного вакуумирования в ковше емкостью 20 т при применении кондукционного МГД перемешивания составляет 72,4 тыс. руО /ЗУ, 40 /. Большое количество разнообразных кондукционных МГД-насосоЕ постоянного и переменного тока разработано л эксплуатируется на металлургических предприятиях. Они особенно эффективны в случае рабочих сред с относительно низкой проводимостью, /4−1, 42, 43, 44, 45, 46, 47 /. В лаборатории МГД ЭНИН’а им. Г. М. Кржижановского разраоотаны, изготовлены и внедрены на Ловозерском ГОК на дистилляционной установке для получения особо чистых щелочных металлов электромагнитный кокдукционный насос постоянного токэ с повышенным напряжением и однофазный кондукционный насос (результаты исследования последнего изложены в данной работе). Для управления потоками жидкого металла в последние годы в металлургии широко используются электромагнитные лотки, безнапорные маг-нитогидродинамические машины, в которых металл под действием электромагнитных сил движется по каналу с открытым руслом с некоторым уклоном вверх. / 36, 48, 49/.

Синтез магнитной гидродинамики и электроаппаратостроения позволил на основе миниатюрных кондукционных и индукционных МГД-насосоь создать различные конструкции аппаратов контроля, защиты и управления: реле, коммутаторы, устройства контроля неэлектрических величин, элементы автоматики, высокоэффективные электрогидравлические системы автоматического управления / 40, 50, 51, 52 /.

Электромагнитные насосы и их классификация. Среди разнообразных МГД-устройств, предназначенных для управления потоками жидких металлов, ведущая роль принадлежит электромагнитным насосам. По способу возбуждения тока все МГД-насосы делятся на два оольших класса: индукционные и кондукционные. В индукционных насосах ток в жидком металле наводится бесконтактно, индукционным путем. Индукционные насосы подразделяются по виду магнитного поля (бегущее или пульсирующее), по геометрии тракта перекачиваемого металла (плоские, цилиндрические, спиральные). Ставшей уже классической, схеме индукционной МГД-машины с бегущим полем посвящен ряд монографии, в частности /53, 54, 55, 56, 57/. Основное преимущество индукционных МГД-машин: отсутствие контактов обмотки с жидким металлом и возможность воздействия на металл бесконтактным путем. Недостаток индукционных устройств: трудность создания в жидком металле больших плотностей электродинамической силы, достаточная сложность индуктора, имеющего пазы.

В кондукционных устройствах ток подводится к жидкому металлу при помощи специальных электродов, контактирующих с жидким металлом. Кондукционные насосы могут работать как на постоянном, так и на переменном токе. Основное положительное свойство кондукционных устройств — возможность получения больших плотностей электродинамических сил, действующих на проводящую среду, относительная простота конструкции. Отрицательные свойства этих устройств заключаются в необходимости хорошего контакта электродов с жидким металлом.

Кондукционные насосы постоянного тока, как и индукционные машины с бегущим полем, принадлежат к числу наиболее хорошо изученных типов МГД-насосов. Вопросы проектирования, оптимизации параметров насосов, определение области целесообразного использования рассмотрены"в частности, в работах /58, 59, 60 /. Широкому внедрению насосов постоянного тока препятствует то, что для питания насоса требуется ток большой силы (от одного до нескольких десятков килоампер) и низкого напряжения (около 0,5*2 В). Источники питания при этом весьма громоздки и дороги / 12/, их стоимость может превышать стоимость насоса. Для снижения требований к источнику питания была предложена и исследована схема кондукционного насоса постоянного тока с повышенным напряжением, аналогичная схеме Монтарди, но использованная для жидких металлов с целью повышения рабочего напряжения, а не подавления эффекта Холла, как в плазменных генераторах / 61, 62, 63, 64 /.

Электромагнитные поля и течение жидкого металла в МГД-насосах обычно имеют существенно неоднородный характер, что приводит к необходимости изучения пространственных эффектов, которые могут оказать очень сильное влияние на суммарные характеристики насоса. Исследованию этих эффектов посвящена общирная литература. Наиболее полно результаты исследований нашли отражение в монографиях / 59, 65, 66, 67, 68/. Поскольку исследование электромагнитных полей в МГД-канале в постоянном магнитном поле касается задач, рассматриваемых в данной работе, остановимся на этом вопросе подробнее. Неравномерность распределения электромагнитных полей и скорости в канале делает невозможным использование одномерного приближения и вызывает необходимость рассмотрения двумерных и трехмерных задач. Решение этих задач должно строиться на основе системы уравнений магнитной гидродинамики, включающей уравнения Навье-Стокса и электродинамические уравнения для токов, потенциалов и магнитного поля. В общем случае совместное решение этих уравнений представляет весьма сложную математическую задачу. Поэтому для решения был развит приближенный, так называемый электродинамический метод, при использовании которого распределение скорости является заданным и решаются только уравнения электродинамики. В некоторых случаях этот подход является вполне обоснованным (малый параметр МГД-взаимодействия, течения, в которых, благодаря виду векторов магнитного поля и скорости, уравнения движения отделяются от электромагнитных). Но даже в этом случае решение трехмерных уравнений почти всегда наталкивается на очень большие математические трудности. Поэтому в большинстве задач приходится идти на упрощения, переходя к двумерным задачам, усредняя уравнения и граничные условия по координате, вдоль которой изменение полей в данном задаче является несущественным / 66, 69 /. При двумерной постановке задачи удается отдельно рассматривать продольный и поперечный эффекты. Первый возникает в плоскости, перпендикулярной магнитному полю, вследствие изменения вида граничных условий на стенках канала (конечные размеры электродов) и вследствие неоднородности приложенного магнитного поля вдоль продольной координаты. Второй — в поперечном сечении вследствие наличия электродов и электропроводящей оболочки. В безиндукционном приближении эти эффекты и их влияние на характеристики МГД-устройств изучены достаточно подробно. В работах / 59, 70/ решены задачи о продольном эффекте в канале с одной парой электродов, заключенных между бесконечно длинными изоляторами. Поперечный эффект рассматривался в работах /71, 72 /. Трехмерная задача о совместном влиянии этих эффектов в канале с полу беоконечными электродами рассмотрена в / 73 /, где показано, что при вынесении магнитного поля за электродную зону за счет поперечного эффекта происходит существенное увеличение джо-улевой диссипации и уменьшение к.п.д. Кроме этих работ, большое количество литературы посвящено изучению краевых эффектов с учетом непроводящих перегородок, электропроводности оболочки, переменной проводимости среды, изменения сечения канала, конечной длины изоляторов / 66 /. Большинство результатов получено для генераторного режима работы МГД-устройств, но эти данные могут быть использованы и для насосного режима.

Как известно, в плазменных МГД-генераторах сплошные электроды вследствие сильного проявления эффекта Холла становятся неэффективными и нужно переходить к секционированным электродам. В жид-кометаллических насосах по другим причинам (возможность повышения рабочего напряжения, уменьшения вихревых потерь) также оказывается целесообразным применение секционированных электродов.

При этом многие результаты и методы исследования электромагнитных полей в плазменных МГД-генераторах с секционированными электродами могут быть использованы в жидкометаллических насосах. Так как изучение продольного эффекта в канале с большим количеством электродов конечной длины представляет очень трудную математическую задачу, то вводится предположение об идеальном секционировании, когда длины чередующихся электродов и изоляторов на стенках канала предполагаются бесконечно малыми. В работе / 85 / рассматриваются три способа задания граничных условий на идеально секционированном электроде. Первый — задается плотность тока на электроде J.^ (Xfl)-fifa) «ВТ0Р°й — задается напряжение между каждой парой секций VfcO)-Vfah)-^*)» тРе™й -задаются нагрузки, соединяющие каждую пару секцийР (х, 0) — ~ ^(Xjh)]/J'yfcO) = f3(x), при этом распределение тока и потенциала на электроде неизвестно. Первые два способа возможно осуществить только путем специального задания нагрузок, соединяющих секции (или источника питания) / 74 /. Влияние неоднородности поля вдоль продольной координаты на распределение токов в концевой зоне и на характеристики МГД-установки рассматривалось только в предположении идеального секционирования чаще всего при заданной постоянной плотности тока на электроде или короткозамкнутых электродах /, 76, 77, 78, 86 /. В случае канала с электродами и межэлектродными изоляционными промежутками конечных размеров в однородном магнитном поле решались пе-, риодические задачи, когда считалось, что процессы, происходящие в одной элементарной ячейке, повторяются в остальных ячейках. В некоторых из этих работ предполагается, что длины электродов и изоляторов конечны, но малы по сравнению с высотой канала. Это дает возможность сформулировать периодическую задачу ы для полуплоскости, а не для полосы /87 /.В работе / 79/ получено решение периодической задачи при произвольной длине электродов и изоляторов. Влияние шага секционирования, соотношения длины изоляторов и электродов, угла наклона перемычек рассматривалось в / 80/. Общее выражение для функции плотности тока в случае произвольного числа пар электродов и любой схемы их электрического соединения (непериодическая задача) т: ет? ые получено в / 79 /. Однако, уже при рассмотрении нескольких пар электродов здесь возникают значительные вычислительные трудности.

Во всех ранее рассмотренных работах о распределении электромагнитных полей в канале МГД-устройотв пренебрегалось индуцированным магнитным полем. Исследование при больших магнитных числах Реинольдса (Вт), когда влияние индуцированных полей становится определяющим, значительно усложняется вследствие того, что в этом случае нельзя ограничиться рассмотрением только области движущейся среды, а необходимо находить распределение магнитного поля и в окружающем пространстве. Однако, большинство имеющихся на сегодняшний день решений получено на основе упрощенных одномерных или двумерных урав ений, записанных только для области течения / 66, 81 /. G увеличением Лт эффективность работы МГД-устройства, даже при наличии компенсирующей шины, существенно снижается, что связано с возникновением токового вихря, который, замыкаясь по электродам, охватывает всю межэлектродную зону и размагничивает ее. Для уменьшения этого эффекта возможно размещение непроводящих перегородок в области входа в магнитное поле или использование одновременно двух каналов с противоположными направлениями протекания в них как жидкого металла, так и тока. Таким образом, результаты исследования электромагнитных полей при магнитогидродинамических течениях / - 15 в постоянном магнитном поле позволяют достаточно точно учесть пространственные эффекты при расчете электромагнитных насосов,

Кондукционные однофазные насосы. Хотя кондукционные МГД-на-сосы переменного тока имеют ограниченное применение, известно /88, 158, 159/, что рядом зарубежных фирм подобные насосы изготовляются и эксплуатируются в случае небольших гидравлических мощностей. В /12/ описаны кондукционные однофазные насосы, используемые в реакторах на быстрых нейтронах с натриевым охлаждением:

7: и обычный (максимальный расход около 12 м /час, давление -I 10 -м2) и насос повышенного давления (расход -1,5^ас, давление 4- 10^ §-2). Указано, что при анализе насосов совместно с системами питания однофазные МГД-насосы при таких параметрах оказались самыми дешевыми и доступными. На рис. 1, приведенном в /82/, показаны области использования эксплуатируемых в настоящее время МГД-насосов. Таким образом при небольших гидравлических мощностях, учитывая также отсутствие необходимости в специальных источниках питания, однофазные кондукционные насосы могут конкурировать с другими типами электромагнитных насосов. Существует большое многообразие конструктивных схем кондукционных насосов переменного тока /83, 84, 89−96/.

По конструктивному исполнению магнитной системы кондукционного насоса переменного тока различаются насосы с разделенными маг- • нитопроводами возбуждения и понижающего трансформатора цепи питания и с объединенным магнитопроводом /97Насосы первой конструктивной схемы магнитной цепи выполняются с последовательным и параллельным возбуждением. При последовательном возбуждении один и тот же ток проходит через канал и обмотку возбуждения, что обеспечивает почти полное совпадение по фазе тока в канале и магнитного поля, так как угол сдвига фаз между ними весьма мал и определяется только потерями в стали на гистерезис и вихревые токи. При параллельном включении имеется самостоятельная обмотка на магнитопроводе возбуждения, токи через канал и обмотку распределяются пропорционально их проводимости и можно найьРЖ51

Рис. 1 Области использования различных типов насосов: кондукционные насосы постоянного () и переменного () тока

— 17 ти рациональное соотношение токов. В кондукционных насосах с объединенным магнитопроводом возбуждения и питания одна или несколько первичных обмоток выполняют две функции — создают поток возбуждения в канале насоса и одновременно поток в сердечнике, охваченном одним или несколькими массивными витками, присоединенными к каналу. Эти витки по существу являются вторичной обмоткой понижающего трансформатора. Такие насосы, часто называемые трансформаторными, являются насосами с параллельным возбуждением. В них при разомкнутой цепи якоря (отсутствие металла в канале) будет существовать поток возбуждения, в то время как в насосах с последовательным возбуждением в этом случае поток возбуждения будет отсутствовать. Кондукционные насосы с разделенными и объединенными магнитопроводами могут выполняться как с компенсацией реакции якоря (обратной компенсационной шиной или обратным каналом), так и без нее, В большинстве случаев кондукционные насосы выполнялись с одним или дв. /гля плоскими прямолинейными каналами, но возможно и использование спиральных каналов. В литературе рассматривались кондукционные насосы переменного тока без обмотки возбуждения, в которых объемная сила, перемещающая жидкий металл в канале, возникала в результате взаимодействия тока в канале с создаваемым им же в зазоре магнитным полем / k2, 43 /.

Имеется также определенный класс насосов, часто называемых однофазными индукционными насосами, занимающих промежуточное место между кондиционными насосами переменного тока, в которых ток к каналу подводится при помощи шин, и индукционными трехфазными насосами. В однофазных индукционных насосах канал или несколько связанных электрически каналов с жидким металлом образуют замкнутый электрический контур, охватывающий магнитопровод с пульсирующим потоком (канал или совокупность каналов образуют вторичную обмотку трансформатора) и ток в металле индуцируется пульсирующим магнитным полем. К таким насосам относятся, магнито-динами ческие насосы, которые можно рассматривать как кондукцион-ные с жидкометэллическим подводящим электродом- насосы с электромагнитной асимметрией, полученной либо за счет несимметричного расположения полюсных башмаков по отношению ко входному и выходному сечениям канала, либо за счет наличия короткозамыкающей шины, и некоторые другие типы насосов. Исследование подобных МГД-устроиств проводилось в работах / 31, 35, НО, 98, 99, 100, 101, 102, 103 /. Б работах / 104, 105/ рассматривались осесимметрич-ные насосы, в которых взаимодействие пульсирующего магнитного поля с токами, индуцируемыми этим полем в жидком металле, создает электромагнитную силу, направленную к центру.

Кондукционные МГД-маншны переменного тока изучались в ряде работ. В работах /III, 113/ автор проводит анализ применения кондукционных насосов переменного тока, дает эскизы некоторых конструкций. Указывается, что в случае сплошного электрода вихревые токи велики, но они могут быть снижены делением электрода на ряд секций и соединением противоположных пар различными изолированными обмотками питающего трансформатора. Точная величина вихревых потерь не находится, но указывается, что грубые оценки показывают увеличение вихревых потерь в случае сплошных электродов в 5−10 раз. Кондукционные МГД-генераторы переменного тока рассматривались в работе / 57, 106, 107 /, но ввиду обратимости этих машин многие полученные результаты можно использовать и для насосов.

Теория идеального насоса переменного тока в приближении плоскопараллельного поля разрабатывалась в работах / 108, 109, 112/. Одной из первых работ, посвященных расчету распределения электромагнитных полей в кондукционном МГД-насосе переменного тока, является / 108/. Расчет поля в ней проводится с учетом скинэффекта, но в предположении независимости от продольной координаты, т. е. размер в направлении перекачиваемой среды предполагается неограниченным. Исследуются интегральные характеристики и указывается, что при достижении максимального по индукции напора к.п.д. насоса не превышает 1/3• Подобная задача, для параллелепипеда с конечными размерами, решена в / 109/, здесь предполагается, что вихревые токи индуцируются только в пределах межполюсной зоны, не учитывается влияние стенок канала и электродов.

В ряде работ / 114, 1X5, 116/ расчет насосов сводится к решению уравнений трансформатора. Эти работы относятся к расчету насосов с объединенным магнитопроводом, в которых токоподводящии электрод, охватывающий одним или несколькими витками магнитопро-вод возбуждения, является вторичной обмоткой трансформатора.

Во всех ранее рассмотренных работах исследование велось для идеального кондукционного насоса переменного тока, т. е. без учета пространственных эффектов, вызванных неоднородностью поля, проводимостью стенок канала, ограниченными размерами и секционированием электродов. Влияние этих эффектов на характеристики ГОД-насоса впервые рассматривали Я. В. Бриедис, Н. М. Надежников. В работах / 117, 118/ электрическое поле в канале кондукционного МГД-насоса с секционированными электродами без учета индуцированных полей, А представляется в виде& bdquo-

ЕГЕУ + Епр + Ев ' где Еу — электрическое поле, обусловленное движением жидкого металла в магнитном поле, ЕПр -приложенное поле, обусловленное током* подводимым к каналу, Ев -поле, обусловленное изменением магнитной индукции во времени. Предполагается, что каждое слагаемое может быть определено независимо друг от друга. Распределение приложенного электрического поля изучается в канале с неподвижной жидкостью при постоянной плотности тока на электроде. Поле Еу рассчитывается в предположении, что две другие составляющие электрического поля в канале отсутствуют и на электродах выполняется граничное условие const, что да соответствует случаю, когда к электродам подключены источники приложенного извне тока с бесконечно большим внутренним сопротивлением. Электрическое поле вихревых токов не исследуется, а их влияние приближенно учитывается заданием соответствующего профиля индукции в активной зоне канала. В работах Н. М. Надежникова / 74, 119, 120 / в электродинамическом приближении V — const рассматривается двухслойная модель канала однофазного кондукционного МГД-насоса, т. е. учитывается конечная толщина и проводимость стенок канала, перпендикулярных магнитному полю. Затем, после усреднения электродинамических уравнений в направлении рабочей компоненты магнитного поля, переходят к двумерной задаче. В / 119/ решена задача о распределении токов в канале с одной бесконечно тонкой (в направлении течения) токоподводящей секцией. Распределение токов в канале с многими секциями может быть получено наложением частных решении, каждое из которого учитывает наличие тока лишь в одной секции. Такая задача может приближенно моделировать распределение полей в канале с секционированием и конечными межэлектродными промежутками. Случай идеально секционированных электродов рассмотрен в / 120/, причем, на электродах задана однородная плотность тока, что соответствует первому граничному условию / 85/. Напряжение источников питания, обеспечивающих в электродах однородную плотность тока, не может быть произвольным, поэтому в качестве источников питания каждой секции служат не зависящие друг от друга понижающие трансформаторы /74 /.В реальных же установках источником питания обычно служит один многообмоточный понижающий трансформатор. В работе / 47 / решена задача о распределении электромагнитного поля. в межполюсном пространстве кондукционного МГД-насоса переменного тока со сплошными электродами в случае неподвижной рабочей среды. При решении предполагалось отсутствие растекания тока за пределы межэлектродной области, бесконечная протяженность токоподводящих электродов конечной проводимости.

В ряде работ проводятся исследования вихревых токов в проводящих, находящихся во внешнем пульсирующем магнитном поле, пластинах. Некоторые результаты могут быть использованы для определения вихревых потерь и в МГД-насосах переменного тока. Однако расчеты в проводниках сложной геометрической формы с учетом реакции вихревых токов вызывают значительные вычислительные и математические трудности даже в пластинах с непроводящими границами. Расчет вихревых токов в плоской проводящей пластине без учета влияния собственного магнитного поля сводится к интегрированию уравнения Пуассона для функции тока в плоскости пластины при условии на границе j, n = О / 121, 122, 123 /. В / 122/ решение получено для прямоугольной пластины в виде рядов Фурье. В / 121 / показано, что в случае однородного поля задача в математическом отношении эквивалентна хорошо изученной в теории упругости задаче о кручении призматического стержня.

Там также проведена оценка возможности пренебрежения реакцией са. вихревых токов. Показано, что это возможно при «1, где С = А, О. — характерный размер пластины. Для плоских пластин во многих случаях граница пластинки и линии вихревых токов подобны друг другу / 123 /. Используя допущение о подобии границ плоской пластины и линии вихревых токов, в /124, 125 / рассматриваются задачи о потерях в элементах жидкометаллических машин, причем, в / 124/ приближенно учтена реакция вихревых токов. Точное решение задачи о расчете вихревых потерь в пластинках с учетом реакции вихревых токов представляет собой значительную трудность. Для решения этой задачи в односвязных и многосвязных проводящих пластинках и оболочках используется метод интегральных уравнений / 126, 127, 128, 129 /. В работе / 127/ получены интегральные уравнения для функции тока, но метод не доведен до конца, так как для ядер системы интегральных уравнении не получены явные выражения. Метод вторичных источников, разработанный О. В. Тозони, используется для получения системы интегральных уравнений для плотности фиктивных электрических зарядов и функции тока / 128, 129/. В / 128/ проведено сопоставление результатов численного решения системы интегральных уравнений с результатами работы / 123 /, в которой пренебрегалось реакцией вихревых токов. са /

При «/ эти результаты хорошо согласуются. Оценка вихревых потерь в проводниках показывает, что действительные потери всегда меньше потерь, вычисленных без учета реакции вихревых токов / 129/.

Задачи работы. В настоящее время уже имеется значительный опыт проектирования, исследования и эксплуатации различных типов электромагнитных насосов в разных условиях. Это позволяет обоснованно подходить к выбору оптимального типа электромагнитного насоса. В общем случае выбор определяется рядом факторов (экономических, электротехнических, гидравлических, технологических, мате-риаловедческих), в значительном мере противоречивых между собой, поэтому практически при выборе насоса выдвигают основные ограничивающие условия. Окончательный выбор типа насоса во многом зависит от того, какие факторы выдвигаются на первый план: к.п.д., весо-габаритные характеристики, удобство питания и т. д. Как видно из литературы, насосы небольшой мощности для неагрессивных жидких металлов удобнее всего делать кондукционного типа на переменном токе. Для точной оценки всех факторов необходимы теоретические исследования насоса, доведенные до инженерной методики расчета, сопоставление с экспериментом, но теория и методика расчета-кондукционных насосов переменного тока развита еще недостаточно. В большинстве опубликованных по этому вопросу работ рассматривались только идеальные насосы. Исследование распределения электромагнитных полей в однофазных кондукционных насосах еще далеко от своего завершения, несмотря на ряд работ, посвященных этому вопросу. Малоизученными остаются вопросы, связанные с влиянием неоднородности магнитного поля в канале, с конечным секционированием электродов, с применением в качестве источника силового питания многообмоточного понижающего трансформатора, с учетом влияния пульсаций электромагнитной силы на напор-расходные характеристики насоса- малочисленны экспериментальные работы, подтверждающие правомерность созданных на основе решения электродинамических задач расчетных методик- не проведено исследование выбора оптимальных размеров насосов. Все это не позволяет ответить на ряд вопросов, связанных с расчетом и применением кондукционных насосов переменного тока.

Для решения части из перечисленных вопросов в представляемой работе решаются следующие задачи:

1. Теоретическое исследование распределения электромагнитных полей в канале кондукционного насоса переменного тока со сплошными электродами.

2. Теоретическое исследование распределения электромагнитных полей в канале кондукционного насоса переменного тока с секционированными электродами с учетом неоднородности магнитного поля, конечного секционирования и использования в качестве источника питания многообмоточного понижающего трансформатора.

3. Определение интегральных характеристик однофазного кондукционного насоса со сплошными и секционированными электродами на основе решения электродинамических задач и учет в инженер

— 24 ной методике расчета, влияния пространственных эффектов на некоторые характеристики насоса.

4. Экспериментальное исследование кондукционного насоса переменного тока со сплошными электродами с целью сопоставления экспериментальных характеристик с теоретическими, полученными при помощи методики расчета, учитывающей влияние пространственных эффектов. Выполнение аналогичного сопоставления для насоса с секционированными электродами.

5. Разработка и внедрение кондукционного МГД-насоса переменного тока небольшой производительности с повышенной надежностью для эксплуатации на промышленной установке.

На защиту выносятся следующие положения:

1. Решение электродинамической задачи о распределении электромагнитных полей в канале кондукционного МГД-насоса переменного тока в рамках обоснованных в работе допущений можно приближенно представить в виде суммы решений двух независимых друг от друга задач, одна из которых описывает распределение полей в МГД-канале в постоянном во времени магнитном поле заданного пространственного распределения, другая -распределение вихревых токов в канале с неподвижной жидкостью в пульсирующем магнитном поле.

2. Точные решения задач о распределении вихревых токов в канале со сплошными и с секционированными электродами показывают, что секционирование электродов уменьшает величину вихревых потерь в 6−10 раз.

3.В одноканальных насосах с секционированными электродами происходит замыкание вихревых токов не только по жидкому металлу в канале насоса, но и через вторичную обмотку понижающего трансформатора, что приводит к увеличению вихревых потерь. Замыкание вихревых токов через вторичную обмотку устраняется в насосах с бифилярными каналами, включенными электрически последовательно, при противоположном направлении течения металла в них.

Пространственную неоднородность плотности тока можно приближенно учесть в методике расчета кондукционного насоса переменного тока со сплошными электродами при помощи коэффициентов, учитывающих продольный эффект, в методике расчета двухканального насоса с секционированными электродами при помощи коэффициентов, отдельно учитывающих эффекты, обусловленные неоднородностью магнитного поля при идеальном секционировании и эффекты, обусловленные влиянием конечного секционирования при однородном поле.

Основные результаты работы докладывались: на ХШ научно-технической конференции молодых специалистов и аспирантов ЭНИН’а им. Г. М. Кржижановского (Москва, 1973 г.), на У Ш Рижском совещании по магнитной гидродинамике (Рига, 1975 г.), на IX Рижском совещании по магнитной гидродинамике (Рига, 1978 г.), на X Рижском совещании по магнитной гидродинамике (Рига, 1981 г.), на У П Таллинском совещании по электромагнитным расходомерам и электротехнике жидких проводников (Таллин, 1976 г.), на семинаре по прикладной магнитной гидродинамике Института механики сплошных сред УНЦ АН СССР под руководством академика А Н Латв. ССР И. М. Кирко (Пермь, 1977 г.).

Основные результаты, полученные автором, были опубликованы в работах:

1. Гехт Г. М., Толмач И. М. Распределение плотности тока в канале кондукционной машины переменного тока. -Магнитная гидродинамика, 1973, № 1, с. 122−128.

2. Гехт Г. М. Интегральные характеристики кондукционной машины переменного тока.- Магнитная гидродинамика, 1974, № 4, с. 125−130.

3. Волчек Б. Б., Гехт Г. М., Голодняк В. А. О влиянии конечного секционирования электродов на эффективность насоса постоянного тока с повышенным напряжением.- В кн.: Восьмое Рижское совещание по магнитной гидродинамике. Рига, Зинатне, 1975, т. 2,-с. 97−98.

4. Гехт Г. М., Толмач И. М. Метод расчета интегральных характеристик однофазного насоса с идеально секционированными электродами.- В кн.: Семинар по прикладной магнитной гидродинамике. Тезисы докладов. Пермь. 1978, т. 1, с. 69−72.

5. Гехт Г. М., Толмач И. М. Кондукционный насос переменного тока с идеально секционированными электродами.- Магнитная гидродинамика, 1978, № 4, с. 117−124.

6. Гехт Г. М., Толмач И. М. Расчет вихревых потерь в однофазном двухка на льном насосе с секционированными электродами. — В кн.: Девятое Рижское совещание по магнитной гидродинамике. Салас-пилс, 1978, т. 2, — с. 72−73.

7. Гехт Г. М., Толмач И. М. Вихревые потери в кондукционном насосе переменного тока с конечным секционированием.- Магнитная гидродинамика, 1980, № 2, с. 123−126.

8. Аснович 3.3., Гехт Г. М., Зандарт Я. Я., Зимина К. В., Клименко А. И., Лиепиньш И. А., Стрижак В. Е., Толмач И. М., Тучинский A.M. Исследование одноканального кондукционного насоса переменного тока со сплошными электродами.- В кн.: Десятое Рижское совещание по магнитной гидродинамике. Саласпилс, 1981, т. 2, с. 73−74.

9. Аснович 8.3., Гехт Г. М., Зандарт Я. Я., Зимина К. В., Клименко А. И., Лиепиньш И. А., Стрижак В. Е., Толмач И. М., Тучинский A.M. Расчетное и экспериментальное исследование однофазного двух-электродного кондукционного насоса.- Магнитная гидродинамика, 1982, № 2, с. 138−140.

10.А.С. 934 308 (СССР). Устройство для определения механических свойств полимерных материалов/ Б. И. Бурштейн, Г. М. Гехт, В. А. Голодняк, С. Е. Дворчик, А. М. Карелина, Н. Г. Санникова, В.М. Стар

— 27 ков, В. М. Тимофеев, И. М. Толмач. -Опубл. в Б.И., 1982, № 21. П. Гехт Г. М., Толмач И. М. Сравнение расчетных и экспериментальных насосных режимов кондукционной жидкометаллической машины переменного тока с секционированными электродами. — Магнитная гидродинамика, 1983, № 1, с. 97−102. 12.А.с. 1 033 923 (СССР). Устройство для определения механических свойств полимерных материалов / Б. И. Бурштейн, Г. М. Гехт, С. Е. Дворчик, А. М. Карелина. — Опубл. в Б.И., 1983, № 29.

Разделение труда с соавторами происходило следующим образом (ссылки производятся на работы из приведенного выше списка).

В работах I, 4, 5, б, 7, выполненных совместно с научным руководителем, к.т.н. Толмачем И. М., последнему принадлежит участие в постановке задачи и в обсуждении полученных результатов. В работе 3 диссертанту принадлежат постановка задачи и расчеты характеристик канала, в котором каждая пара секций электродов питается от одинаковых источников. В работах 8, 9 диссертанту принадлежит расчет насоса, участие в постановке и проведении эксперимента, в обсуждении и интерпретации результатов. В работе II диссертанту принадлежит расчет насосных режимов. В полученных авторских свидетельствах 10, 12 диссертант предложил конкретную компоновку устройства с кондукционным однофазным насосом.

Выводы по результатам проведенных исследований были сделаны в конце каждой главы. В заключение приведем основные итоги проделанной работы.

1. В безындукционном приближении распределение плотности токов в канале однофазного кондукционного насоса определяется из суперпозиции решений двух краевых задач. Первая из них описывает распределение плотности кондукционных токов в канале в пульсирующем магнитном поле и является квазистационарной, т. е. время фигурирует лишь в качестве параметра. При совпадении фаз э.д.с. трансформации и поля возбуждения и при пренебрежении индуктивностью во вторичной цепи трансформатора эта краевая задача аналогична краевой задаче о распределении плотности кондукционного тока в канале при течении электропроводной жидкости в постоянном во времени магнитном поле. Вторая краевая задача описывает распределение плотности вихревых токов в неподвижной электропроводной жидкости в канале в пульсирующем магнитном поле.

2. Из решения соответствующих краевых задач получены распределения плотности токов и интегральные характеристики канала. В случае канала со сплошными электродами вихревые токи почти полностью замыкаются внутри электродной зоны по электродам, выполняющим роль короткозамыкающих шин. Вихревые потери при этом значительно возрастают (рис. 1. 12).

3.В канале с идеально секционированными электродами распределение плотности тока и потенциалов на электродах при условии, что питание канала осуществляется от многообмоточной вторичной обмотки понижающего трансформатора, является существенно неоднородным. Вихревые токи в таком насосе могут замыкаться не только по жидкому металлу в канале насоса, но и через вторичную обмотку понижающего трансформатора, что приводит к сущест

— 171 венному увеличению вихревых потерь (рис. 2. 20). Замыкание вихревых токов через вторичную обмотку можно устранить в схеме насоса с двумя каналами, расположенными один под другим и включен-, ными электрически и гидравлически последовательно (рис. 2. 21).

4.В канале с конечным секционированием с однородной амплитудой пульсирующего магнитного поля увеличение относительной длины электродных секций улучшает напорные характеристики насоса, но вихревые потери при этом увеличиваются (рис. 2. 30).

5. Результаты экспериментальных испытании насосов КМН-О, 1/0,2 и КМГ-203 подтвердили правильность учета краевого эффекта в методики поверочного расчета, показали хорошее совпадение экспериментальных и расчетных напор-расходных характеристик (рис. 3. 5, рис. 3. 13, рис. 3. 15, рис. 3. 22).

6. Теоретические и экспериментальные исследования показали возможность применения кондукционных насосов переменного тока для управления потоками жидких металлов при небольшой гидравлической мощности в металлургии, энергетике, системах управления. Ряд результатов получил внедрение, в частности, на Ловозерском горно-обогатительном комбинате внедрен на дистилляционной установке по получению чистых металлов однофазный кондукционный насос типа КМН-О, I/O, 2, в МВТ АН СССР внедрена опытно-расчетная проработка однофазного кондукционного насоса для формирования жидкометаллической защиты камеры перспективной установки, (Приложение Ш), а также в разработках жидкометаллических МГД-машин и МГД-сервоприводов, проводимых в лаборатории магнитной гидродинамики ЭНИН’а им. Г. М. Кржижановского.

-172

ПоказатьСвернуть

Содержание

Глава I. Постановка задачи и расчет электромагнитных полей в канале однофазного насоса со сплошными электродами. 28'

1.1. Приближенная система уравнений, описывающая распределение электромагнитных полей в кондукционной машине переменного тока.

1.2. Характеристики кондукционного насоса переменного тока без концевых эффектов

1.3. Распределение плотности тока в канале кондукционной машины переменного тока со сплошными электродами

1.4. Выводы.

Глава 2. Электромагнитные поля т канале однофазного насоса с секционированными электродами

2.1. Распределение плотности кондукционных токов в однофазном кондукционном насосе с идеально секционированными электродами.

2.2. Распределение плотности вихревого тока в однофазном кондукционном насосе с идеально секционированными электродами.

2.3. Учет влияния конечного секционирования на интегральные характеристики насоса

2.4. Вихревые потери в двухканальном кондукционном насосе переменного тока с конечным секционированием

2.5. Вывод ы.

Глава 3. Сопоставление методов расчета и результатов экспериментальных исследовании кондукционных насосов переменного тока, их практическое применение

3.1. Измерение вихревых потерь в стальной шине, помещенной в зазор магнитной системы. 13.

3.2. Исследование однофазного кондукционного насоса со сплошными электродами. 134

3.3. Сравнение экспериментальных и расчетных насосных режимов однофазного кондукционного насоса с секционированными электродами.

3.4. Практическое применение методов расчета кондукцион-ных насосов переменного тока

3.5. Вывод ы. 1&euro-

Список литературы

1. Андреев П. А., Канаев А. А., Федорович Е. Д. Жидкометаллические теплоносители ядерных реакторов. & mdash-Л.: Судпромгиз, 1959. -384 с.

2. Эрвин А. Ф. Насосы для ядерных энергетических установок. &mdash- Атомная техника за рубежом, 1958, № I, с. 17−28.

3. З. Канаев А. А., Копп И. З. Судовые и стационарные жидкометаллические энергетические установки. — Л.: Судостроение, 1968. — 319 с.

4. Технические проблемы реакторов на быстрых нейтронах / Ю.Е. Бог-дасаров, М. С. Пинхасик, И. А. Кузнецов и др. & mdash-М.: Атомиздат, 1969. -611 с.

5. Ринейский А. А., Аристархов Н. Н., Карпов А. В., Никулин М. П., Тымош Б. С., Яровицын В. В. Насосы для перекачивания жидких

6. Металлов. — Sodium -Cooled fast Reactor engineering. IAEA-SM-I30/68, Vienna, 1970.

7. Глухих В.A., Карасев Б. Г., Кириллов И. Р. Результаты исследований и опыт проектирования МГД-машин с жидкометаллическим рабочим телом. — Магнитная гидродинамика, 1975, № I, с. I02-III.

8. Аснович 3.3., Карелин Е. П., Ринейский А. А., Толмач И. М., Ту-чинский A.M., Элькин А. И. О создании высокотемпературных индукционных насосов большой подачи. &mdash- Магнитная гидродинамика, 1976, № 2, с. 71−78.

9. Глухих В. А. Некоторые вопросы проектирования индукционных насосов. — Магнитная гидродинамика, 1972, № 3, с, 61−67.

10. Кириллов И. Р. Проблемы создания МГД-машин для ядерной энергетики. — В кн.: Десятое Рижское совещание по магнитной гидродинамике. Саласпилс, 1981, т. 2, с. 3−8.

11. Davidson D.P., Thatcher G. Liquid sodium electrotechnology.- In: Pumps for Nuclear Po^yer Plants. Proc. Conf. of Bath, April, 1974, p. 141−148.

12. Безгачев E.A., Глухих В. А., Карасев Б. Г., Остапенко В. П., Семиков Г. Т. Электромагнитный насос для установки Б0Р-60.- В кн.: Седьмое Рижское совещание по магнитной гидродинамике. Саласпилс, 1981, т. 2, с. II-I3.

13. Андреев A.M., Карасев Б. Г., Кириллов И. Р., Огородников А. П., Остапенко В. П., Семиков Г. Т. Результаты экспериментальных исследований электромагнитных насосов для установки Б0Р-60.- Магнитная гидродинамика, 1978, № 4, с. 93−100.

14. Васильев В. Ф., Кириллов И. Р., Лаврентьев И. В., Семиков Г. Т. Система МГД-генератор-насос для быстрых реакторов. &mdash- Магнитная гидродинамика, 1978, № 4, с. 125−129.

15. Буцениекс .Н. Э. Щербинин Э.В. Электродинамический эжектор. &mdash- Магнитная гидродинамика, 1973, № 2, с. 55−60.

16. Буцениекс Н. Э., МГД-течение в электродинамически связанных потоках. &mdash- Магнитная гидродинамика, 1976, № 4, с. 43−46.

17. Бирзвалк Ю. А. Уравнения кондукционного МГД сцепления. &mdash- Магнитная гидродинамика, 1978, № 4, с. 130−134.

18. Витковский И. В., Карасев Б. Г., Кириллов И. Р. Некоторые особенности расчета и проектирования WFR-дросселей. &mdash- Магнитная гидродинамика, 1977, № 4, с. 131−136.

19. Витковский И. В., Долотов Ю. С., Карасев Б. Г., Кириллов И. Р., Смирнов М. В. Вопросы применения МГД-дросселей в атомной энергетике. &mdash- В кн.: Десятое Рижское совещание по магнитной гидродинамике. Саласпилс, X98I, т. 2, с. 83−84.

20. Гельфгат Ю. М., Гудков А. Л. О проектировании МГД"дросселей для регулирования расхода жидкометаллических потоков. &mdash- Магнитная гидродинамика, 1975, № 3, с. 129−134.

21. Жемчужников Г. Н., Беневоленский A.M., Топильский Л. Н., Модуль гибридного бланкета, охлаждаемый жидким литием, для установки Т-20. &mdash- В кнСинтез-деление. М., Атомиздат, 1978, с. 164−169.

22. Архангельский Ю. И., Волков В. Г., Муравьев Е. В., Недосеев С Л. и др. Условия работы конструктивных материалов в импульсном термоядерном реакторе на релятивистских электронных пучках.

23. Вопросы атомной науки и техники, серия: Термоядерный синтез. 1979, в.1 (3), с. 39−51.

24. Новиков В. М., Игнатьев В. В. Проблемы использования жидкосоле-вых теплоносителей в бланкетных зонах термоядерных реакторов с магнитным полем. &mdash- Магнитная гидродинамика, 1980, № 4,с. II9−124.

25. Андреев П. А., Боришанский В. М., Готовский М. А. и др. Бланкет термоядерного реактора «Токамак'. '-В кн.: Доклады всесоюзного совещания по инженерным проблемам управляемого термоядерного синтеза. Л., 1975, т. З, с. 421−430.

26. Дронник Л. М., Толмач И. М., Злькин А. И. Проблемы создания электромагнитных насосов термоядерных реакторов. &mdash- В кн.: Инженерные. проблемы термоядерных электростанций.М., X98I, с. 11−20.

27. Верте Л. А. Электромагнитный транспорт жидкого металла. -М. -" Металлургия, I965j-236 с.

28. Берне Л. А. Электромагнитная разливка и обработка жидкого металла. &mdash- М.: Металлургия, 1967 -206 с.

29. Полищук В. П. Индукционный насос-дозатор.- Литейное производство, 1962, № 3, с. 15−16.

30. Полищук В. П. Промышленное использование магнитодинамических устройств. &mdash- Магнитная гидродинамика, 1975, № I, с. II8-I28.

31. Полищук В. П. Разработка, исследование и внедрение в СССР иза рубежом магнитодинамических установок для обработки и заливки цветных и черных металлов. &mdash- В кн.: Десятое Рижское совещание по магнитной гидродинамике. Саласпилс, X98I, т. З, с. 3−10.

32. Полищук В. П., Трефняк В. А., Цин М. Р. Установка МДН-6 для электромагнитной дозировки алюминиевых и цинковых сплавов. -Киев: Реклама, 1974. 12 с.

33. Полищук В. П., Подгорский В. К., Загоровский П. И., Макеев С. Д. Магнитогидродинамическая установка для подогрева и электромагнитной разливки чугуна. &mdash- Магнитная гидродинамика, 1974, № 2, с. 150−152.

34. Микельсон А. Э., Фолифоров В. М. МГД-методы и устройства в промышленности. &mdash- Магнитная гидродинамика, 1975, № I, с. 129−140.

35. Фолифоров В. М. МГД-насосы для перекачки ртути в электролизных ваннах при производстве хлора и каустической соды. -Магнитная гидродинамика, 1979, № 2, с. 69−74.

36. Сиротенко В. Г., Мезенцева Н. И. Эффективность применения МГД& mdash- устройств в производстве ртути. &mdash- Магнитная гидродинамика, 1973, Ш 4, с. 139−143.

37. Орлов Л. П. Повышение качества стали на основе достижений магнитной гидродинамики. &mdash- Магнитная гидродинамика, 1976, № 4, с. 135−139.- 176

38. Баринберг А. Д., Капуста А. Е., Чекин Б. В. Обзор работ донецких исследователей по прикладной магнитной гидродинамике. &mdash- Магнитная гидродинамика, 1971, № I, с. III-II7.

39. Голодов Н. Н., Крауя В. М., Янкол Я. К. Использование кондукцион-ного насоса постоянного тока для черных металлов в стопорном режиме. &mdash- Магнитная гидродинамика, 1971, № 3, с. II8-I24.

40. Микельсон А. Э., Мищенко В. Д. Кондукционный насос для перекачивания магния. &mdash- Магнитная гидродинамика, 1971, № 3, с. 125 129.

41. Вяткин И. П., Столбова А. Д., Мушков С. В. Опыт применения кондукционных МГД-насосов переменного тока в магниевой промышленности. &mdash- Магнитная гидродинамика, 1975, № 2, с. 151−153.

42. Серебряков С. П., Васенин В. И., Ковалев Ю. Г. Использование кондукционного МГД-насоса для получения титановых отливок. &mdash- Магнитная гидродинамика,-1975, № 2, с. 149−150.

43. Краст В. П., Крауя В. М., Янкоп З. К. Экспериментальное исследование МГД-желоба кондукционного типа. &mdash- Магнитная гидродинамика, 1976, № I, с. 143−146.

44. Крауя В. М., Надежников Н. М., Янкоп Э. К. Регулирование расхода струи чугуна однофазным кондукционным МГД-насосом.- В кн.: Восьмое Рижское совещание по магнитной гидродинамике, Рига, Зинатне, 1975, т. 3, с. 90−92.

45. Надежников Н. М., Крауя В. М., Янкоп З. К. Кондукционный МГД-на-сос переменного тока для черных металлов. -Магнитная гидродинамика, 1979, №. I, с. I2I-I26.

46. Мищенко В. Д., Микельоон А. Э., Круминь Ю. К. Технология электромагнитного транспортирования легких сплавов. &mdash- М. Металлургия, 1980. — 128 с.

47. Круминь Ю. К. Электромагнитные лотки. -Рига: Зинатне, 1973.- 56 с.- 177

48. Баринберг А. Д. Магнитогидродинамические аппараты защиты, контроля и управления. &mdash- М.: Энергия, 1978. -128 с.

49. Дворчик С. Е., Дронник Л. М., Каган И. Я. и др. МГД-сервопривод.- В кн.: Восьмое Рижское совещание по магнитной гидродинамике. Рига, Зинатне, 1975, т. 2, с. 173−175.

50. А.С. 934 308 (СССР). Устройство для определения механических свойств полимерных материалов / Б. И. Бурштейн, Г. М. Гехт, В. А. Голодняк, С. Е. Дворчик, А. М. Карелина, Н. Г. Санникова, В. М. Старков, В. М. Тимофеев, И. М. Толмач. — Опубл. в Б.И., 1982, № 21.

51. Вольдек А. И. Индукционные магнитогидродинамические машины с жидкометаллическим рабочим телом. &mdash- Л.: Энергия, 1970. -270 с.

52. Лиелпетер Я. Я. Кидкометаллические индукционные МГД-машины.- Рига, Зинатне, 1969.- 246 с.

53. Янтовский Е. И., Толмач И. М. Магнитогидродинамические генераторы. — М.- Наука, 1972. — 424 с.

54. Бирзвалк Ю. А. Кондукционные жидкометаллические МГД-насосы постоянного тока. &mdash- Магнитная гидродинамика, 1971, № 2, с. 75−81.

55. Бирзвалк Ю. А. Основы теории и расчета кондукционных МГД-на-сосов постоянного тока. — Рига: Зинатне, 1968.- 236 с.

56. Толмач И. М. Течение жидкого металла в МГД-канале с секционированными электродами. &mdash-¦ Магнитная гидродинамика, 1968, № 3, с. 85−90.

57. Толмач И. М., Староминский Л. Р. Об использовании схемы Монтар-ди с секционированными электродами для МГД-устройств с изотропно проводящим рабочим телом. &mdash- Магнитная гидродинамика, 1968, № с. 152−153.

58. Голодняк В. А., Зандарт Я. Я., Клименко А. И., Лиепиньш И. А., Толмач И. М. Экспериментальное исследование насоса постоянного тока с повышенным напряжением. &mdash- Магнитная гидродинамика, 1977, № 2, с. 105−112•

59. Кирко И. М. Жидкий металл- в электромагнитном поле. — М. -Л.: Энергия, 1964. -160 с.

60. Ватажин А. Б., Любимов Г. А., Регирер С. А. Магнитогидродинами-ческие течения в каналах. &mdash- М.: Наука, I970. -672 с.

61. Гельфгат Ю. М., Лиелаусис О. А., Щербинин Э. В. Жидкий металл под действием электромагнитных сил. &mdash- Рига: Зинатне, 1976.- 211 с.

62. Тананаев А. В. Течения в каналах МГД-устройств.- М.: Атомиздат, 1976.- 368 с.

63. Бирзвалк Ю. А. Некоторые особенности усреднения функций, приводящего к двухмерным МГД-задачам в безындукционном приближении. &mdash- Магнитная гидродинамика, 1977, №. с. 81−86.

64. Ватажин А. Б. Магнитогидродинамическое течение в плоском канале с конечными электродами. &mdash- Изв. АН СССР, ОТ. Н, ММ, 1962, № I, с. 52−58.

65. Регирер С. А. О влиянии пограничного слоя на распределение тока при течении проводящей жидкости по каналу. &mdash- В кн.: Вопросы магнитной гидродинамики. Рига, Изд. АН ЛССР, 1963, т. З, с. 8188.

66. Васильев В. Ф., Лаврентьев И. В. Влияние проводимости стеноки профиля скорости на джоулевы потери в МГД-каналах. Магнитная гидродинамика, 1970, № 4, с. 125−131.

67. Немкова Н. Г. Исследование поперечного и продольного краевых эффектов в магнитогидродинамическом канале прямоугольного сечения. & mdash-ПМТФ, 1969, № 3, с. 3−13.

68. Бирзвалк Ю. А., Надежников Н. М., Петражицкий А. С. Расчет напряжений в однофазном кондукционном МГД-насосе с секционированными электродами. & mdash-Магнитная гидродинамика, 1973, № 3, с. 85−89.

69. Губарев А. В., Овчинников В. Л. Численное исследование некоторых трехмерных эффектов в секционированном канале МГД-генера торас последовательным включением электродов. — Магнитная гидродинамика, 1980, № 1, с. 105−110.

70. Ращепкин А. П. Электрические процессы в концевых зонах МГД-на-нала с секционированными электродами. — Магнитная гидродинамика, 1975, № 3, с. 93−100.

71. Базаров Г. П., Куфа Э. Н., Медин С. А. О коммутации электродов на концевых участках сериесного МГД-генератора. — ТВТ, 1977, т. 15, с. 1276 1283.

72. Ватажин А. Б., Немкова Н. Г. Концевые эффекты в каналах с металлическими стенками на входе. — В кн.: Магнитогидродинамиче-ский метод получения электроэнергии. М, Энергия, 1972, с. 7−18.

73. Толмач И. М., Нсницкая Н. Н. Эффект Холла в канале с секционированными электродами. -Изв. АН СССР, ОТН, Энергетика и транспорт, 1965, № 5, с. 91−104.

74. Волчек Б. Б., Староминский Л. Р., Толмач И. М. Пространственные эффекты при МГД течении в канале с секционированными электродами. &mdash- Магнитная гидродинамика, 1967, №. 2, с. 43−49.

75. Лаврентьев И. В., Шишко А. Я* Электродинамические процессы в МГД каналах при больших магнитных числах Рейнольдса. -Магнитная гидродинамика, 1980, № 3, с. 81−106.

76. Кириллов и.Р., Семиков Г. Т. Электромагнитные насосы для жидких металлов. Параметры, конструкция, эксплуатация. -Л.: НИИЭФА, 1980. — 64с.

77. А.С. 42 798 (СССР). Насос для токопроводящих жидкостей / Е.Й.

78. Колбаско. — Опубл. 30. 4. 1935.

79. Dzung L.S. The MHD-generator in cross-connection. In: Internat. sympos. magnetohydrodynam. electr. power generation, Pris, 1964, 2, p. 601−606.

80. Harwitz H. Jr., Kilb R.W., Sutton G.W. Influence of tensor conductivity of current distribution in a MED generator. -J. Appl. Phys., 1961, 32, No 2, p. 205−216.

81. Alternating Current Electromagnetic Pump (Conduction Type) for Liquid Metals. Bulletin EP-3, MSA Research Co, 1965.

82. Dynamo-electric machines. Brit. Pat. 794,048. 31.7. 1956 (29.7. 1955) CI. 35.

83. Electromagnetic interaction pumps. Brit. Pat. 812,195. 268. 1957 (11. 11. 1956) CI. 35.

84. Dynamo-electric machines. Brit. Pat. 825,459. 7.3. 1957 (8.3. 1956) CI. 35.

85. Blake L.R. Electromagnetic interaction pumps. Brit. Pat. 830,002 3. 10. 1957 (5.Ю. 1956) CI. 35.

86. Blake L.R. Interaction pumps. Brit. Pat. 823,110. 173. 1958 (26.3. 1957) CI. 35.

87. А.с. 189 688 (СССР), Электромагнитный насос / Г. И. Кабаков.- Опубл. в Б.И., 1966, №. 24.

88. А. СД68 603 (СССР). Электромагнитный насос переменного тока / Ю. В. Потапов.- Опубл. в Б.И., 1965, № 4.

89. А.с. 282 061 (СССР). Электромагнитный однофазный насос-трансформатор / Б. Л. Биргер, А. Я. Вилнитис, В. С. Горвиц, П. Г. Григорьев, В. М. Фолифоров, Б. Н. Украинцев.- Опубл. в Б.И., 1970, № 29.

90. Янкоп Э. К. Однофазные насосы переменного тока. &mdash- Труды института физики АН ЛССР, 1956, в. 8, с. 107−121.

91. Бурда Г. И., Горн Р. К., Якушин В. И. О движении жидкости в МГД-насосе с крестообразной активной зоной. &mdash- Магнитная гидродинамика, 1972, № 3, с. 99−104.

92. Шеховцев В. И. Решение уравнений электромагнитного поля в активной зоне магнитогидродинамическик насосов. &mdash- Техническая электромагнитная гидродинамика, 1967, в. 6, с. 218−226.

93. Ю1. Брайнин М. И. Двухмерное описание электромагнитного поля и продольный краевой эффект в канале индукционного МГД-насоса с замыкающей шиной. &mdash- Магнитная гидродинамика, 1978, № I, с. I00-II2.

94. Ю2. Брайнин М. И., Меренков Ю. Ф., Чижевский В. Г. Определение максимального давления для бесконтактного МГД-насоса с электромагнитной асимметрией. &mdash- Магнитная гидродинамика, 1977, № 4, с. 98−102.

95. Ю4. Бреева А. В., Меренков Ю. Ф. МГД-канал конической формы в поле однофазного индуктора. &mdash- Магнитная гидродинамика, 1978, № 3, с. 79−84.

96. Меренков Ю. Ф., Степанов В. Г. Об однофазном насосе трансформаторного типа с дисковым каналом. &mdash- Магнитная гидродинамика, 1972, №. 2, с. 103−108.

97. Юб. Дворчик С. Е. Двтоколебания в кондукционном однофазном МГД-ге-нераторе.- Магнитная гидродинамика, 1969, № 3, с. 81−84.

98. Баканов Ю. А., Власенко Л. Г., Дворчик С. 13., Зандарт Я. Я., Ма-каревичВ.К., Стрижак В. Е., Толмач И. М. Экспериментальное исследование жидкометаллической кондукционной машины переменного тока. — Магнитная гидродинамика, 1973, № 2, с. 124−129.

99. Ю8. Тютин И. А. Электромагнитные насосы для жидких металлов. &mdash- Рига: Изд. АН ЛССР, I959T-II4 с.

100. Савин Л. Г. Электромагнитные насосы однофазного тока. -Труды РКВИАВУ, 1957, в. 37, с. 46.

101. Watt D.A. A Single-Phase Annular Induction Pump for Liouid Metals. — A.E.R.E. Ilep., ED/R, 1953, 1344.

102. Blake L.R. A.G. and B.C. Conduction Pumps for Liquid Metals. — The Engineer, 1956, v. 202, No 5256, p. 54I-544.

103. Murgatryd W. Theory of the Ideal A.C. Pump. — A.E.R.E. Hep., ED/R, 1956, 1566.1. 3"Blake L.R. Conduction and Induction Pumps for Liquid

104. Metals. -The Proceedings of The Institution of Electrical Engineers, 1957, v. 107, No 13, p. 49−67. 114. mtt D.А. А.С. Liquid Metal Pump for Laboratory Use. — A.E.R.E. Rep., CE/R, 1953, 1089.

105. Ledz Z. Jednofazove kondukcni electromagneticke cerpadlo. na tekute kovy. — Electrotechnicky оЪz., 1962, 51, No 7, c. 324−323.

106. Ledz Z. Electromagneticka cerpadla na tekute kovy. — Electrotechnicky obz., 1958, 47, Ho 12, c. 603−613.

107. П7. Бриедис Я. В. Расчет электрического поля в кондукционных насосах при задании нормальной производной потенциала. &mdash- Магнитная гидродинамика, 1968, № 3, с. 139−143.

108. П8. Бриедис Я. В. Определение индуктированного электрического поля в канале кондукционного насоса. &mdash- В кн.: Магнитогидро-динамические устройства. Рига, РПИ, 1972, с. 73−84.

109. П9. Надежников Н. М., Вилнитис А. Я., Стукен А. А. Односекционный кондукционный насос однофазного тока. &mdash- Магнитная гидродинамика, 1972, № I, с. 129−136.

110. Надекников Н. М., Зване Г. Я., Петражицкий А. С. Однофазный кондукционный МГД-насос с секционированными электродами. &mdash- Магнитная гидродинамика, 1973, N5 2, с. II7-I23.

111. Цейтлин Л. А. Потери на вихревые токи в тонких пластинках. &mdash- Электричество, 1969, 112 3, с. 73−77.

112. Лурье С. И. Расчет вихревых токов в тонкой пластине для определения добавочных потерь в трансформаторах и реакторах. &mdash- Электричество, 1968, № 6, с. 80−82.

113. Цейтлин Л. А. Вихревые токи в тонких пластинах и оболочках. &mdash- 1ТФ, 1969, 39, в. 10, с. 1733−1741.

114. Троицкий С. Р. Вихревые токи в телах прямоугольного сечения магнитной цепи жидкометаллических машин. &mdash- В кн.: Седьмое Рижское совещание по МГД, Рига, Зинатне, 1972, т. 2, с. 151−153.

115. Троицкий С. Р. К определению потерь от вихревых токов в элементах конструкций жидкометаллических машин. &mdash- В кн.: Седьмое Рижское совещание по МГД. Рига, Зинатне, 1972, т. 2, с. 148−150.

116. Астахов В. И. Вихревые токи в проводящих оболочках. &mdash- Изв. вузов. Электромеханика, 1973, № 4, с. 375−382.

117. Астахов В. И., Колесников Э. В., Пашковский В. И. Вихревые токи в проводящих пластинах. &mdash- Изв. вузов, Электромеханика, 1972, № 8, с. 822−830.

118. Маергоиз И. Д., Романович С. С., федчун Л.В., Артышевский П. П. К расчету вихревых токов в проводящих пластинах. &mdash- Электричество, 1975, № 6, с. 73−76.

119. Маергоиз И. Д. Оценки потерь на вихревые токи. &mdash- Изв. вузов. Электромеханика, 1978, № 4, с. 362−374.

120. Ландау Д. Д., Лифшиц Е. М. Электродинамика сплошных сред. -М.: Госиздат, технико-теорет. литер, 1957.- 532 с.

121. Френкель А. Теория переменных токов. &mdash- М.: Энергоиздат, 1933т-474 с.

122. Якубенко А. Е. Неустановившееся течение проводящей жидкости в канале. &mdash- В кн.: 2-ой съезд по теоретической и прикладной механике. Аннот. докл. М., 1964, с. 239.

123. ГЗЗ. Саттон Дж., Шерман А. Основы технической магнитной газодинамики. &mdash- М.: Мир, 1968.- 492 с.

124. Гехт Г. М., Толмач И. М. Распределение плотности тока в канале кондукционной машины переменного тока. &mdash- Магнитная гидродинамика, 1973, № I, с. 122−128.

125. Ватажин А. Б. К решению некоторых задач магнитогидродинамики. &mdash- ПММ, 1961, 25, в-5, с. 965−968.

126. Лаврентьев М. А., Шабат Б. В. Методы теории функций комплексного переменного. &mdash- М.: Наука, 1965. — 716 с.- 185

127. Гехт Г. М. Интегральные характеристики кондукционной машины переменного тока. &mdash- Магнитная гидродинамика, 1974, № 4, с. 125−130. 138. 1уравский A.M. Справочник по эллиптическим функциям. &mdash- M. -JI.: Изд. АН СССР, 1941.- 235 с.

128. Бейтмен Г., Эрдейи А. Высшие трансцендентные функции. &mdash- М.: Наука, 1967. — 299 с. 140 • Heuman С. Tables of complete elliptic integrals. — Journal of Mathematics and Physics, I94-I, V. XX, No 2, p. 127−206.

129. Гехт Г. М., Толмач И. М. Кондукционный насос переменного токас идеально секционированными электродами. &mdash- Магнитная гидродинамика, 1978, № 4, с. 117−124.

130. Кацнельсон В. З., Меньшиков В. В. Об одном аналоге альтернирующего метода Шварца. &mdash- В кн.: Теория функций, функциональный анализ и их приложения. Харьков, Изд. ХГУ, 1973, в. 17, с. 206−215.

131. Ватажин А. Б. Некоторые двумерные задачи о распределении токов в электропроводной среде, движущейся по каналу в магнитном поле. &mdash- ПМТФ, 1963, № 2, с. 39−54.

132. Гехт Г. М., Толмач И. М. Метод расчета интегральных характеристик однофазного насоса с идеально секционированными электродами. &mdash- В кн.: Семинар по прикладной магнитной гидродинамике. Тезисы докладов. Пермь, 1978, т. 1, с. 69−72.

133. Гельфгат Ю. М. Расчет объемной модели кондукционной МГД-машины с электродами рамочного типа. &mdash- Магнитная гидродинамика, 1977, № 2, с. II3-II8.

134. Ахиезер Н. И. Элементы теории эллиптических функций. &mdash- М.: Наука, 1970. &mdash-304с.

135. Гехт Г. М., Толмач И. М. Вихревые потери в кондукционном насосе переменного тока с конечным секционированием. &mdash- Магнитная гидродинамика, 1980, № 2, с. 123- 126.

136. Гехт Г. М., Толмач И. М. Расчет вихревых потерь в однофазном двухканальном насосе с секционированными электродами. &mdash-

137. В кн.: Девятое Рижское совещание по магнитной гидродинамике. Саласпилс, 1978, т. 2, с. 72−73.

138. Аснович 3.3. Забырина К. Н., Колтанова В. А., Тареев Б. М. Экспериментальные материалы высокой нагревостойкости-. --М.: Энергия, 1979. &mdash-240с,.

139. Аснович Э. З. Гехт Г. М., Зандарт Я. Я., Зимина К. В., Клименко

140. А.И., Лиепиньш И. А., Стрижак В. Е., Толмач И. М., Тучинский A.M. Расчетное и экспериментальное исследование однофазного двух-электродного кондукционного насоса. &mdash- Магнитная гидродинамика, 1982, № 2, с. 138−140.

141. Пинский А. А., Соковишин В. А. Оценка погрешностей и обработка результатов измерений.(Методические указания). &mdash- Калининград- Изд. КТМРПиХ, 1968.- 122 с.

142. Гамзаева С. А. Исследование ромбовидных магнитных систем для получения сильного однородного магнитного поля в каналах больших объемов: Автореф. Дис. канд. техн. наук. -Москва, 1976. -24с.

143. Рихтер Р. Электрические машины. &mdash- М. :0НТИ, 1935, т.1. -598с.

144. Гехт Г. М., Толмач w. гл. Сравнение расчетных и экспериментальных насосных ронимов кондукционной жидкометаллической машины переменного тока с секционированными электродами.

145. Магнитная гидродинамика, 1983, № 1, с. 97−102.

146. А.с. 1 033 923 (СССР). Устройство для определения механических свойств полимерных материалов / Ь. 'Д. Бурштейн, Г. N1. Гехт,

147. С. Е. Дворчик, А. М. Карелина. — Опубл. в Б.И., 1983, №. 29.

148. Меркульев Ю. А. и др. Состояние разработок инженерных проблем термоядерного синтеза. В кн.: Доклады П-ой Всесоюзной конференции по инженерным проблемам термоядерных реакторов. Л., 1982, т. 1, с. 59−66.

Заполнить форму текущей работой