Анализ отражения наносекундных импульсов от метаматериала с отрицательной магнитной проницаемостью

Тип работы:
Курсовая
Предмет:
Физика


Узнать стоимость

Детальная информация о работе

Выдержка из работы

Содержание

Введение

1. Описание принципа работы устройства

2. Расчет устройства

3. Анализ волновых процессов

Заключение

Список используемой литературы

отражение импульс метаматериал

Введение

Метаматериалы — это искусственно сформированные и особым образом структурированные среды, обладающие электромагнитными свойствами, сложно достижимыми технологически либо не встречающимися в природе. Первые работы в этом направлении относятся еще к 19 веку. В 1898 году Джагадис Чандра Бозе провел первый микроволновый эксперимент по исследованию поляризационных свойств созданных им структур искривленной конфигурации. В 1914 году Линдман воздействовал на искусственные среды, представлявшие собой множество беспорядочно ориентированных маленьких проводов, скрученных в спираль и вложенных в фиксировавшую их среду.

В 1946—1948 годах Уинстон Е. Кок впервые создал микроволновые линзы, используя проводящие сферы, диски и периодически расположенные металлические полоски, фактически образовавшие искусственную среду со специфичным по величине эффективным индексом преломления. С тех пор сложные искусственные материалы стали предметом изучения для многих исследователей во всем мире. В последние годы новые понятия и концепции в синтезе метаматериалов способствовали созданию структур, имитирующих электромагнитные свойства известных веществ или обладающих качественно новыми функциями.

Приставка «мета» переводится с греческого как «вне», что позволяет трактовать термин «метаматериалы» как структуры, чьи эффективные электромагнитные свойства выходят за пределы свойств образующих их компонентов. Одно из первых упоминаний этого термина прозвучало в 1999 году в выпуске новостей форума промышленной и прикладной физики (FIAP) Американского физического сообщества (APS). Там содержался анонс серии докладов по секции «Метаматериалы», запланированных на заседание APS в марте 2000 года. Среди включенных в программу докладов фигурирует выступление Роджера М. Уэлсера из университета штата Техас в Остине, которого и считают автором термина «метаматериал». Впрочем, практически одновременно с ним аналогичное понятие применил Эли Яблонович, чей доклад на упомянутом форуме содержал в названии слово «Meta-Materials». Анализ публикаций по различным аспектам технологий метаматериалов позволяет классифицировать все многообразие естественных и искусственных сред в зависимости от эффективных значений их диэлектрической (е) и магнитной (м) проницаемостей (рис. 1).

У почти всех встречающихся в природе веществ диэлектрическая и магнитная проницаемости больше нуля.

Существенно, что у подавляющего большинства сред в наиболее интересных для практического использования диапазонах частот эти параметры, как правило, вообще больше или равны единице. В зарубежной литературе данные материалы обычно называют DPS (double positive, двойные позитивные), подчеркивая тем самым положительность значений как е, так и м (правый верхний квадрант на рис. 1). DPS-среды считаются прозрачными для электромагнитных волн, если внутренние потери в них малы.

Рис. 1 — Классификация физических сред в зависимости от знака величин диэлектрической (е) и магнитной (м) проницаемостей

Материалы, у которых отрицательна е либо м, на принятом за рубежом научном сленге называют SNG (singlenegative, мононегативные). В таких средах электромагнитные волны быстро затухают по экспоненте. В отношении подобных материалов полагают, что они непрозрачны для излучения, если их толщина больше, чем характерная экспоненциальная длина затухания электромагнитных волн. Если е < 0 и м > 0, SNG-материал называют ENG (е-негативные), если е > 0 и м < 0 — MNG (м-негативные).

1. Описание принципа работы устройства

Альтернативными средами с положительной диэлектрической и отрицательной магнитной проницаемостями являются, в определенных частотных режимах, некоторые гиротропные вещества. История искусственных MNG-материалов начинается в 1950-х годах, когда различные кольцевые и кольцеподобные структуры с отрицательной магнитной проницаемостью представляли интерес как типовые блоки для создания искусственных диэлектриков при изготовлении микроволновых линз. В этом контексте разрезное кольцо, использовавшееся еще в экспериментах Герца для приема электромагнитных волн, было вновь востребовано и описано в учебнике Щелкунова и Фрииса.

Прообразы двойных разрезных колец, использованных впоследствии Джоном Пендри, были на самом деле предложены в 1994 году в работе М. В. Костина и В. В. Шевченко. Основные структуры, используемые для получения MNG-сред, сегодня включают тонкие вложенные металлические цилиндры, рулонные структуры типа «рулет» (рис. 3), вложенные разрезные кольца, Щ-подобные и прямоугольные рамки (рис. 4) и т. д. Рассмотрим наиболее важные из них.

Двойной кольцевой резонатор (split ring resonator, SRR) (рис. 2) — очень удачная структура, в которой емкость между двумя кольцами компенсируется их индуктивностью. Изменяющееся во времени магнитное поле с вектором напряженности, перпендикулярным поверхности колец, вызывает потоки, которые, в зависимости от резонансных свойств структуры, порождают вторичное магнитное поле, усиливающее исходное либо противодействующее ему, что приводит к положительным или отрицательным эффективным значениям м. Частотную зависимость м (щ) можно описать по формуле (1) [1].

(1)

где щpm — плазменная частота для MNG.

Если:

1) x= ±, то > 0,

2) |x|>, то > 0; |x|>, то > 1;

3) |x|<, то < 0; |x|> 0, то >-.

Рис. 2

Рис. 3

Рис. 4

Для круглого двойного цилиндра в вакууме с сечением в виде двойного разрезного кольца (рис. 3) в пренебрежении толщиной стенок справедливо следующее выражение [2]:

(2)

где, а — длина ячейки, у — электрическая проводимость стенок цилиндров, d — зазор между разрезными кольцами в поперечном сечении, r — внутренний радиус меньшего из колец.

Выбираем параметры r и d так, чтобы обеспечивался наиболее широкий диапазон частот.

Резонансная частота данного элемента, при которой µэф> ?, в отсутствии потерь (у = 0) и с учетом выполнения равенства для скорости света в среде с2= 1 / (µ0е0е):

(3)

Значение плазменной частоты может быть получено при условии у=0, µэф=0:

(4)

Как видно, различия между плазменной и резонансной частотами определяются множителем 1-рr2/a2 в знаменателе подкоренного выражения. µэф приобретает отрицательное значение в интервале между щ0m и щpm.

Коэффициент отражения без потерь определяем по формуле (5).

. (5)

При:

1) x= ±, то R= -1,

2) |x|>, то -1< R<0;

3) |x|<, то R= -1.

Коэффициент отражения c потерями:

. (6)

По заданию даны три формы импульсов, отражающихся от метаматериала [2]:

1) Прямоугольная форма импульса

Импульс описывается следующим образом:

, (7)

где T=1 нс — длительность импульса.

Спектральный анализ непериодических сигналов проводится на основе интегрального преобразования Фурье. Преобразование Фурье сигнала s (t) дает спектральную плотность или спектр сигнала [3]:

. (8)

Тогда модуль отраженного импульса без учета потерь:

. (9)

С учетом потерь:

. (10)

2) Импульс в виде разности полиномов Лаггера [2]

Импульс описывается следующим образом:

. (11)

Его спектральная зависимость от частоты:

. (12)

Тогда модуль отраженного импульса без учета потерь:

. (13)

С учетом потерь:

. (14)

3) Импульс формы Гаусса с меньшей крутизной:

. (15)

Его спектральная зависимость от частоты:

. (16)

Тогда модуль отраженного импульса без учета потерь:

. (17)

С учетом потерь:

. (18)

4) Импульс формы Гаусса с большей крутизной:

. (19)

Его спектральная зависимость от частоты:

. (20)

Тогда модуль отраженного импульса без учета потерь:

. (21)

С учетом потерь:

. (22)

2. Расчет устройства

Выберем несколько параметров для дальнейших расчетов:

.

Тогда по формуле (3) вычисляем резонансную частоту:

и значение плазменной частоты (4):

При расчете магнитной проницаемости без учета потерь получаем зависимость, где х — частота, которую берем в диапазоне -2- 2:

Рис. 5

Получив расчет коэффициента отражения из (5), построим зависимость модуля |Rw0(x)| без потерь:

Рис. 6

и, с потерями из (6):

Рис. 7

Рис. 8

где — диапазоны частот, т.к. при расчете происходит деление на 0.

Рассмотрим прямоугольный импульс, который описывается выражением (8):

Рис. 9

Спектральная плотность прямоугольного импульса и отраженный от метаматериала прямоугольный импульс без потерь представлены на рис. 10:

Рис. 10

Зависимость отраженного от метаматериала прямоугольного импульса от частоты с потерями показана на рис. 11.

Рис. 11

Рассмотрим импульс в виде разности полиномов Лаггера, который описывается выражением (11):

Рис. 12

Спектральная плотность импульса в виде разности полиномов Лаггера:

Рис. 13

Отраженный от метаматериала импульс Лаггера без потерь:

Рис. 14

Зависимость отраженного от метаматериала импульса Лаггера от частоты с потерями:

Рис. 15

Рассмотрим импульс формы Гаусса с меньшей крутизной, который описывается выражением (15):

Рис. 16

Спектральная плотность импульса формы Гаусса с меньшей крутизной имеет вид, представленный на рис. 17.

Рис. 17

Отраженный от метаматериала импульс без потерь:

Рис. 18

Зависимость отраженного от метаматериала импульса от частоты с потерями:

Рис. 19

Рассмотрим импульс формы Гаусса с большей крутизной, который описывается выражением (19):

Рис. 20

Спектральная плотность импульса формы Гаусса с большей крутизной имеет вид:

Рис. 21

Отраженный от метаматериала импульс без потерь:

Рис. 22

Зависимость отраженного от метаматериала импульса от частоты с потерями:

Рис. 23

3. Анализ волновых процессов

Закончив исследование волновых процессов (т.е. меняя размеры элементов метаструктуры r и d), проведем их анализ.

При параметрах r=2 мм, а d=0,05 мм (т.е. уменьшение параметра r на 3 мм) наблюдаем: значительное уменьшение амплитуды отраженного прямоугольного импульса от метаматериала с учетом потерь (рис. 24) на 12%, без потерь (рис. 25) — малое изменение формы импульса.

Рис. 24

Рис. 25

Уменьшение амплитуды импульса разности полиномов Лаггера в 10 раз с учетом потерь (рис. 26), без потерь (рис. 27) — изменений нет.

Рис. 26

Рис. 27

Амплитуды отраженных импульсов Гаусса с большей и меньшей крутизной уменьшились в 10 раз с учетом потерь (рис28), без потерь (рис. 29) — изменений нет.

Амплитуды отраженных импульсов Гаусса с большей крутизной уменьшились в 10 раз с учетом потерь (рис30), без потерь (рис. 31) — изменений нет.

При параметрах r=5 мм, а d=0,005 мм (т.е. уменьшение параметра d в 10 раз) происходит:

— небольшое изменение формы импульса прямоугольной формы с учетом (рис. 32) и без учета (рис. 33) потерь.

— уменьшение амплитуды импульса разности полиномов Лаггера приблизительно на 50% без потерь (ри. 35), а с учетом потерь (рис. 34) изменений нет.

Амплитуда отраженного импульса Гаусса с большей крутизной уменьшилась на 10−15% без потерь (рис. 36), с учетом потерь (рис. 37) — на 5−7%, а у импульса Гаусса с меньшей крутизной — уменьшилась на 5−7% с учетом потерь (рис. 38), без учета потерь (рис. 39) — изменений не произошло.

Заключение

Проведен анализ волновых процессов при отражении импульсов от полубесконечного метаматериала с отрицательной для указанных форм импульсов, расчет отраженного поля проведен путем разложения падающего поля в интеграл Фурье, построены зависимости от времени для некоторых частных случаев, оценено влияние размеров элементов метаструктуры, без учета и с учетом потерь. Составлена программа в пакете Mathcad, с помощью которой проводились все построения.

ПоказатьСвернуть
Заполнить форму текущей работой