О гиперболических регуляризациях законов сохранения

Тип работы:
Диссертация
Предмет:
Физико-математические науки
Страниц:
111


Узнать стоимость

Детальная информация о работе

Выдержка из работы

Диссертация посвящена исследованию поведения на больших временах решений задачи Копти для гиперболических регуляризации законов сохранения (в терминологии С. Bardos) или систем законов сохранения с релаксацией (в терминологии Gui-Qiang Chen, Levermore С. D) см. например [7]. В одной из последних работ Максвелла была поставлена задача вывода уравнений гидродинамики из кинетической теории газов, т. е. системы уравнений Навье-Стокса сжимаемой жидкости из кинетического уравнения. JI. Болъц-ман в статье & quot-О максвелловском методе вывода уравнений гидродинамики из кинетической теории газов& quot- делает следующее предположение: & quot-явствует с очевидностью, что незадолго до смерти он, должно быть, предпринял длинное и детально разработанное исследование этого вопроса, которое, однако, не было опубликовано. "- Насколько известно, если это исследование и существовало, то так и осталось в виде рукописей. Важность подхода Максвелла была понятна специалистам высокого уровня, каким, безусловно, был Больц-ман, по могла быть не оценена & quot-широкой научной общественостыо& quot-. Повторит! вычисления, о которых говорит Больцман, физикам, по видимому, в то время не удалось, поскольку первая работа Чепмена, в которой ставилась та же задача и проводился анализ интеграла столкновений появилась спустя 28 лет после указанной статьи Больцмана (и через 43 года после самой работы Максвелла). Задача вывода уравнений гидродинамики из кинетической теории газов определила математические проблемы кинетики для гиперболических регуляризации законов сохранения: dtUi + divx fu, v) = 0, i = 1,., m, (1) dtvk + divx gk{u, v) + bk (u)v = О, к = m + 1,., N.

Здесь ж G Rd, u{x, t): McZ Rm, v (x, t): Rd RN~m, b — матрица релаксации порядка (N — m) x (N — m), потоки f{u, v) eRd, i = 1,., m- gk{u, v) eRd, k = l,., N- rn, и — консервативные переменные, v — неравновесные переменные, т — число консервативных переменных. Главная часть системы (1) — нестрого гиперболична:

Определение. Система называется нестрого гиперболической, если, характеристическая матрица имеет только вещественные (возможно кратные) корни т = j =

Это условие выполнено, если система (1) — симметризуема. Примерами таких систем являются моментные аппроксимации кинетических уравнений (например, кинетического уравнения Больцмана, описывающего неравновесные процессы гидродинамики, Фоккера-Планка, описывающего динамику броуновских частип, Больцмана-Пайерлса, описывютцего процессы теплопе-реноса в кристалах), простейшая гиперболическая регуляризация трением системы уравнений Эйлера изептропической модели газовой динамики [21], расширение Дирака-Швиндлера системы уравнений Максвелла и т. д.

Изучению гиперболических регуляризации систем законов сохранения (системы законов сохранения с релаксацией) посвящено много работ как российских, так и зарубежных авторов. Прежде всего это касается исследования феномена релаксации [2], в частности вопросов устойчивости и сингулярного предела при стремлении времени релаксации к нулю в работах С. Bardos, С. D. Levcrmore [1], [2], R. Е. Caffish, G. С. Papanicolaou [4], G. Q. Chen, Н. Frid [8], Е. Yu. Panov [16] и т. д. С исследованиями Чепмена (см. 5], [6]), порожденными проблемой Максвелла о выводе уравнений гидродинамики из кинетического уравнения, связана задача о существовании & quot-промежуточного аттрактора& quot- для систем вида (1). При выводе уравнений гидродинамики из кинетической теории весьма существенно получить простую функциональную зависимость коэффициентов переноса от вида потенциала взаимодействия и, тем самым, упростить анализ получающихся уравнений. Чепмен и Энског в работе [7] выдвинули гипотезу, что для & quot-физически корректных& quot- моделей механики сплошных сред влияние моментов высшего порядка, т.о. большей части переменных г?, & quot-несущественно"-. Они предположили существование операторного уравнения состояния fu{u, v) fv{u, V) 9u (u, v) 9v (u, v)

1 ,., iV. v = Qu

3) выражающее неравновесные переменные через консервативные (проекция в фазовое пространство консервативных переменных), которое замыкает систему законов сохранения в (1) dtW + dxf (w, Qu{w)) = 0. (4) так, что специальные ретттсттия UchEns = {и = w, v — Qw} задачи Копит для системы (1), определяемые решениями w системы проекции (4), образуют инвариантное притягивающее многообразие MchEns (промежуточный аттрактор). Т. е. для любого решения U = (u, v) задачи Коти (1) с начальными данными ?/|г=о = (u°, v°) существуют начальные данные wq — Т{щ, Уо) для системы проекции (4), так что в некоторой норме невязка U — UchEns между U и специальным решением UchEns — Сw& gt- Ow) стремиться к нулю при t -" сю. Более того, если в фазовом пространстве консервативных переменных w -> 0, когда I -> оо, то невязка С/я стремится к нулю быстрее чем UchEns¦ Существенно то, что мы остаемся в классе гиперболических систем с релаксацией (возможно псев-додифференциальньтх). Целью диссертации является обоснование гипотезы Чепмена-Энскога для некоторого класса систем вида (1).

Много попыток обоснования гипотезы Чепмена-Энскога связало с построением формальных асимптотических разложений для операторного уравнения (3) для систем (1) с жесткой релаксацией, когда матрица B (u)v во втором уравнении в (1) заменяется наB (u)v, еС 1 (см. например литературу в монографии Gorban A. N., Karlin I. V. [12]). Однако, при таком подходе возникла проблема устойчивости получаемых приближений. Первое приближение (порядка е1), названное Навье-Стокс приближением, подтвердило гипотезу -для систем моментов Грэда кинетического уравнения Больцмана оно в точности совпало с системой Навье-Стокса сжимаемой жидкости, более того, необходимым и достаточным условием правильного знака вязкости явилось условие устойчивости линеаризованных на состояниях равновесия систем моментов. Однако, следующие приближения оказались неустойчивыми (см. Бобылев А. В. [23]), несмотря на устойчивость исходной системы моментов, что привело к проблемам в обосновании асимптотических раложений. Впервые обоснование гипотезы Чепмена-Энскога было получено Gni-Qiang Chen, Levermore С. D. and Tai-Ping Luui [2](1994) для одномерных систем размера,

2x2 вида (1) с жесткой релаксацией (как иллюстрация общего результата были рассмотрены р& mdash- система законов сохранения с жесткой релаксацией и система уравнений паводковой воды). При выполнении условия устойчивости Лакса на характеристические скорости уравнения проекции и характеристические скорости исходной системы в этой работе было доказано, что невязка между ретцением задачи Копти для исходной системы и соответствующим специальным решением в слабом смысле стремится к нулю при стремлении к нулю времени релаксации. Задача рассматривалась на конечном временном интервале [О. Т]. и предполагалось, что время релаксации стремится к нулю. В работе J-F. Coulombei и Т. Gondon [9](2004) глобальные гладкие решения многомерной изотермической системы уравнений Эйлера с жесткой релаксацией были построены также на конечном временном интервале [О, Т]. Показано, что при стремлении времени релаксации к нулю плотность сходится к решению уравнения теплопроводности. В терминологии проектора (3) здесь существует проекция в фазовое пространство консервативной переменной — плотности. В этом случае Навье-Стокс приближение совпадает с уравнением теплопроводности, но построения проектора и инвариантного притягивающего многообразия специальных решений UchEns = (w, Qw) в работе [9] не проведено, хотя при оценке невязки между плотностью и соответствующим решением уравнения теплопроводности неявно используется некоторая аппроксимация оператора (3). Позднее (2005−2007). в работах Е. В. Радкевича [8], [22], [32] для некоторых конкретных моделей, например, систем моментов не выше третьего порядка и систем моментов не вытпе четвертого порядка газа фононов для глобальных гладких решений задачи Копти (на бесконечном временном полуинтервале [0, оо)) построен проектор (3). Проблема существования операторного уравнения (3) сведена к задаче о существовании гладкого решения параметрической системы алгебраических уравнений для символа псевдодифференциального по пространственным переменным оператора Q. Условия разрешимости этой системы алгебраических уравнений определяются соотношением времен релаксации. Оказалось, что коэффициенты символа матричного оператора Q являются функциями с внутренним слоем (типа кинка), плохо приближаемыми полиномами. Последнее объясняет природу неустойчивости пост-Навье-Стокс приближений. Более того, показано, что неприводимые проекции (3) определяют на больших временах основые динамики моделируемого неравновесного процесса.

В диссертации впервые для общей системы (1) проведен линейный анализ задачи о существовании притягивающего многообразия специальных решений (промежуточного аттрактора). Впервые выделен класс слабо нелинейных систем (1) общего вида, для которых получены условия существовании притягивающего многообразия специальных гладких глобальных решений. По теме диссертации опубликовано шесть статей (три из них совместно с Е.В. Радкевичем). Выносимые к защите результаты опубликованы в трех статьях автора [29]-[31].

Используемые обозначения. Опишем обозначения, которые будут использоваться в дальнейшем. Буквой Е будем обозначать единичную матрицу. Под ei, ., ejv будем понимать единичные векторы-столбцы линейного пространства CN, т. е. 6k — fc-тый столбец матрицы Е. Линейную оболочку множества векторов г& gt-1, ., vm (не обязательно линейно независимых) будем обозначать Linjvi,., vm}. Матрицу алгебраических дополнений к матрице, А будем обозначать cof (A). Определитель матрицы, А будем обозначать del,(А) либо |А|. Во всех случаях, когда размеры матриц, участвующих в некотором выражении, не указаны ранее явно, будем предполагать, что они таковы, что операции матричного сложения и умножения в этом выражении определены корректно.

Основные результаты.

В первой главе сформулирована математическая формализация гипотезы Чепмена-Энскога о существовании проекции для линеаризованных задач. В первом параграфе показано, что существование проектора (онера, торного уравнения состояния (3)) эквивалентно разрешимости квадратного матричного уравнения

А 1 (Ац + Л12-Р21) — Л21 + Л02 А, где Л = Ai^+B^ матрица Л — квадратная размера N х iV, матрица Ац — квадратная размера т х т, остальные блоки матрицы Л имеют соответствующий размер.

Основным результатом второго параграфа нерпой главы является следующая теорема:

Теорема. Пусть |Л] ф 0. Пусть, кроме того, найдутся векторы Vi, vw такие, что:

1. V = Liii{v/}f — собственное подпространство. матрицы Л, т. е. AV = V.

2. Вект. оры vi,., vm, em i-i, образуют базис. Тогда квадратное матричное уравнение

Лп (Лц + Л12Р21) = A2i + А22Р21 разрешимо и наоборот.

Третий параграф первой главы посвящен обобщению этой теоремы на, случай det (A) = 0. Основным результатом этого параграфа является следующая теорема:

Теорема. Пусть система векторов и. vm задает базис линейного пространства V, инвариантного для лштрицы, А и такого, что Lin{vi,., vm, em+i,., en} - базис W1. Запишем эти векторы по столбцам, в виде. матрицы ^. Тогда соответствующее этому набору векторов с учетом порядка) решение матричного уравнения, записывается в виде

21 = C2iCnl

Далее в этом параграфе изучается важное следствие приведенной выше теоремы — вопрос о числе решений матричного квадратного уравнения. Сформулированы и доказаны необходимое условие существования бесконечного количества решений, и достаточные условия, близкие к необходимым.

В четвертом параграфе первой главы исследуется вопрос о том, при каких условиях построенные в предыдущих параграфах решения квадратного матричного уравнения непрерывно зависят от параметра Основным результатом этого параграфа является следующая теорема: Теорема. Пусть матрица, А непрерывно зависит от, параметра обратима. 'при всех? G, Но и ее собственные значения являются, однократными V? ф. где мно-жество Е* конечно. Тогда для того, чтобы квадратное матричное уравнение, соответствующее матрице А, имело решение, непрерывно зависящее от параметра необходимо и достаточно, чтобы существовало собственное подпространство V размерности т такое, что Lin{V, em+i,., ем} = CN при всех (еЕ0.

В пятом параграфе получено условие разрешимости матричного уравнения Ляпунова А Х — ХВ = С более слабое, чем условие несовпадения множеств собственных значений матриц, А и В. С помощью этого результата доказано необходимое и достаточное условие полного разделения динамик, т. е. приведения матрицы, А к блочно-диагональному виду:

Теорема. Пусть матрица Л обратима, и существует базис Vi. vm собственного подпространства V т. акпго, что Linjui,., vm, ет+,., ejy} = Мд'- V не может быть расширено до собственного подпространства матрицы Л размерности m + 1 путем добавления к базису vi,., vm присоединенного вектора матрицы Л. Тогда сугцествуют матрицы Р& gt-i. Qy> такие, чт, о (Мп 0 V о Moo J '

Эта теорема является одним из основных результатов первой главы. В случае, когда матрица Л допускает описанное выпте представление, будем говорить, что существует полное разделение динамик.

Шестой параграф первой главы содержит пример исследования линеаризованной системы с использованием теоремы о полном разделении динамик.

В седьмом параграфе первой главы с помощью теоремы о полном разделении динамик выписывается представление решения задачи Коши для системы уравнений д, и + Лдхи + Ви = О в виде суммы трех слагаемых. После замены переменных в образах Фурье U — S~1u, и если существует полное разделение динамик, то решение может быть представлено в виде

U = UCh + Ucor + UH.

Далее сформулировано основное определение:

Определение. Будем говорить, тпо проектор Р удовлетворяет условию Lo-корректности по Чепмену-Энскогу в классе Н = {(Ц). Уо)} начальных данных, если для всех начальных данных (Uq, Vo) Е 7~t найдется Т0 > О такое, что для всех I > Tq выполнена оценка инт ^ ~ тыт Ке~& deg- t > То, где К, 5 > 0 — некоторые константы.

Восьмой параграф первой главы посвящен исследованию вопроса о том, какие условия на начальные данные матрицу Л необходимо наложить для того, чтобы существовал проектор Р в пространство консолидированных переменных, удовлетворяющий условию /^-корректности по Чепмену-Энскогу в некотором классе Ц, начальных данных. Для того, чтобы сформулировать ответ на этот вопрос более кратко, вводится следующее условие: Условие. Будем говорить, что для пары мно'. нсеств Г (& pound-), Го (& pound-) выполнено 'жесткое условие щели, если

37 > 0: /0(Го) — Lo (ri) > 7.

Основным результатом этого параграфа (и одним из центральных результатов диссертации) является следующая теорема:

Теорема. Пусть. матрица, А т. акова, что найдется такое ко > 0, что V?: |?| > ко все собственные значения матрицы, А являются, алгебраически однократными и на них выполнена оценка

A (oi< + где С], d — некоторые конслпантпы. Пусть, кроме того, Г — множество всех собственных значений матрицы А, соответствующих задающему разделен/не динамик собственному подпространству V, То — все остальные собственные значения А, и для Гх, Го выполнено жесткое условие щели. Тогда, если (U. о, Vo) — образы Фурье от начальных данных — принадлежат, множеству n={(Uo, Vo): \Щ 70, (l + |ei)5"A|M22|^biv0GL2®}, т. е. начальные данные для, неравновесных v, cpеженных достаточно гладкие, а начальные данные для консервативных переменных не равны нулю, то соответствующий разделению динамик, проектор Р удовлетворяет, условию Ьо-корректности, по Чепмену-Энскогу в классе TL начальных данных. При, этом, для констант К, 5 из определения Lo-корректности по Чепмену-Энскогу верно следующее: К зависит от \Uq\, ||Vo||- 5 зависит от 7 и свойств собственных подпространств матрицы А.

В оставшихся параграфах первой главы описываются различные пути ослабления условий сформулированной выше теоремы и приводятся примеры, которые показывают близость условий теорем о Lo-корректности по Чепмену-Энскогу к необходимым.

Вторая глава посвящена переносу описанной для линейного случая техники на нелинейные уравнения. А именно, для систем вида где f (v) и fo (v, w) — нелинейные члены, /(0,0) = 0, покапано, что (при условии существования глобального решения из класса С ([0, +оо), Н2) П С1([0, -Ьсю), /i1)) для достаточно малых начальных данных ф? Н2 из существования проекции для линеаризованной задачи следует существование проекции для нелинейной задачи. Во втором параграфе с помощью метода последовательных приближений показывается существование решений задачи (5) для малых начальных данных. Третий и четвертый параграфы этой главы посвящены построению нелинейного оператора проекции Чепмена-Энскога и изучению его свойств. Принципиально в диссертации вопрос существования проекции Чепмена-Энскога рассматривается для глобальных гладких траекторий, что приводит к условию существования достаточно широкой щели. Условие вырожденной щели приводит к необходимости исследовать за, дачу для глобальных слабых решений с дополнительной гладкостью (например, для глобальных слабых решений в пространствах Орлича).

Третья глава посвящена использованию описанной в первых двух главах техники для исследования ряда конкретных физических за, дач а, также содержит различные дополнительные факты, связанные с рассматриваемым классом систем. Так, в первом параграфе изучается гиперболическая регуляризация системы уравнений Максвелла [27, ?, 14].

Второй параграф посвящен исследованию двумерной 13-моментной аппроксимации для кинетического уравнения Больцмана [8].

Третий параграф содержит необходимые и достаточные условия существования проекции Чепмена-Энскога, удовлетворяющей условию Lo-корректности, для трехдиагональньтх систем. К системам этого типа относятся, в частности, гиперболическая регуляризация уравнения Хопфа и мо-ментные аппроксимации одномерного уравнения газа фононов.

В четвертом параграфе обсуждается вопрос о связи между существованием симметризатора для системы законов сохранения и существованием энтропийного уравнения.

В пятом параграфе третьей главы приводится пример построения энтропийного уравнения, и выписываются условия на коэффициенты в параметрической одномерной 13-моментной системе, при которых такое уравнение существует. Этот вопрос связан с хорошо известной, но плохо изученной проблемой существования дополнительного закона сохранения с диссипацией по неравновесным переменным.

Шестой параграф третьей главы посвящен формулировке условий, при которых элементы матрицы оператора проекции Р в образах Фурье могут быть представлены в виде («?)a]?(l?|2)j гЛе, а ^ V ~ ветцественнозначная функция, что позволяет упростить линейный анализ проблемы. /^-корректности по Чепмену-Энскогу. Тем более, такую структуру символов имеют многие задачи механики сплошных сред.

Благодарности. Автор искренне благодарен своему научному руководителю, доктору физико-математических наук профессору Евгению Владимировичу Радкевичу за постановку задач и постоянное внимание к работе, а также доктору физико-математических наук профессору Ирине Викторовне Лсташовой за полезные замечания.

1. С. Bardos, С. D. Levermore, Fluid dynamic of kinetic equation 1.: convergence proofs for the Bolt/maun equation//, Comm. Pure Appl. Math. 46, 1993, pp. 667−753

2. C. Bardos, F. Golse, C. D. Levermore, Fluid dynamics limits of discrete velocity kinetic equations/'/, pp. 57−71 in: Advences in Kinetic Theory and Continuum Mechanics, R. Gatignol and Soubbaramayer, eds., Springer-Verlag, Berlin-New-York, 1991

3. Boltzman L. j j Rep. Brit. Assoc., 1894, S. 579.- Пер. O.B. Кузнецовой в сб. & quot-Людвиг Больцма/н. Избранные труды& quot-. М. Наука,. 1984, стр. 307

4. R. Е. Caffish, G. С. Papanicolaou, The fluid dynamical limit of nonlinear model Blotzmann equations//, Comm. Pure and Appl. Math. 32, 1079, pp. 103−130

5. Chapman S. On Certain Integrals Occurring in the Kinetic Theory of Gases// Manchester Mem., 66, I, 1922.

6. S. Chapman, T. Cowling Mathematical Theory on Non-uniform Gases// 3nd. ed. (Univ. Press, Cambridge, 1970)

7. Gui-Qiang Chen, Levermore C. D. and Tai-Ping Luui Hyperbolic conservation laws with stiff relaxation terms and entropy/ / Comm. on Pure and Appl. Math., v. XLVII (1994), pp. 787−830

8. G. Q. Chen, H. Frid, Divergence-measure fields and hyperbolic conservation laws/'/, Arch. Ration. Mech. Anal. 147(1999) 89−118

9. J. -F. Coulombei, T. Goudon The strong relaxation limit of the multidimensional isothemal Euler equation//(2004)

10. W. Dreyer, H. Struchtrup, Heat pulse experiments revisted// Continuum Mech. Thermodyn. 5 (1993), pp. 3−501.] Goodman J., Lax P. D. On dispersive difference schemes. I. //Comm/ on Pure and Appl. Math., v. XLI, pp. 591−613(1988)

11. Gorban A. N., Karlin I. K, Invariant manifolds for Physical and Chemical Kinetic// Springer-Verlag, 2005.

12. Levermore C. D., Moment closure hierarchies for kinetic theories// J. Statist. Phys. 1996. — 83. — C. 1021−1065

13. Maxwell J. C., A Treatise on Electricity and Magnetism// N.Y., Dover Publ. 1954.

14. Muller I., Ruggeri T. Extended Thermodynamics. — Springer-Verlag, 1993

15. E. Yu. Panov, Existence of Strong Traces for Quasi-Solutions of Multidimensional Conservation Laws//, J. of Hyperbolic Diff. Eq., v. 4. N 4(2007)

16. R. Peierls, Zur kinetischen throne der warmeleitung in kristallen// Ann. Phys. 3 (1929), 1055

17. Reissig M. and Wij-th JLP -> Lq estimate for wave equation with monotone time-dependent dissipation// Proceedings of the RIMS Symposium on Mathematical Models of Phenomena and Evolution Equations, Kyoto, 0ctober (2005).

18. Ruzansky M., Smith J. Global time estimates for solutions to equations of dissipative type// Jpurnees Equations aux derivees partielles XXX (1982)

19. Thomas C. Sideris. Becca Thomases, and Dehua Wang, Long Time Behavior of Solutions to the 3D Compressible Euler Equations with Damping// Comm. in Partial Differential Equations, 2003, vol. 28, Nos 3& 4, pp. 795−816

20. Struchtrup П., Weiss W. Temperature jump and velocity slip in the moment method// Contin. Mech. and Therinodyn. — 2000. — 12- C. 1−18

21. Волевич Л. Р., Радкевич Е. В. Устойчивые пучки гиперболических полиномов. Задачи Коши для гиперболических уравнений с малым параметром. Приложения// Труды ММО, т. 65, стр. 69−113 (2004)

22. С. И. Гельфанд О числе решений квадратного уравнения. // В сб. ГЛОБУС. Обтцематема, тический семинар, вып. 1, МЦНМО, М., 2004, стр. 124−133

23. Жура Н. А., Ора. евский А.Н., Задача Коши для гиперболических систем// Докл. РАН 396 (2004), по. 5, 509−594.

24. В. В. Козлов Ограничения квадратичных форм на лагранжевы плоскости, квадратные матричные уравнения и гироскопическая стабилиза-ция//Функциона. лъньтй анализ и его приложения, 39 (2005), по. 4, 32−47

25. В. В. Палин, О разреши мости квадратных матричных уравне-иий/'/Вестник Моск. Ун-та. Сер. 1, Математика. Механика. No. 6. 2008. с. 36−42

26. В. В. Палин О разрешимости матричных уравнений Рикатти// Труды семинара И. Г. Петровского, т. 27(2008)? cnh/ 281−298

27. В. В. Палин Разделение динамик в системах законов сохранения с ре-лаксацией//Вестник СамГУ-естественнонаучная серия, (2008), N6(65), стр. 407−427

28. Е. В. Радкевич Проекции Чепмена-Энскога и проблемы Навье-Стокс приближения. // Труды Мат. Иттст. им. Стеклова, т. 250(2005), стр. 219 225 Перевод: Proceedings of the Steclov Institute of Mathematics, Vol. 250(2005), pp. 1−7

29. Радкевич Е. В. Математических вопросы неравновесных процессов/ /Издат. Тамара Рожковская, Белая серия, т. 4(2007), Новосибирск, ISSN 1817−3799 1

30. Л. Хермандер Анализ линейных дифференциальных операторов с частными производными, т. 3// Псевдодифференциальные операторы, М., Мир, 1987

ПоказатьСвернуть

Содержание

1 Линейный анализ. Уравнение состояния и Ьг-корректность по

Чепмену-Энскогу.

1.1 Постановка за, дачи и гипотеза Чепмеиа-Энскога. Сведение к матричному квадратному уравнению.

1.2 Построение решения матричного квадратного уравнения при

А| ф 0.

1.3 Обобщение на случай необратимой матрицы А. Явная формула для решений и их число.

1.3.1 Явная формула для решений матричного уравнения Ри-катти.

1.3.2 О числе решений.

1.4 Непрерывность решений матричного квадратного уравнения.

1.5 Уравнение Ляпунова и метод построения корректора (полное разделение динамик).

1.G Пример: существование полного разделения динамик для гиперболической регуляризации уравнения Хопфа.

1.7 Разложение решения в сумму трех слагаемых. Определение, L2-корректности по Чепмену-Энскогу.

1.8 Условие щели и существование притягивающего многообразия.

1.9 Ослабление жесткого условия щели. Условие согласования носителей для начальных данных.

1. 10 Ослабление жесткого условия щели. Равномерное условие вырожденной щели.

1. 11 Ослабление жесткого условия щели. Условие разделения фаз.

1. 12 Примеры задач, для которых существует разделение динамик, но нет притяжения решений.

2 Проекция Чепмена-Энскога в нелинейном случае.

2.1 Постановка задачи и вспомогательные утверждения.

2.2 Метод последовательных приближений.

2.3 Построение нелинейного оператора проекции Чепмена-Энскога.

2.3.1 Случай слабой нелинейности.

2.3.2 Более общий случай.

2.4 Свойства нелинейного проектора.

Заполнить форму текущей работой