Оптическая спектроскопия сверхвысокого разрешения в лазерной доплеровской диагностике высокоскоростных потоков

Тип работы:
Диссертация
Предмет:
Оптика
Страниц:
392


Узнать стоимость

Детальная информация о работе

Выдержка из работы

Современное развитие высокоинтенсивных технологий, аэрокосмической, авиационной и ракетной техники требует непрерывного совершенствования методов диагностики высокоскоростных потоков газа, плазмы, макроскопических частиц различного состава и многофазных систем. Проблемы, возникающие при исследовании потоков указанного типа, могут быть решены с помощью большого числа взаимодополняющих методов. Наибольший интерес вызывают & quot-невозмущаюгцие"- (неконтактные) методы диагностики, основанные на анализе изменений параметров электромагнитного излучения различного диапазона частот прошедшего через поток, рассеянного в потоке, либо излученного самим потоком. Работа в оптическом диапазоне при использовании указанных методов дает определенные преимущества, в частности, позволяет осуществлять диагностику с высоким пространственным разрешением.

Среди оптических методов, основанных на регистрации особенностей излучения, прошедшего через исследуемый поток, стоит отметить интерференционные методы анализа полей оптической плотности потока /4,9,79,80/, различные модификации метода голографической интерферометрии /4,85,92/, методы анализа искажений волновых фронтов (Шлирен-методы) /77,78,80,89/ и различные методы высокоскоростной фотографии /80,81,89/. Информация, получаемая с помощью подобных методов носит как правило & quot-интегральный"- характер, и для получения данных о пространственном распределении параметров потока в этом случае необходимо проведение обратных преобразований Абеля в случае осесимметричных объектов, либо в общем случае — преобразований Радона /302/.

Процессы рассеяния оптического излучения в среде являются основой следующей большой группы методов, важнейшим из которых 8 является метод анализа доплеровского сдвига частоты света, рассеянного в исследуемой точке потока. Доплеровский сдвиг частоты однозначно связан со скоростью движения рассеивателей в точке рассеяния и, соответственно, его величина является мерой скорости потока при совпадении скорости рассеивателей со скоростью газа или при известной их связи /84 — 93,127/. Анализ рассеянного излучения может производиться для конкретного, как правило, весьма небольшого объема исследуемого потока, поэтому такие методы дают информацию пространственно — дифференциального типа, непосредственно относящуюся к данной области.

Третья группа оптических методов — спектрально — эмиссионные и лазерно- флюоресцентные, предполагает анализ излученного из исследуемой области света, параметры которого отражают важнейшие для практических приложений характеристики потока, например: температуру газа, его химический состав, плотность, давление /195 — 226/.

Научные направления, развиваемые в данной работе, связаны прежде всего с развитием лазерных доплеровских методов для диагностики высокоскоростных потоков, поэтому стоит кратко остановиться на современном состоянии этих методов и основных проблемах, возникающих при их применении к исследованию таких потоков.

Традиционные методы анализа доплеровского сдвига частоты рассеянного лазерного света, как правило, основаются на гетеродинных (электронных) методах его приема /84,86,93/. Схема & quot-классического"- гетеродинного приема рассеянного излучения, впервые описанная в /84/, в настоящее время применяется крайне редко в первую очередь из-за малой допустимой светосилы оптической системы, собирающей рассеянное излучение/91 — 93/. Наиболее распространенной в настоящее время является так называемая & quot-дифференциальная"- схема /85−88, 90−94/, в которой излучение зондирующего лазера попадает в исследуемую точку 9 потока в виде двух пересекающихся под небольшим углом лучей, образуя в области пересечения пространственную интерференционную картину. Приемник оптического излучения, регистрируя свет, рассеянный малой частицей (наличие которой в данном методе необходимо), пролетающей последовательно через максимумы и минимумы интерференционного поля, измеряет световой поток, частота изменения которого равна величине доплеровского сдвига частоты света и, при отсутствии проскальзывания частицы относительно газа, характеризует его скорость.

Отличительной особенностью указанной дифференциальной схемы является то, что рассеянный в исследуемой точке потока свет может быть собран в пределах относительно большого телесного угла, без существенной потери точности в измерениях. Несмотря на то, что на величины приемных апертур и углы наблюдения рассеянного света, даже для дифференциальной схемы, накладываются определенные ограничения /91,93,94,127/, указанное ее достоинство позволяет получать хорошие соотношения сигнал/шум при умеренных мощностях применяемых лазеров и строить доплеровские измерители скорости, использующие не только схему рассеяния & quot-вперед"-, но и, что гораздо более удобно на практике, схему рассеяния & quot-назад"- / 93 /.

Следует отметить широчайшие возможности указанной схемы. Подробное ее рассмотрение проведено в ряде монографий и обзоров /75 -94/. Весьма интенсивное развитие методов доплеровской диагностики, основанных на дифференциальной схеме связано прежде всего с широким классом потоков, которые могут быть исследованы с ее помощью. Это, практически, все виды течений жидкости и газа в дозвуковой и околозвуковой области скоростей, в которых либо естественным образом присутствуют малые рассеивающие центры -частицы (в реальных потоках газа и жидкости такая ситуация возникает почти всегда), либо такие рассеивающие центры могут быть введены

10 специально. Тем не менее, при исследовании высокоскоростных (У& gt-400 — 500 м/с), и как правило, высокотурбулентных потоков газа, плазмы и многофазных систем, применение гетеродинных методов вызывает определенные трудности, а часто и вовсе не позволяет получить достоверные сведения о характеристиках потока /91, 93/.

Первой важнейшей причиной, затрудняющей доплеровские измерения в высокоскоростных потоках является то, что при необходимости сохранения высокой пространственной избирательности измерений и, соответственно, невозможности уменьшения углов сходимости лучей в дифференциальной схеме, указанному диапазону скоростей соответствуют весьма большие доплеровские сдвиги частоты рассеянного света, возможности измерения которых ограничены быстродействием высокочувствительных приемников света и скоростью обработки их сигналов электронными доплеровскими процессорами. Так, у одного из лучших на настоящее время электронных доплеровских процессоров счетного типа, (Модель 1990, фирма Т81, США), верхняя граничная частота равна 200 МГц / 88 /, что при разумных величинах схождения лучей в дифференциальной схеме 15−20 град, приводит к верхней границе измеряемых скоростей всего лишь 300−400 м/с.

Второй важной особенностью применения гетеродинных методов для измерений доплеровских сдвигов частоты в высокоскоростных потоках является то естественное обстоятельство, что спектр доплеровского сигнала имеет вполне конечную и отличную от нуля ширину, которая в свою очередь, зависит от измеряемой доплеровской частоты. Причины такого уширения весьма разнообразны, но основной является пространственная ограниченность интерференционного поля (неизбежная при требовании высокого пространственного разрешения), через которое пролетает рассеивающая частица /91/. Число интерференционных полос в области измерения, обычно составляет 10 -50, что приводит к уширению доплеровского спектра на уровне 0,1 — 0,02

11 от доплеровской частоты. Для высокоскоростных потоков с указанными выше параметрами, приведенное соотношение не позволяет уменьшать полосу пропускания регистрирующей электронной аппаратуры менее чем до 10−20 МГц, что приводит к существенному увеличению вклада дробовых шумов приемника и шумов предварительных усилителей в сигнал, подающийся в электронный доплеровский процессор, и соответственно, к увеличению минимально регистрируемой мощности рассеянного излучения.

Ухудшение соотношения сигнал/шум по сравнению со случаем регистрации малых доплеровских сдвигов может быть преодолено за счет применения более мощного лазера, например — ионного аргонового (сине-зеленая область), или криптонового (красная) /140 — 145/. Однако, ионные лазеры, являющиеся в настоящее время наиболее доступными и мощными источниками когерентного света в видимой области, к сожалению, имеют существенный недостаток — весьма небольшой КПД /138,139/, что наряду с другими, также весьма существенными причинами (например — уменьшение области частот в регистрируемом доплеровском сигнале свободной от шумов межмодовых биений при увеличении длины лазера), ограничивает верхнюю границу мощности таких лазеров при их применении в доплеровской анемометрии, использующей гетеродинные методы приема.

Рассмотренные ограничения соответствуют случаю применения наиболее высокочастотного доплеровского процессора, работающего с потоком, в котором концентрация и дисперсный состав рассеивающих частиц оптимальны, то есть реализован практически & quot-одночастичный"- режим, и размеры частиц (при достаточности их размеров для получения хорошего соотношения сигнал/ шум) достаточно малы для того, чтобы их скорости хорошо коррелировали со скоростью газа /89,91,93/. Подобные & quot-жесткие"- требования к концентрации и размерам рассеивающих частиц крайне редко & quot-автоматически"- выполняются в

12 реальных сверх и гиперзвуковых потоках, что снижает возможности используемого процессора. Если принять во внимание, что на практике наиболее широко распространены процессоры с граничной частотой не более 20 — 50 МГц, то становятся понятными трудности, возникающие при осуществлении диагностики потоков с верхними значениями скоростей 500−1500 м/с методами гетеродинного приема.

Преодоление указанных проблем & quot-недоплеровскими"- методами возможно, но, как правило, позволяет решить конкретную исследовательскую задачу для очень ограниченного класса потоков. Так, например, так называемые & quot-времяпролетные"- методы /89,91,92/, или методы создания макроскопических (неинтерференционных) световых решеток в исследуемом потоке /108/, позволяют получать хорошие результаты только лишь в потоках, в которых может быть обеспечен устойчивый & quot-одночастичный"- режим /86/.

В последние годы возможности вычислительной техники в области цифровой обработки изображений стали столь значительны, что так называемая PIY — технология (Particle Image Vizualisation) — визуализация частиц в потоке и (или) их треков при импульсном освещении лазерным светом, с последующей обработкой полученных изображений, от уровня отдельных лабораторных разработок перешла на уровень промышленных измерительных приборов / 96 — 101/. Тем не менее, указанные методы также требует наличия в потоке твердой фазы со специфическими, как правило, хорошо известными параметрами и становятся малопригодными (как впрочем и все другие вышеописанные методы) для исследований потоков чистого газа, то есть потоков не содержащих специальных рассеивателей, либо двухфазных и кинетических потоков с большими концентрациями твердой фазы при неопределенности ее оптико- физических параметров.

Представляемая работа посвящена развитию новых направлений в оптических доплеровских методах диагностики, возникновение которых

13 обусловлено возрастающим интересом, проявляемым к высокоскоростным (0. 3−10 Км/с) потокам газа, плазмы, макроскопических (0. 1−500 мкм) частиц и многофазным потокам. Круг задач, решение которых приводит к необходимости разработки методов оптической доплеровской диагностики для такого диапазона скоростей весьма широк. Среди них — исследование процессов высокоскоростного течения газовзвесей по трубопроводам (особенно при больших концентрациях твердой фазы и неопределенности ее дисперсного и физико-химического состава) /184/, проблемы исследования эрозии различных материалов в высокоскоростных двухфазных потоках /182,183/, диагностика выходных потоков твердотопливных двигателей /178,179 /, исследования в высокоскоростных потоках пылевой плазмы /299- 300/, создание и диагностика исследовательских микрометеоритных потоков (так называемых"вакуумных" кинетических потоков) /296 — 298/, проблемы лабораторного исследования обтекания тел в сверхзвуковых разреженных потоках газа (без возможности введения специальных рассеивателей) /185 — 188,281,282,285/ и т. д. Все указанные процессы реализуются и исследуются на весьма энергоемком и дорогом в эксплуатации оборудовании (сверхзвуковые газодинамические стенды, ударные трубы, плазмодинамические стенды и т. п.). Высокая стоимость единицы времени работы такого оборудования, малые времена существования и стационарности создаваемых потоков, малая частота повторения исследуемых событии (часто — их однократность), требуют разработки диагностических методов, дающих возможность получения максимальной информации об объекте за время его существования.

Важной особенностью экспериментальных установок для исследования различных процессов в высокоскоростных потоках является весьма большой уровень акустических помех (до 110−130 дБ), механических вибраций и электромагнитных возмущений. Подобные условия требуют обеспечения дистанционности измерений с

14 возможностью установки наиболее чувствительной и дорогостоящей части аппаратуры как можно дальше от исследуемого объекта (от 1 до 150 м).

В качестве альтернативного, не гетеродинного метода анализа доплеровского сдвига частоты света, рассеянного в высокоскоростном потоке, в свое время, в ряде работ /102 — 107, 109 — 117/ было предложено и продемонстрировано использование прямого оптического спектрального анализа с помощью различных приборов высокой разрешающей силы.

Сразу отмечалось, что подобный подход может проявить свои преимущества прежде всего для высокоскоростных потоков, то есть при увеличении измеряемого доплеровского сдвига, и соответственно, уменьшении требований к разрешающей силе оптического спектрального прибора, которая в случае исследования потоков со скоростями 300 -1000 м/с должна быть на уровне 107 — 108 /89, 91−93/. Практическая неограниченность верхней границы измеряемого доплеровского сдвига частоты, позволяет в данном случае не накладывать жестких ограничений на углы, под которыми наблюдается исследуемая точка потока, что дает возможность выбирать их в первую очередь из компромиссных соображений требуемого высокого пространственного разрешения и величины рассеянного света.

Наиболее подходящий класс высокоразрешающих спектральных приборов, с помощью которых можно решить поставленную задачу — это многолучевые интерферометры Фабри-Перо. Использование плоского интерферометра Фабри — Перо для диагностики сверх и гиперзвуковых потоков описано в ряде работ /102 — 107/, однако попытки более широкого его применения в реальных газодинамических экспериментах были не очень удачными в силу того, что такой интерферометр при указанном высоком разрешении имеет слишком низкую светосилу, плохую механическую и температурную устойчивости, сложен в

15 юстировке. Более подходящим прибором для целей доплеровской диагностики сверх и гиперзвуковых потоков является сферический интерферометр Фабри-Перо или, как его часто называют конфокальный интерферометр Фабри-Перо. Интерферометр со сферическими конфокально расположенными зеркалами впервые описал P. Connes /37/, но этот прибор (часто называемый интерферометром Конна), сложен в изготовлении и имеет некруглую входную апертуру. Более простую, и гораздо более практичную разновидность такого интерферометра использовал М. Hercher /38/ для анализа частотного состава лазерного излучения. Интерферометр такого же вида и такого же назначения рассмотрел в своей работе I.R. Johnson /3 /. Подобные интерферометры позволяют получать требуемые для доплеровской диагностики разрешения, теоретически имея при этом гораздо большую светосилу чем их плоский аналог.

Использование сферического интерферометра Фабри-Перо для анализа высокоскоростных двухфазных потоков было описано в ряде работ/109 — 115, 121 — 126/, продемонстрированы широкие возможности данного интерферометра, однако широкое применение подобного метода (кроме относительной узости класса исследуемых потоков) сдерживалось рядом причин.

В первую очередь, необходимо отметить трудности реализации теоретических преимуществ сферического интерферометра по светосиле при построении его на основе зеркал стандартного для лазерной техники и оптики качества. Отсутствие адекватных моделей, описывающих механизмы формирования аппаратной функции реального (состоящего из неидеальных зеркал) сферического интерферометра, отсутствие методов позволяющих с достаточной степенью точности определять топографию дефектов зеркал, его образующих, для последующей их корректировки, приводило к существенно меньшим значениям

16 светосилы, по сравнению с теоретическим пределом для данного типа прибора.

Второй важной причиной сдерживавшей развитие данных методов, явилось то, что для достижения удовлетворительного соотношения сигнал/шум, при малой светосиле спектроанализатора приходилось применять относительно мощные лазеры (от десятков до сотен мВт), и такие лазеры должны быть в общем случае одночастотными (т.е. имеющего единственную продольную моду). Как уже отмечалось выше, наиболее распространенные и доступные лазерные источники видимого диапазона, имеющие указанную выходную мощность — это ионные лазеры. Такие лазеры довольно сложны, дороги и как правило, при работе в одночастотном стабилизированном режиме весьма чувствительны к внешним воздействиям и интенсивным внутренним возмущениям на активный элемент. Их специальная разработка, или доработка существующих промышленных моделей, представляет собой самостоятельную и весьма сложную задачу.

Третьей причиной, затрудняющей широкое применение методов прямого спектрального анализа в исследованиях высокоскоростных потоков являлось то, что такие потоки как правило весьма & quot-шумны"-. Если учесть большую чувствительность к механическим, акустическим и электромагнитным возмущениям применяемых лазерных источников, то становится понятным, что без эффективных способов изоляции наиболее чувствительных к указанным воздействиям частей измерительной аппаратуры дальнейшее развитие указанных методов было невозможно.

Более 20 лет назад, на кафедре Общей физики — 1 СПбГУ, совместно с лабораторией газовой динамики НИИММ СПбГУ, под руководством профессора М. П. Чайка, коллективом сотрудников физического и математико-механического факультетов были начаты работы по развитию методов прямого спектрального анализа сверхвысокого разрешения для целей лазерной доплеровской

17 диагностики высокоскоростных двухфазных потоков. Выбор именно этого направления был обусловлен как характером исследуемых потоков (скорости твердой фазы достигали 400 — 500 м/с, газовой — 600 — 800 м/с), так и широчайшим диапазоном концентраций и размеров частиц твердой фазы (среднемассовая концентрация частиц в потоке доходила до 0.5 Кг частиц на 1 Кг воздуха, размеры варьировались от 5 до 300 мкм). Также принимался во внимание большой опыт, накопленный на физическом факультете СПбГУ по работе с многолучевыми интерферометрами применительно к задачам атомной спектроскопии высокого и сверхвысокого разрешения /12- 20, 67/.

Первые попытки измерений в потоках с указанными выше параметрами были осуществлены с применением плоского интерферометра Фабри — Перо по схеме, описанной в работе /102/, затем стала понятной необходимость применения более светосильного прибора. В 1977 г, на кафедре общей физики-1 СПбГУ, были начаты исследования закономерностей формирования аппаратной функции сферического интерферометра /59/. Уже тогда было отмечено, что очень небольшие отклонения формы зеркал от сферической (порядка нескольких нм) существенно искажают вид интерференционной картины в приборе, и соответственно, влияют на его аппаратную функцию. В дальнейшем, продолжение и развитие исследований реального конфокального интерферометра, механизмов формирования и коррекции его аппаратной функции, способов реализации его максимальной светосилы в различных оптических схемах реального газодинамического эксперимента стало важнейшей частью представляемой работы /60 — 63, 76, 171 — 184,188/.

В начале 1980 г. перед автором была поставлена задача разработки и создания многоканального интерферометра для доплеровской анемометрии, который мог бы позволить одновременно измерять скорости в нескольких точках исследуемого потока, сократив

18 тем самым полное время измерений. К середине 1983 года был создан и опробован на двухфазном газодинамическом потоке шестиканальный интерферометр /173 — 175/, причем при его разработке были найдены такие научно — технические решения, которые, при их дальнейшем развитии, позволили решающим образом улучшить возможности методов прямого спектрального анализа в доплеровской диагностике потоков. В первую очередь — это волоконно — оптическое сопряжение высокоразрешающего конфокального интерферометра с системой сбора излучения, рассеянного в исследуемой точке потока /174 — 176,177/. Реализация подобной идеи потребовала проведения специальных исследований по определению закономерностей формирования аппаратной функции сферического интерферометра при вводе в него излучения от оптического многомодового волокна /60/.

Широкое использование высокоапертурной многомодовой волоконной оптики при построении схем лазерной доплеровской диагностики для испытательных стендов лаборатории газовой динамики НИИММ СПбГУ, позволило избавить не только одночастотные лазеры, но и интерферометры от акустических возмущений со стороны исследуемого потока. Более того, подобное решение позволило создать единый доплеровский измерительный комплекс, расположенный в относительно чистом и изолированном от испытательных стендов помещении, обслуживающий несколько экспериментальных газодинамических установок. Это дало возможность избежать неизбежного дублирования оптической и электронной аппаратуры на каждом из стендов и, при всей ограниченности материально -технических возможностей в обеспечении эксперимента (особенно в последнее десятилетие), не только установить на измерительный комплекс вычислительную технику, адекватную решаемым задачам, но и создать единый блок весьма дорогостоящей лазерной техники, объединенный общими цепями питания, стабилизации и контроля.

19

Опыт, накопленный при исследовании высокоскоростных двухфазных потоков, позволил в дальнейшем создать простую и надежную аппаратуру для решения сопутствующих задач, таких например, как определение полей скорости и концентраций К — фазы в струях твердотопливных двигателей расширяющихся в вакуум /176,179,180/. Разработанный для этих целей лазерный доплеровский измеритель параметров высокоскоростных кинетических потоков, использующий усовершенствованный конфокальный интерферометр с волоконно- оптическим вводом и одночастотный стабилизированный Гелий — Неоновый лазер с выходной мощностью всего лишь 1 мВт уже несколько лет успешно работает на экспериментальных стендах Военно — космического института им. А. Ф. Можайского.

Существенные изменения в возможностях методов прямого спектрального анализа при доплеровской диагностике потоков, достигнутые за последние годы, могут быть проиллюстрированы сравнением характеристик доплеровской аппаратуры, предназначенной для исследования схожих по параметрам высокоскоростных двухфазных потоков, применявшейся на стендах лаборатории газовой динамики в начале 80 — годов и в настоящее время. Если раньше, в соответствии с /171/, измерения проводились с использованием одночастотных аргоновых лазеров с выходной мощностью 300 — 500 мВт, по схеме & quot-рассеяние вперед& quot-, то в настоящее время, как показано в работе /184/, для достижения таких же результатов по точности и времени измерения, при исследовании двухфазных потоков достаточно Не-Ые лазера с мощностью 0,8 — 1,0 мВт при использовании рассеяния & quot-назад"-!. Увеличение светосилы метода в сочетании с современными методами цифровой обработки сигналов, позволило впервые построить доплеровский измеритель скорости чистых газовых потоков (без естественных или искусственно введенных рассеивающих дисперсных частиц), анализирующий тонкую структуру рэлеевской линии рассеяния

20 света в газе /188/. Необходимо подчеркнуть, что такие измерения принципиально могут производиться только лишь на основе методов прямого оптического спектрального анализа.

Лазерный доплеровский измеритель скорости потоков, основанный на применении даже самого светосильного интерферометра, тем не менее, на практике, представляет собой всего лишь одноканальную схему измерения, позволяющую в каждый момент времени исследовать одну пространственную точку потока. При исследовании поля скорости потока, последовательные во времени и пространстве измерения занимают слишком много времени, что часто бывает неприемлемым. Увеличение числа параллельных каналов, как это было осуществлено в работе /174/, не позволяет кардинально поднять производительность измерений. С другой стороны, возрастающий интерес к исследованию пространственно — сложных процессов в двухфазной газодинамике требовал построения анализатора поля скоростей таких потоков с высоким пространственным разрешением и большим числом элементов разложения, то есть практически -измерительного визуализатора поля скорости. Как было показано в работах /259 — 266/, реализация такого измерителя возможна, если исследуемая область потока (выбранное его сечение) освещается узкополосным лазером и рассматривается многоэлементным приемником изображения через оптическое спектральное устройство, пропускание которого линейно зависит от доплеровского сдвига частоты света, рассеянного во всех одновременно наблюдаемых точках. Такое устройство, называемое оптическим дискриминатором, может быть реализовано на базе многолучевого интерферометра Фабри — Перо если он настроен так, что доплеровски несмещенная частота лазера соответствует области его квазилинейного пропускания (склон аппаратной функции, область точки перегиба). Такое устройство, позволяющее производить анализ доплеровских сдвигов для ЩЬтой

21 области потока одновременно можно классифицировать как оптический доплеровский процессор с когерентной обратной связью /91, 265/. Как указано в /267/, сферический интерферометр Фабри- Перо, либо его полуконфокальная модификация, при определенных допущениях может работать как пространственный частотный детектор. Одна из первых реализаций этого метода была осуществлена в работах /261−262/. Оптический доплеровский процессор был реализован на базе полуконфокального интерферометра, и использовался для визуализации поля скорости в гидродинамическом канале. К сожалению, оценки возможностей применения частотных пространственных детекторов на основе светосильных конфокальных и полуконфокальных многолучевых интерферометров, проведенные в данной работе, показали, что при измерениях в высокоскоростных слаборассеивающих потоках, большой диапазон регистрируемых доплеровских сдвигов приводит к необходимости применения сферических интерферометров с относительно малым разрешением, и их использование становится не выгодным из — за уменьшения светосилы.

В 1987 году, автором данной работы совместно с проф. М. П. Чайка и Ю. И. Анисимовым, было предложено и зарегистрировано устройство для детектирования доплеровских сдвигов частоты рассеянного в потоке света, основанное на использовании в качестве частотного детектора поглощающей ячейки, содержащей молекулярную среду 12, линии поглощения (абсорбции) которой совпадают с контуром усиления используемого для измерений аргонового лазера /270 — 274/. Одно из первых указаний на возможность применения такой поглощающей ячейки для подавления компоненты упругого рассеяния при исследовании спектров комбинационного рассеяния было сделано в работе /258/, и там же было указано, что такая ячейка может быть использована как спектрометр сверхвысокого разрешения при образовании в ней частотных областей насыщенного поглощения. В

22 дальнейшем, развитие указанных идей применительно к проблемам измерения полей скорости потоков было осуществлено в работе Ю. Н. Дубнищева и П. Я. Белоусова /267/, где указывалось на принципиальную возможность осуществления способа частотного детектирования доплеровских сдвигов частоты на основе линейно — поглощающих сред. В работах /268,269/ было показано, что использование нелинейных эффектов насыщения поглощения, приводящих к появлению пространственно — частотных резонансов в поглощающей ячейке, принципиально позволяет создать оптический дискриминатор с очень большой крутизной преобразования.

Оптический доплеровский процессор, построенный на основе частотного детектора, содержащего поглощающую (абсорбирующую) среду, в дальнейшем — абсорбционный частотный детектор — АЧД, обладает существенно большей светосилой и пространственным разрешением чем доплеровский процессор с когерентной обратной связью на базе интерферометра Фабри — Перо, так как при определенных допущениях (как правило, всегда выполняющихся на практике), спектральные свойства поглощающей среды мало зависят от направления наблюдения. Такой процессор может быть классифицирован как оптический доплеровский процессор абсорбционного типа. В 1988 г указанное устройство было реализовано и опробовано нами в простейшем варианте на стенде лаборатории газовой динамики НИИММ СПбГУ /271/. Большие потенциальные возможности указанного метода, продемонстрированные в этих первых опытах, показали практическую перспективность данного направления. В дальнейшем, исследования физических закономерностей формирования передаточной функции АЧД и его метрологических характеристик, разработка методов его создания и применения, составили вторую, существенную часть представляемой работы.

23

Начиная с самого начала, большую поддержку исследованиям по физике и применениям доплеровских процессоров с АЧД неизменно оказывал проф. Н. И. Калитеевский, по его рекомендации данное направление в течении ряда лет поддерживалась международным лазерным центром МГУ, проф. А. А. Ахмановым и проф. Н. И. Коротеевым. Необходимо отметить, что аналогичные проекты начали разрабатываться за рубежом на несколько лет позже. Первые из известных автору зарубежных публикаций по указанному направлению датированы 1990 г, где новая лазерная доплеровсхая измерительная технология получила название DOPPLER GLOBAL / 278,279 /.

Как было указано выше, основой оптического доплеровского процессора, предложенного нами /270/, являлась спектральная ячейка с парами молекулярного J2 — 127, линии поглощения которого Р (13)Д (15) полосы 43−0 частично совпадают, и попадают в контур усиления ионного аргонового лазера генерирующего на переходе 514,5 нм. Если лазер настроен по частоте приблизительно на середину склона линии поглощения, то интенсивность рассеянного в потоке света, прошедшая через такую ячейку зависит от величины доплеровского сдвига, ее изменения могут быть измерены и сопоставлены со скоростью потока в исследуемой точке. Так как спектральные свойства поглощающей среды в ячейке изотропны (предположение, вполне допустимое на практике), то такой детектор может работать в достаточно больших телесных углах, и если учесть, что площадь его входной апертуры ограничивается только лишь технологическими соображениями и может составлять несколько см2, то светосила такого детектора достаточна, чтобы при соответствующем освещении рабочей области потока исследовать одновременно все освещенное поле. Изменения интенсивностей в изображении различных точек освещенной области потока, измеренное многоэлементным приемником, являются мерой скорости потока в соответствующей точке.

24

Важнейшей характеристикой, определяющей большинство метрологических характеристик процессора абсорбционного типа, является передаточная функция его частотного детектора. Для определения основных физических закономерностей, определяющих передаточную функцию АЧД, проверки созданной в данной работе численной модели ее формирования и отыскания оптимальных метрологических параметров для различных частных приложений, в данной работе была создана специальная экспериментальная установка, на которой методами лазерной спектроскопии сверхвысокого разрешения были подробно исследованы характеристики АЧД /273,274,287/.

Численная модель формирования передаточной функции йодного частотного детектора /287/, позволившая провести предварительную оптимизацию его параметров, была построена на основании широкоизвестных данных о сверхтонкой структуре линий поглощения Р (13), 11(15) полосы 43 — 0 для ]2 — 127 /232,234, 241/. Сравнение расчетных значений передаточных характеристик с экспериментально измеренными показало, что существенное влияние на форму его передаточной характеристики оказывает ранее экспериментально не наблюдаемая слабая линия поглощения Я (54) перехода 61−2, наличие которой в конечном счете, ограничивает максимально достижимую крутизну преобразования детектора и, соответственно, возможности его работы с низкоскоростными потоками /273,274,287/.

В процессе создания доплеровского процессора с АЧД, были проведены подробные исследования механизмов формирования оптимальной для выбранных приложений передаточной функции детектора, оценена его устойчивость к флуктуациям его внутренних и внешних параметров. На основании результатов проведенных экспериментальных исследований и численного моделирования параметров процессора, был создан действующий макет процессора

25 абсорбционного типа для измерения полей скорости и относительных концентраций в сверхзвуковых двухфазных потоках /289,290/, позволяющий одновременно исследовать 256 точек потока (число элементов определяется типом используемого приемника изображения), при верхней границе скорости до 1500 м/с.

Одной из областей, в которой существенным образом проявляются преимущества АЧД, является исследование потоков со скоростями до нескольких Км/с. Так, с помощью такого детектора, автору данной работы совместно с сотрудниками удалось решить задачу о построении лазерного доплеровского диагностического комплекса для экспериментальной установки по моделированию процессов взаимодействия с различными объектами высокоскоростных микрометеоритных потоков (скорости до 3−5 Км/с, время существования -20- 50 мкс, размер частиц — 5 — 10 мкм) /269−298/.

Весьма интенсивно развивающееся в настоящее время направление сверхзвуковой плазмодинамики также требует создания локальных невозмущающих методов контроля параметров потоков, исследуемых в этих работах. В частности, для проведении исследований закономерностей обтекания тел сверхзвуковым потоком СВЧ — плазмы, выполняемых в лаборатории газовой динамики НИИММ и физическом факультете СПбГУ в 1997 — 1998 г, нами были разработаны методы спектрально-эмиссионных методик определения средней температуры потока и его цифровой Шлирен — диагностики /299,300,301/, успешно работающие в условиях сильнейших электрических, акустических и СВЧ помех. Решение этой задачи было осуществлено за счет широкого применения многомодовой волоконной оптики и разработанных в представляемой работе методов ее сопряжения со спектральными приборами и лазерными источниками. В настоящее время, в рамках указанной работы, для диагностики процессов взаимодействия сверхзвукового потока реальной пылевой плазмы с различными

26 моделями, нами, на базе методов и аппаратуры, созданных для измерений доплеровски — смещенных спектров манделыптамм -бриллюэновского рассеяния в потоках чистого газа, разрабатывается лазерная доплеровская система измерения временных характеристик скорости сверхзвукового потока с микросекундным разрешением.

Итак, представляемая работа посвящена развитию методов оптической спектроскопии сверхвысокого разрешения для решения задач лазерной доплеровской диагностики высокоскоростных потоков вещества. В работе показано, что прямое оптическое измерение доплеровских сдвигов частоты рассеянного в потоке света, проводимое с помощью разработанных методов и приборов, имеет явное преимущество перед традиционными электронными способами выделения доплеровской частоты при исследовании потоков с верхними значениями скоростей более чем 300 — 500 м/с, носит взаимодополняющий характер для потоков со скоростями от 50 до 500 м/с и становится неконкурентоспособным при скоростях потока менее 20 м/с. При всем сказанном, существуют потоки, лазерные доплеровские измерения, в которых могут быть осуществлены исключительно оптическими спектральными методами сверхвысокого разрешения (например — двух и многофазные потоки высокой плотности, и чисто газовые потоки). Все представленные в данной работе методы можно условно разделить на два направления. Первое связано с созданием высокоразрешающей спектральной аппаратуры на базе реальных сферических интерферометров Фабри — Перо с целью построения оптического доплеровского процессора на его основе. Направление, развиваемое в этой части работы, носит классический характер спектроскопии сверхвысокого разрешения слабоизлучающих или слаборассеивающих объектов. Второе направление соответствует менее традиционным для доплеровской диагностики потоков методам, связанным с развитием принципов и технологии нового вида

27 оптических доплеровских процессоров абсорбционного типа, создаваемых на базе абсорбционных частотных детекторов. Это направление, практически являющееся развитием приложений методов высокоразрешающей лазерной спектроскопии к двигающимся системам рассеивателей, в настоящее время все шире внедряется в практику газо и плазмодинамического эксперимента. Исследования, проведенные в данной работе, показали большие возможности указанных двух групп методов применительно к диагностике высокоскоростных потоков вещества и их взаимодополняющий характер.

В качестве основных результатов, выносимых на защиту можно отметить следующее.

1. В результате проведенных исследований показано, что развитые в данной работе два направления, связанные с разработкой новых методов оптической спектроскопии сверхвысокого разрешения для целей доплеровской диагностики высокоскоростных потоков вещества, позволяют создавать оптические доплеровские процессоры как интерферометрического, так и абсорбционного типов, несомненные преимущества которых проявляются при исследованиях высокоскоростных (У& gt-200−300 м/с) двухфазных потоков, потоков с высоким оптическим поглощением, потоков не содержащих макроскопических рассеивателей — потоков чистого газа и мультискоростных потоков.

2. Закономерности формирования аппаратной функции метода прямого оптического спектрального анализа в доплеровской диагностике потоков, исследованные в представляемой работе, а также разработанные методы ее численного моделирования, позволили создать светосильные оптические доплеровские процессоры с аппаратными функциями, малочувствительными к виду рассеивателей в исследуемых потоках, при широких возможностях их волоконно

28 оптического сопряжения с лазерными источниками и объектами исследования.

3. Основные преимущества оптического доплеровского процессора интерферометрического типа проявляются при построении его на базе светосильного реального сферического интерферометра Фабри — Перо, аппаратная функция которого скорректирована предложенными и исследованными в данной работе методами, на основании разработанных для этих целей, методов измерения величин типичных аберрационных искажений зеркал его образующих.

4. Измерения тонкой структуры рэлеевского рассеяния в сверхзвуковых струях чистого газа, которые могут осуществляться только лишь разрабатываемыми в данной работе методами, основанными на применении оптического доплеровского процессора интерферометрического типа, позволяют получать информацию не только о поступательной скорости потока, но также о его температуре, местной скорости звука и плотности. Анализ отклонений полученных экспериментальных спектров рассеяния от рассчитанных теоретически, позволяет предполагать, что данный метод измерения может быть весьма информативен с точки зрения диагностики наличия кластерных образований в потоке, а также в окрестностях скачков уплотнения.

5. Результаты исследований основных физических закономерностей формирования аппаратной функции оптических доплеровских процессоров абсорбционного типа, построенных на основе поглощающей среды молекулярного иода — 127, при их совместной работе с одночастотным аргоновым лазером, показывают, что на основании вышеупомянутого сочетания, впервые предложенного и реализованного автором данной работы совместно с сотрудниками, возможно, построение особосветосильного вида оптических доплеровских процессоров, позволяющих одновременно исследовать

29 поле скоростей и относительных концентраций целой области потока с высоким пространственным и временным разрешением. 6. Работа оптического доплеровского процессора абсорбционного типа с особо высокоскоростными (2−10 км/с) кинетическими потоками, показывает, что на основе йодного абсорбционного частотного детектора, имеющего диапазон измеряемых доплеровских сдвигов 900 -1000 МГц, с применением инверсно — дифференциальной схемы, возможно построение высокоинформативного, помехоустойчивого, знакочувствительного анализатора скорости отдельных кинетических частиц, обладающего высоким пространственным и временным разрешением.

30

ОСНОВНЫЕ РЕЗУЛЬТАТЫ РАБОТЫ

1. В работе показано, что методы оптической спектроскопии сверхвысокого разрешения имеют явное преимущество перед традиционными электронными (гетеродинными) способами выделения доплеровских сдвигов частоты рассеянного в исследуемых потоках света при их скоростях более 200 — 300 м/с. В чисто газовых потоках, двух и многофазных потоках высокой плотности, лазерные доплеровские измерения могут быть осуществлены исключительно разрабатываемыми в данной работе методами.

2. Оптические доплеровские пространственно — одноканальные процессоры интерферометрического типа, рационально строить на основе реальных сферических интерферометров Фабри — Перо, проявляющих свои преимущества по светосиле перед своим плоским аналогом при измерениях скоростей до 5−6 Км/с и весьма удачно сочетающихся с высокоапертурной многомодовой волоконной оптикой.

3. Результаты проведенных в данной работе экспериментальных исследований влияния основных аберраций реальных сферических зеркал на аппаратную функцию (АФ) интерферометра, построенного на их основе, предложенные методы частичной коррекции аберрационных влияний, разработанная численная модель формирования АФ реального астигматического интерферометра, позволили создать ряд высокоразрешающих светосильных интерферометров с высокими характеристиками.

4. Аппаратная функция оптического доплеровского процессора на основе реального сферического интерферометра определяется аппаратной функцией самого интерферометра, и существенно зависит от вида рассеяния в исследуемом потоке, углов рассеяния, формы приемной апертуры. Представленная в данной работе численная модель формирования АФ доплеровских процессоров прямого оптического спектрального анализа, позволяет для каждого конкретного применения производить оценку их параметров и определять их оптимальные значения, при которых погрешности измерения минимальны, а светосила — достаточна.

5. Работа интерферометрического доплеровского процессора с высокоскоростными двухфазными потоками высокой плотности показала высокую его эффективность при диагностике потоков с высокими расходами твердой фазы (до 0,5 кг на кг газа), возможность работы в таких потоках в режимах рассеяния назад с использованием лазеров небольшой мощности (1−2 мВт). Преимущества указанного процессора позволили провести успешные измерения сложной структуры высокопоглощающих потоков К-фазы при расширении ее в вакуум.

6. С помощью созданного в данной работе светосильного доплеровского процессора интерферометрического типа, при мощности используемого лазера всего лишь 50−60 мВт, продемонстрированы возможности практического измерения доплеровски — смещенных спектров спонтанного рассеяния Мандельштамма — Бриллюэна в разреженной сверхзвуковой струе молекулярного азота. Показано, что при всех ограничениях, накладываемых применяемым методом измерения на телесный угол сбора рассеянного излучения, достигнутое в эксперименте соотношение сигнал — шум позволяет получать хорошее совпадение с расчетными значениями поступательной скорости потока, температуры и местной скорости звука.

7. В работе показано, что поглощающая среда молекулярного йода при ее совместном использовании с аргоновым лазером, генерирующем на переходе 0,5145 мкм позволяет создавать эффективные оптические абсорбционные доплеровские процессоры пространственно многоканального типа с диапазоном регистрируемых сдвигов 800

360

1000 МГц, обладающие большой светосилой, пространственным разрешением, стабильной и воспроизводимой передаточной характеристикой, устойчивые к изменению характера рассеяния в исследуемом потоке и паразитным засветкам на доплеровски -несмещенной частоте.

8. Предложенная в работе численная модель формирования АФ абсорбционного доплеровского процессора, учитывающая влияние слабых линий поглощения в рабочей области частот, позволяет оптимизировать характеристики процессора при диагностике широкого класса потоков.

9. Диагностика поля скорости и относительных концентраций высокоскоростных двухфазных протоков, проведенная с помощью разработанного в данной работе йодного абсорбционного процессора показала, что за время 5 — 6 с возможно получение информации о скоростях потока в большом числе точек исследуемого сечения (в представленном случае -256), причем точность измерения составляет единицы процентов.

10. Полученные в данной работе результаты исследований закономерностей формирования передаточной функции йодных частотных детекторов и аппаратных функций доплеровских процессоров на их основе, позволили создать доплеровский диагностический комплекс для высокоскоростных вакуумных потоков одиночных частиц со скоростями до 10 Км/с, обладающий высоким временным и пространственным разрешением, устойчивый к фоновым засветкам на доплеровски — несмещенной частоте.

361

ЗАКЛЮЧЕНИЕ

В заключение хотелось бы выразить глубокую благодарность всему чудесному коллективу кафедры общей физики — 1 физического факультета СПбГУ, где я имею счастье работать уже более 20 лет, за неизменную поддержку в трудные моменты и за доброжелательное отношение. Очень жаль, что профессор Николай Иванович Калитеевский, с неизменным интересом относившийся к работе автора и поддерживавший ее, так и не успел увидеть ее представляемое завершение. Без его участия эта работа вряд ли могла состояться. Особую благодарность хотелось бы выразить профессору Марии Павловне Чайка, моему научному руководителю в аспирантские годы и мудрому, тактичному, и терпеливому Учителю во все последующие. Большинство идей представляемой работы было осуществлено в соавторстве, либо при очень большом вкладе профессора М. П. Чайка. Огромная благодарность небольшому научному коллективу, непосредственно работавшему с автором — ст. преп. Юрию Ивановичу Анисимову, вед. инж. Алексею Сергеевичу Агапову, механику Владимиру Михайловичу Миронову. Особо хочется поблагодарить сотрудников лаборатории газовой динамики НИИМатематики и Механики СПбГУ, на экспериментальных стендах которой автор работал многие годы и, в первую очередь, зав. сектором двухфазных потоков указанной лаборатории Валерия Александровича Пашкова, оказавшего неоценимую помощь в проведении представленных исследований, практическое завершение которых без его участия было бы невозможным.

362

ПоказатьСвернуть

Содержание

ГЛАВА1. СОВРЕМЕННОЕ СОСТОЯНИЕ МЕТОДОВ ОПТИЧЕСКОЙ СПЕКТРОСКОПИИ СВЕРХВЫСОКОГО РАЗРЕШЕНИЯ, ИСПОЛЬЗУЕМЫХ В ЛАЗЕРНОЙ ДОПЛЕРОВСКОЙ ДИАГНОСТИКЕ ПОТОКОВ И ОСНОВНЫЕ ПРОБЛЕМЫ, ВОЗНИКАЮЩИЕ ПРИ ИХ ПРИМЕНЕНИИ 1.1. Основные требования, предъявляемые к оптическим спектральным приборам сверхвысокого разрешения при использовании их в доплеровской диагностике высокоскоростных потоков

1.2. Современное состояние методов прямого оптического спектрального анализа в лазерной доплеровской диагностике высокоскоростных потоков вещества

1.2.1. Сканирующие интерферометры.-.-.

1.2.2. Статические интерферометры.-.-.

1.2.3. Частотные детекторы& mdash-.-.-.-.-.-.

1.2.4. Визуализаторы поля скорости& mdash-.-.

1.3. Атомно — молекулярные абсорбционные методы диагностики параметров газодинамических потоков

1.4. Доплеровская диагностика высокоскоростных потоков с помощью лазерно — индуцированной флюоресценции

1.5. Комбинационное рассеяние света и нелинейные оптические методы в диагностике высокоскоростных потоков газа и плазмы.

1.6. Детектирование доплеровских сдвигов частоты рассеянного света с помощью абсорбционных частотных детекторов

ГЛАВА 2. ОПТИЧЕСКИЙ ДОПЛЕРОВСКИЙ ПРОЦЕССОР НА ОСНОВЕ РЕАЛЬНОГО СФЕРИЧЕСКОГО ИНТЕРФЕРОМЕТРА

2.1. Основные закономерности формирования спектральных характеристик рассеянного излучения в схемах прямого оптического спектрального анализа доплеровских сдвигов частоты

2.1.1. Времяпролетное уширение спектра рассеянного излучения

2.1.2. Формирование спектра рассеянного излучения при входной апертурной диафрагме круглой формы.-.

2.1.3. Формирование спектра рассеянного излучения при входной апертурной диафрагме в виде параболической щели.-.

2.1.4. Формирование спектра рассеянного излучения при использовании прямоугольной входной апертуры.-. &mdash-.

2.1.5. Оценка влияния на спектр рассеянного излучения дисперсного состава частиц в потоке.

2.2. Аппаратная функция реального сферического интерферометра

2.2.1. Краткое рассмотрение теории конфокального интерферометра и основные проблемы, возникающие при построении реального прибора.-.

2.2.2. Экспериментальное исследование влияния неидеальности зеркал сферического интерферометра на его аппаратную функцию& mdash-.

2.2.3. Реальный конфокальный интерферометр с корректируемой аппаратной функцией

2.3. Аппаратная функция оптического доплеровского процессора на основе реального конфокального интерферометра

2.3.1. Прямое оптическое сопряжение оптического доплеровского спектроанализатора с объектом исследования

2.3.2. Волоконно — оптическое сопряжение спектроанализатора доплеровских сдвигов с исследуемым потоком

2.3.3. Аппаратная функция метода прямого оптического спектрального анализа при построении оптического процессора на основе реального сферического интерферометра

ГЛАВА 3. ОПТИЧЕСКИЙ ДОПЛЕРОВСКИЙ ПРОЦЕССОР НА ОСНОВЕ РЕАЛЬНОГО СФЕРИЧЕСКОГО ИНТЕРФЕРОМЕТРА В ЭКСПЕРИМЕНТАЛЬНЫХ ИССЛЕДОВАНИЯХ ВЫСОКОСКОРОСТНЫХ ПОТОКОВ

3.1. Диагностика высокоскоростных двухфазных потоков с высокой концентрацией твердой фазы

3.1.1. Многоканальный интерферометр для диагностики высокоскоростных двухфазных потоков. &mdash-.-.

3.1.2. Одноканальный доплеровский процессор с оптоволоконными линиями связи с исследуемым объектом. Конструкция, свойства, алгоритм применения------------------------.-.-.

3.1.3. Многочастотный лазер в интерферометрическом доплеровском измерителе скорости.-.-.

3.2. Диагностика высокоскоростных, сильнопоглощающих кинетических потоков

3.2.1. Особенности лазерной доплеровской диагностической аппаратуры, используемой для диагностики потоков, создаваемых на экспериментальном стенде стационарных высокоскоростных кинетических потоков.-.-.

3.2.2. Результаты исследования мультискоростных высокопоглощающих потоков.-.-.

3.3. Диагностика параметров высокоскоростных потоков чистого газа на основе анализа тонкой структуры рэлеевского рассеяния

3.3.1. Рэлеевское рассеяния в чистых газах, перспективность его использования в лазерной диагностике потоков, основные проблемы, возникающие при наблюдении доплеровски — сдвинутых спектров рэлеевского рассеяния -.-.

3.3.2. Экспериментальная установка по исследованию тонкой структуры рэлеевского рассеяния в газовых струях

3.3.3. Основные результаты экспериментов по наблюдению мандельштамм — бриллюэновского рассеяния в сверхзвуковых разреженных струях чистого газа .-.

ГЛАВА 4. ОПТИЧЕСКИЙ ДОПЛЕРОВСКИЙ ПРОЦЕССОР НА ОСНОВЕ МОЛЕКУЛЯРНОГО АБСОРБЦИОННОГО ЧАСТОТНОГО ДЕТЕКТОРА

4.1. Требования к абсорбционным частотным детекторам, предназначенным для аналитической доплеровской визуализации полей скорости высокоскоростных потоков----------& mdash-

4.2. Формирование спектрального контура рассеянного излучения в схемах доплеровской диагностики высокоскоростных потоков на основе абсорбционных частотных детекторов — ¦ ----------

4.3. Физические основы формирования передаточной функции абсорбционного частотного детектора на основе молекулы Г. :-7 4.3.1. Определение наиболее перспективных сочетаний лазерных переходов и линии поглощения ц для целей построения молекулярных абсорбционных частотных детекторов —

4.3.2. Расчет характеристик линии поглощения молекулярного I!, 27 на основании данных по экспериментально обнаруженным сверхтонким компонентам линий поглощения Р (13) Д (15) 43−0

4.4. Экспериментальное исследование спектральной зависимости коэффициента поглощения I'27 и уточнение расчетной модели

4.4.1. Экспериментальная установка для исследования физических механизмов формирования контура линии поглощения.

4.4.2. Сравнение расчетной формы линии поглощения, полученной в приближении определяющего вклада линий Р (13) Д (15) 43 — 0. с формой линии поглощения, полученной в результате эксперимента. Уточнение расчетной модели.

4.5. Аппаратная функция оптического доплеровского процессора на основе реального молекулярного абсорбционного частотного детектора

4.5.1. Технологические особенности изготовления поглощающих спектральных ячеек для реальных частотных детекторов -.

4.5.2. Исследования метрологических характеристик реальных частотных детекторов на основе молекулярной среды Ь.

4.5.3. Аппаратная функция оптического доплеровского процессора на основе молекулярного абсорбционного частотного детектора, содержащего среду Ъ -.-.-.-.

ГЛАВА 5. ОПТИЧЕСКИЙ ДОПЛЕРОВСКИЙ ПРОЦЕССОР НА ОСНОВЕ АБСОРБЦИОННОГО ЧАСТОТНОГО ДЕТЕКТОРА В РЕАЛЬНОМ ГАЗОДИНАМИЧЕСКОМ ЭКСПЕРИМЕНТЕ

5Л. Исследование полей скоростей и плотностей твердой фазы в сверхзвуковых двухфазных потоках

5.1.1 Экспериментальный стенд модельных сверхзвуковых потоков -325 5.1.2. Оптический доплеровский процессор на основе йодного абсорбционного частотного детектора. Устройство, схема применения, алгоритм работы, примеры получаемых картин поля скорости

5.2 Диагностика высокоскоростных вакуумных кинетических потоков

5.2.1 Установка по моделированию микрометеоритных потоков в лабораторных условиях. &mdash-&mdash-&mdash-.

5.2.2 Оптический доплеровский процессор абсорбционного типа для диагностики высокоскоростных кинетических потоков.

ОСНОВНЫЕ РЕЗУЛЬТАТЫ РАБОТЫ

Список литературы

1. Борн М., Вольф Э. Основы оптики. /Пер. с англ. под. ред.Г. П. Мотулевич, Наука, М., 1970, с. 855.

2. Лоудон Р. Квантовая теория света. / Пер. с англ., под ред. Г. В. Скроцкого/, Мир., М., 1976, 488 с.

3. Летохов B.C., Чеботаев В. П. Нелинейная лазерная спектроскопия сверхвысокого разрешения. М., Наука, Гл. ред. физ. мат. лит., 1990, 512 с.

4. Вест Ч. Голографическая интерферометрия. Пер. с англ. М. — Мир. 1982. -504 с.

5. Таланский С. Спектроскопия высокой разрешающей силы. Москва, ИЛ, 1955. 320 с.

6. Зайдель А. Н., Островская Г. В., Островский Ю. И. Техника и практика спектроскопии. Изд.- во Наука, М., 1972, 376 с.

7. Миберн Дж. Обнаружение и спектрометрия слабых источников света. / Пер. с англ., под ред. В. И. Мороза. Мир., М., 1979 300 с.

8. Раутиан С. Г. Реальные спектральные приборы. УФН, 1958, т. 66, вып.З. с. 32.

9. Скоков И. В. Оптические интерферометры. М., Машиностроение, 1979, 128 с.

10. Ван де Хюлст Рассеяние света малыми частицами. М., 1961, 280 с.

11. Борен М., Хаффмен Д. Поглощение и рассеяние света малыми частицами. М., Мир, 1969. 360 с.

12. Калитеевский Н. И., Чайка М. П. Интерферометр Фабри Перо и некоторые его приложения в спектроскопии. — В кн.: Спектроскопия газоразрядной плазмы .Л., Наука, 1970. с. 12.

13. Чайка М. П. Светосила спектрометра с интерферометром Фабри -Перо. Оптика и спектроскопия, 1967, Том. З, Вып. 4, с. 372 379. 363

14. Семенов Р. И., Фрадкин Э. Е., Чайка М. П. Аппаратная функция спектрометра Фабри Перо с прямоугольной диафрагмой. Оптика и спектроскопия, 1959, Том 7, Вып. 6, с. 785 — 788.

15. Бабаев B.C., Жиглинский А. Г., Кучинский В. В. Неидеальный интерферометр Фабри Перо при некогерентном освещении. Журнал Прикладной Спектроскопии, 1979, Том 31, вып. 5, с. 888 -892.

16. Бабаев B.C., Кучинский В. В. Аппаратный контур неидеального ИФП. III. Оптика и спектроскопия, 1978, Том 45, вып. 2, с. 374 377.

17. Дунаев В. В., Жиглинский А. Г., Кучинский В. В. Аппаратный контур неидеального интерферометра Фабри Перо. Оптика и спектроскопия, 1978, Том 45, Вып. 1, с. 159 — 164.

18. Сирая Т. Н., Эцина Т. Д., Эцин И. Ш. Случайные дефекты среды и зеркал в интерферометре Фабри Перо. Оптика и спектроскопия, 1978, Том 45, Вып. 1, с. 193 — 195.

19. Жиглинский А. Г., Кучинский В. В. Реальный интерферометр Фабри -Перо.- Л.: Машиностроение, Ленингр. отд. 1983, с. 176.

20. Лукомский Н. Г., Машек И. Ч., Полищук В. А., Чайка М. П. Контур линии флюоресценции, возбуждаемый в плазме низкого давления в неоне. Оптика и спектроскопия, 1988, Т. 65, Вып. 4, с. 820 82.

21. Hill R.M. Some Fring Broadening Defects in Fabry — Perot Etalon. Optica Acta, 1963, Yol. lO, No 2, p. 141 — 152.

22. Hernandez G. Analitical Description of Fabry Perot Photoelectric Spectrometer. Applied Optics, 1966, Vol. 5, No 11, p. 1745 — 1748

23. Hernandez G. Analitical Description of Fabry Perot Spectrometer. 2: Numerical Results. Applied Optics, 1970, Vol. 9, No 7, p. 1591 — 1596.

24. Hernandez G. Analitical Description of Fabry Perot Spectrometer. 3: Off Axis Behavior and Interference Filters. Applied Optics, 1974, Vol. 13, No 11, p. 2654- 2661. 364

25. Hernandez G. Piezoelectric Scanning of Fabry Perot Spectrometers. 4: Nonlinearities. Applied Optics, 1978, Vol. 17, No 19, p. 3088 — 3095.

26. Hernandez G. Analitical Description of Fabry Perot Spectrometer. 9: Optimum Operation with a Spherical Etalon. Applied Optics, 1985, Vol. 24, No 22, p. 3707 — 3710.

27. Mahapatra D.P., Matoo S.K. Exact Evaluation of the Transmitted Amplitude for Fabry Perot Interferometer with Surface Defects. Applied Optics, 1986, Vol. 25, No 10, p. 1646.

28. McNeil J.R., Wei L.J. Surface Smoothing Effect of Thin Film Deposition. Applied Optics, 1985, Vol. 24, No 4, p. 480.

29. Bruning J.H., Heriott D.R., Gallaghev J.E. Digital Wavefront Measuring for Testing Optical Surfaces and Lenses. Applied Optics, 1974, Vol. 13, No 11, p. 2693.

30. Smythe R., Moore R. Instataneous Phase Measuring Interferometry. Optical Engeneering, 1984, Vol. 23, No 4, p. 361.

31. Matthews H.J., Hamilton D.K. Surfase Profiling by Phase Locked Interferometry. Applied Optics, 1986, Vol. 25, No 14, p. 2372.

32. Huang C.C. Optical Heterodine Profilometer. Optical Engeneering, 1984, Vol. 23, No 4, p. 365.

33. Yatagai T. Aspherical Surfase Testing with Shearing Interferometer Using Fringe Scanning Method. Optical Engeneering, 1984, Vol. 23, No. 4, p. 357.

34. Durband B., Tiziani H.J. Testing Aspheric Surfase with Computer -Generated Holograms: Analises of Adjustment and Shape Errors. Applied Optics, 1985, Vol. 24, No. 16, p. 289.

35. Meyers C.J., Allen R.C. Development of an analitical mirror model addressing the problem of thermoelastic deformation, Applied Optics, 1985, Vol. 24, No. 13, p. 1933.

36. Fritz B.S. Absolute calibration of an optical flat. Optical Engeneering, 1984, Vol. 23, No. 4, p. 379. 365

37. Connes P. L’Etalon De Fabry Perot Spherique.- Jornal De Physique Rad., 1958, v. 19, p. 262.

38. Hercher M. The spherical mirrow Fabry — Perot Interferometer. -Applied Optics., 1968, v. 7, N 5, p. 951 — 956.

39. Johnson J.R. A high resolution scanning confocal interferometer. -Applied Optics., 1968, v. 7, N 6, p. 1061 1072.

40. Boyd G.D., Kogelnik H. Generalized Confocal Resonator Theory. Bell Sistem Technical Jornal, 1962, Vol. 41, No 4, p. l 347.

41. Boyd G.D., Gordon J.P. Confocal Multimode Resonator for Millimeter throuth Optical Wavelength Masers. Bell. Sictem. Technology Jorn. Vol. 40,1961, p. 489.

42. Fox A.G., Li T. Resonant Modes in Maser Intrferometer. Bell. System Technol. Jorn., 1961, Vol. 40, p. 453.

43. Fox A.G., Li T Modes in Maser ntrferometer with Curved and Tilted Mirrors. Proc. IEEE, 1963? Vol. 51, p. 80.

44. Fork R.L., Herriot D.L., Kogelnik H. Applied Optics, 1964, Vol. 3, p. 1471.

45. Вайнштейн Л. А. Открытые резонаторы и открытые волноводы. Изд. -во Сов. Радио, М., 1966, 474 с.

46. Глоге Д. Расчет резонаторов Фабри Перо для лазеров с промощью матриц рассеяния. В сб. Квазиоптика. Пер. с англ. и нем. под ред. Каценеленбаума Б. З. и Шевченко В. В., Изд-во Мир, М., 1966, с. 264.

47. Глоге Д. Общий метод расчета оптических резонаторов и периодических линзовых систем. В сб. Квазиоптика. Пер. с англ. и нем. под ред. Каценеленбаума Б. З. и Шевченко В. В., Изд-во Мир, М., 1966, с. 280.

48. Ананьев Ю. А. Оптические резонаторы и проблема расходимости лазерного излучения. М., Наука, 1979, 328 с.

49. Авербах B.C., Власов С. Н., Таланов В. М. О влиянии аберраций первого и второго порядка на характеристики открытого резонатора. Радиотехника и электроника, 1965, Т. 10, с. 1150.

50. Ogura Н., Yoshida Y., Ikenoue J. Theory of Deformed Fabry Perot Resonator. J. Phys. Society Jap., 1965, Vol. 20, p. 598.

51. Schaak G. Modes in Deformed Laser Resonator. IEEE Jorn. of Quantum Electr., 1967, Vol. QE -3, p. 130.

52. Калинин В. П., Любимов В. В., Орлова И. Б. Влияние деформации зеркал на угловое распределение излучения ОКГ с плоскими зеркалами. Ж. Прикл. Спектроскопии, 1970, Т. 12, с. 1019.

53. Авербах B.C., Власов С. Н. Экспериментальное исследование Не Ne лазера с несферическими зеркалами. Радиотехника и Электроника, 1969, Т. 14, с. 1709.

54. Бойцов В. Ф. Собственные частоты и распределение полей на зеркалах астигматического резонатора в приближении геометрической оптики. Оптика и Спектроскопия, 1969, Т. 25, Вып. 2, с. 311 -315.

55. Бойцов В. Ф., Меркулов И. А. Астигматические резонаторы с переменными коэффициентами отражения зеркал. Оптика и Спектроскопия, 1970, Т. 28, Вып. З, с. 550 555.

56. Бойцов В. Ф., Владимиров А. Г., Никулина А. В. Устойчивость кольцевого резонатора с развернутым астигматическим зеркалом. Оптика и спектроскопия, 1990, Том 68, Вып. 2, с. 438 441.

57. Бойцов В. Ф. Астигматические резонаторы в приближении геометрической оптики. В сб. Физика газовых лазеров, 1969, Изд-во ЛГУ, с. 41 54.

58. De Riva A.M., Zavattiny G. and et all. Very high Q freguency locked Fabry — Perot cavity. — Rev. Sci. Instrum. Vol. 67, No. 8, 1996, p. 2681 -2684. 367

59. Лист Э., Чайка М. П. Аппаратная функция сферического интерферометра Оптика и спектроскопия, 1980, Том 49, Вып. 6, с. 1094- 1097.

60. Машек И. Ч., Полищук В. А. Конфокальный интерферометр с волоконно оптическим вводом, используемый для оптического дискриминирована частоты. Тез. докл. 2-й Национальной конференции & quot-Лазеры и их применение& quot-, Болгария, Пловдив, 1988, с. 32.

61. Машек И. Ч., Метаферия X., Чайка М. П. Исследование реального конфокального интерферометра. Материалы XI Конф. молодых ученых университета Дружбы Народов. М., 1988 — с. 135 — Деп. в ВИНИТИ 01. 07. 88., N 5304-В88.

62. Машек И. Ч., Метаферия X., Чайка М. П. Исследование реального конфокального интерферометра. Вестник ЛГУ, сер. 4, вып. 2, 1989. с. 89−91.

63. Машек И. Ч., Метаферия X., Чайка М. П. Сферический интерферометр с корректируемой аппаратной функицией. Оптика и спектроскопия, Т. 66, вып.: 1989, с. 1366 1368.

64. Андреев С. П., Гуделев В. Г., Морозов И. А., Киреев A.C., Ясинский В. М. ПТЭ, 1983, № 1.

65. Spectra Physics Scanning Intrferometers. Models 410,450,470,476. Catalog Spectra Phisics inc., USA, 1984, 6 p.

66. Машек И. Ч., Чайка М. П. Мультиплекс со сферическим интерферометром. Оптика и спектроскопия, том. 55, вып. 3, 1983 г. с. 407 409.

67. Канцеров А. И., Косых Н. Б., Машек И. Ч. Измерение фазового профиля газовой струи методом фильтрации пространственного спектра. Тр. «Международной конференции по проблемам физической метрологии. ФИЗМЕТ-96, Санкт Петербург, 1996, с. 100−102.

68. Говырин В. И., Марков В. П., Машек И. Ч., Чайка М. П. Влияние скрытого выстраивания на интенсивность спектральных линий, излучаемых плазмой низкого давления. Оптика и спектроскопия, 1988, Том 65, Вып. 4, с. 820 822.

69. Грин X., Лейн В. Аэрозоли пыли, дымы и туманы. Изд. 2 — е, стер. Ленинград, Изд — во Химия, 1972, с. 428

70. Райченко А. И. Введение в фотометрию металлических порошков. Киев, Изд во Наукова Думка, 1973, 174 с.

71. Райст П. Аэрозоли. Введение в теорию. Пер. с англ. М., Мир, 1987, 280 с.

72. Деймерджан Д. Рассеяние электромагнитного излучения сферическими полидисперсными частицами. Пер. с англ. Изд.- во. Мир, М., 1971. с. 166.

73. Шифрин К. С., Зельманович И. Л. Таблицы по светорассеянию, Том IV. Ленинград, Гидрометеоиздат, 1968. с.

74. Коузов П. А. Основы анализа дисперсного состава промышленных пылей и измельченных материалов. Ленинград, Из-во Химия, 1987, 264 с.

75. Вукс М. Ф. Рассеяние света в газах, жидкостях и растворах. Л., Изд. -во Ленингр. ун. та, 1977, 320 с.

76. Физичекие измерения в газовой динамике и при горении / Под редакцией Р. У. Ладенсбурга, Б. Льюиса, Р. Н. Пиза, Х. С. Тейлора. М., ИЛ, 1957. 484 с.

77. Васильев Л. А. Теневые методы. М., Наука, 1968. 400 с.

78. Теневые и интерференционные методы изучения газовых потоков. Обзор ОНТИ ЦАГИ, 1973, N 430, 311 с.

79. Физика быстропротекающих поцессов / Пер. с немецкого под. ред. Н. А. Златина. Т. 1 3, М.: Мир, 1971 г.

80. Дубовик А. С. Фотографическая регистрация быстропротекающих процессов. М.: Наука, 1975.

81. Применение методов фурье оптики / Под. ред.Г. Старка. Пер. с англ., М., Радио и Связь, 1988, 536 с.

82. Иванцов А. И. Основы теории точности измерительных устройств. М., Изд. -во стандартов, 1972 г. 212 с.

83. Yeli J., Cummins H.Z. Localized fluid flow measurements with an He-Ne laser spectrometer. Appl. Phys. Letters., v. 4, May 1964, p. 176 — 198.

84. Использование лазеров и голографии для изучения течений в аэродинамических трубах. Обзор ОНТИ ЦАГИ, 1975, N 463, 144 с.

85. Durst F., Melling A., Witelaw J.N. Principles and Practical of Laser Doppler Anemometry. London, Academic Press. 1976.

86. Стивенсон У. Х. Лазерные доплеровские измерения скорости. Обзор. ТИИЭР, Том. 70, No6, 1982, с. 154 162.

87. Laser Doppler Velosimetry Sistems, Catalog. TSI Incorporated. USA, 1990, p. 26

88. Климкин В. Ф., Папырин A.H., Солоухин Р. И. Оптические методы регистрации быстропротекающих процессов. Новосибирск, Наука, 1980, 208 с.

89. Дюррани Т., Грейтид К. Лазерные системы в гидродинамических измерениях: Пер. с англ.- М.: Энергия, 1980. с. 336.

90. Дубнищев Ю. Н., Ринкевичюс Б. С. Методы лазерной доплеровской анемометрии. М., Наука, Главная редакция физико-математической литературы, 1982. 304 с.

91. Клочков В. П., Козлов Л. Ф., Потыкевич И. В., Соскин М. С. Лазерная анемометрия, дистанционная спектроскопия и интерферометрия. Под ред. М. С. Соскина, Киев, Наукова Думка, 1985, 760 с.

92. Ринкевичюс Б. С. Лазерная диагностика потоков / Под ред. В. А. Фабриканта. М.: Издательство МЭИ, 1990. -88 с.

93. Землянский В. М. Измерение скорости потоков лазерным доплеровским методом (расчет параметров доплеровского сигнала Л ДА с учетом поляризационно фазовых эффектов рассеяния). Киев, Вища шк. Головное изд.- во, 1987.- 177 с.

94. Абрамов Л. И. Генерация аэрозолей для ЛДИС, 1978, Минск, 128 с.

95. Electrooptics. The jornal of the Industry. Laser optoelectronics, Fibre optics, Sensors, Imaging, Displays optics. CCD Revew. October 1991, p.3.

96. Electrooptics. The jornal of the Industry. Laser optoelectronics, Fibre optics, Sensors, Imaging, Displays optics. CCD Revew. November, 1992. p.3.

97. Thompson D.H. A traser -particle fluid velosity meter incorporating a laser. J. Phys., 1968, E 1, p. 929 — 932.

98. PDA Particle Dinamics Analizer — DANTEC Information, Denmark, February, 1985.

99. Ferri F., Bassini A., Paganini E. Commertial spectrophotometr for particle sizing. Applied Optics, No. 4, vol. 36,1997, p. 885 — 891.

100. Nefedov A., Petrov O., Yaulina O. Analysis of particle sizes, concentration, and refraction index in measurement of light transmittanse in the forvard-scattering angle range.- Applied Optics, No. 6, Yol. 36, 1997, p. 1357- 1366.

101. Ринкевичюс B.C., Токачев A.B. Применение ОКГ с интерферометром Фабри -Перо для измерения скорости частиц в двухфазных турбулентных потоках.- ЖПС, 1968, N 5, с. 748 751. 371

102. Jackson D.A., Paul D.M. Mesurements of hypersonic velocities and turbulence by direct spectral analysis of Doppler shifted laser light. -Phys. Lettt., 1970, v. 32 A, p. 77 78.

103. Jackson D.A., Paul D.M. Measurements of supersonic velocity and turbulence by laser anemometry. J. Phys. 1971, v. E 4, p. 173 — 177.

104. Василенко Ю. Г., Донцова B.B., Дубнищев Ю. Н. Лазерный доплеровский измеритель скорости с применением интерферометра Фабри Перо.- Автометрия, 1971 N 3.

105. Василенко Ю. Г., Донцова В. В., Дубнищев Ю. Н., Коронкевич В. П. Дифференциальный лазерный доплеровский измеритель скорости с применением интерферометра Фабри Перо. — Оптика и спектроскопия, 1972, т. 3, вып. 1, с. 170−172.

106. Ринкевичюс Б. С., Толкачев A.B., Харченко В. Н. Определение скорости гиперзвукового потока по эффекту Доплера. Уч. записки ЦАГИ, 1973, Том 4, № 1, с. 25 32.

107. Ballik E.A., Chan J.H.C. Fringe image technique for the measurement of flow velocities. Applied Optics, 1973, vol. 12, No 11, p. 2607 — 2615.

108. Persin A., Vukicevic D. Block Defocused Spherical Fabry Perot Interferometer. Applied Optics, 1973, Vol. 12, No. 2, p. 275 — 278.

109. Eggins P.L., Jackson D.A., Paul D.M. Measurements of Mean Velocity and Turbulence in Supersonic Boundary Layers, Shock Waves and Free Jets by Laser Anemometry. Optoelectronics, 1973, Vol. 5, No.l.

110. Eggins P.L., Jackson DA. Laser Doppler Velocity Measurements in an Underexpanded Free Jet. -J. Phys. E. Appl. Phys., 1974, Vol. 7, No. 14.

111. Jackson D.A., Paul D.M. Rapid Velocity Sensor Using a Static Confocal Fabry Perot and Single Frequency Argon Ion Laser. — J. of Phys. E., Sei. Instrum. 1971, Vol. 4, p. 170 — 172.

112. Avidor J.M. Novel instantaneous Laser Doppler velocimeter. Applied Optics. — 1974, v. 13 N 2. p. 280 — 285. 372

113. Avidor J.M. Laser Velocimeter Measurements of Turbulence in High Subsonic Jet.- AIAA J. 1975, Vol. 13. No. 6, p. 12 -13.

114. Алхимов А. П., Папырин A.H., Предеин A. JI. Применение быстродействующего конфокального спектрометра в схеме доплеровского измерителя скорости. В кн.: Вопросы газодинамики. Новосибирск, ИТПМ СО АН СССР, 1975, с. 265 -266.

115. Ринкевичюс B.C., Толкачев A.B. Оптический доплеровский измеритель скорости газовых потоков. Квантовая электроника, 1974, т. 1, N 9, с. 1917- 1922.

116. Ринкевичюс B.C., Толкачев A.B., Харченко В. Н. Измерения полей скорости гиперзвукового потока лазерным доплеровским анемометром. Изв. АН СССР, МЖГ, 1974, N 4, с. 69 — 73.

117. Ринкевичюс B.C., Толкачев A.B., Харченко В. Н. Исследования сжимаемого турбулентного пограничного слоя и областей отрыва при числе М=5 лазерным доплеровским анамометром. Изв. АН СССР, МЖГ, 1976, N 2, с. 175 — 176.

118. Ринкевичюс B.C., Толкачев A.B., Харченко В. Н. Измерения полей скорости в сверхзвуковом потоке лазерным доплеровским измерителем скорости с интерферометром Фабри Перо. -Тр. ЦАГИ. 1976, Вып. 1755, с. 155 — 174.

119. Харченко В. Н., Толкачев A.B. Исследование гиперзвуковых газовых течений методом ЛДИС. Материалы Международной школы -семинара & quot-Методы лазерной доплеровской диагностике в гидроаэродинамике& quot-. Минск, 1978, с. 81 85.

120. Forder P.W., Jackson D.A. A digital anemometer based on a scanning Fabry Perot spectrometer. — J. Phys. E: Sci. Instrum. Vol. 15., 1982, p. 555 — 557.

121. Купко А. Д. Л ДА для измерения скорости и турбулентности в высокоскоростных потоках. Тез. докл. I Всесоюзной научно -технической конференции & quot-Методы диагностики двухфазных и реагирующих потоков& quot-. Харьков, 1988, с. 37 38

122. Голобородько В. Т., Киселев Ю. М., Купко А. Д. Лазерно -доплеровский анемометр для исследований высокоскоростных потоков. ПТЭ, N 4 1989 г. с. 237.

123. Купко А. Д. Вопросы измерения лазерно доплеровскими анамометрами в высокоскоростных турбулентных потоках .- I IМТФ 1990, с. 24- 29.

124. Congeduti F., Fiocco G., Adriani A., Guarella C. Vertical Wind Velocity Measurements by a Doppler Lidar and comparison with Doppler Sodar. Applied Optics, 1981, vol. 20, No 12, p. 2048 2054.

125. Гроздовский Г. JI. О движении мелких частиц в газовом потоке. В сб. Лазерное доплеровское измерение скорости газовых потоков. Труды ЦАГИ, вып. 1755, 1978 г.

126. Кучикян JI.M. Световоды. М., Энергия, 1973, 176 с.

127. Вейнберг И. Б., Саттаров Д. К. Оптика световодов. Ленинград, Изд -во Машиностроение, 1977, 320 с.

128. Унгер Г. Г. Оптическая связь. Пер. с нем. под ред. Н. А. Семенова. М., Связь, 1979, 264 с.

129. Гауэр Дж. Оптические системы связи. Пер. с англ., М., Радио и Связь, 1989, 504 с.

130. Франсон М. Оптика спеклов. М., Мир, 1980, 258 с.

131. Hioki R., Susuki Т. Coherent Ligth Transmitted Trough Optical Fiber. -Japan J. Appl. Phys., 1965, Vol. 4, No. 10, p. 345. 374

132. Suzuki Т. Interferometric Uses of Optical Fiber. Japan J. Appl. Phys. 1966, Vol. 5, No. ll, p. 12.

133. Suzuki T. Experimental Study of Interference on Optical Fibers. Japan J. Appl. Phys., 1967, Vol. 6, No. 3, p. 1205.

134. Takai N., Asakura T. Statistical Properties of Laser Spekles Produced Under Illumination from a Multimode Optical Fiber. Jorn. Opt. Soc. Am. A, 1985, Vol. 2, No. 8, p. 1282.

135. Звелто О. Физика лазеров. / Пер. с англ. под. ред. Т. А. Шмаонова, М., Мир, 1979, 373 с.

136. Справочник по лазерам / Под. ред. Прохорова A.M., Т. 1, Т. 2, Сов. Радио, 1978, 504 с, 400с.

137. Spectra Physics High-Power Ion Lasers. Catalog Spectra — Physics inc., USA, 1984, 16 p.

138. Spectra Physics Model 2020 Ion Laser Sistems. Catalog Spectra — Physics inc., USA, 1986, 20 p.

139. INNOVA Ion Laser Sistems. Catalog Coherent inc., USA, 1985, 24 p.

140. Голдина Н. Д., Донин В. И., Николаев Г. Н. Зеркала мощных непрерывных аргоновых лазеров. Квантовая электроника, 1987, Том 14, Вып. З, с. 564.

141. Василенко JI.C., Гольдорт В. Г., Гончаров А. Н. Лазер на ионах аргона с узкой линией генерации. Квантовая электроника, 1982, Том 9, Вып. 4. с. 813.

142. Бадалян A.M., Бондарев Б. В., Донин В. И., Тимофеев Т. Т. Мощный аргоновый лазер для применения в голографии. Квантовая электроника, 1986, Вып. 13, № 9, с. 1917 -1919. 375

143. Гольдорт В. Г., Гочаров А. Н., Ом А. Э., Скворцов М. Н. Систсема стабилизации частоты лазера по склону полосы пропусканя внешнего интерферометра. ПТЭ, 1989, № 1, с. 187 190.

144. Машек И. Ч. Стабилизированный малогабаритный источник питания для лазера технологического применения. Тез. докл. III Всесоюзной конф. по применению электронно ионных технологий в народном хозяйстве, Тбилиси, 1981, с. 83 — 84.

145. Липский В. В., Бондарчук Я. М., Привалов В. Е., Корпан О. И. Гелий -Неоновый лазер с повышенной мощностью излучения и увеличенной длиной когерентности. Известия ВУЗ ов, Приборостроение, 1990, Том 33, № 9, с. 80 — 84.

146. Бондарчук Я. М., Возняк P.M., Корбецкий Р. В., Привалов В. Е. Гелий Неоновые лазеры на слабых переходах Неона. — Обзоры по электронной технике, Серия 11, Лазерная техника и оптоэлектроника. М, ЦНИИ Электроника, 1990, в. 8,(1557), 56 с.

147. Byer R.L. Diode Laser Pumped Solid State Lasers. Science, 1988, Vol. 239< No. 12, p. 742−747.

148. Кравцов H.B., Наний O.E. Высокостабильные одночастотные твердотельные лазеры. Квантовая электроника, 1993, Вып. 20, № 4, с. 322 -344.

149. Wieman С.Е. Hollberg L. Using Diode Lasers for Atomic Physics. Review Scientific Instr., 1991, Vol. 2, No. l, p. l -20.

150. Lodahl P., SorensenJ.L., Polzik E.S. High Efficiency Second Harmonic Generation with a Low Power Diode Laser. Applied Phys. В 64, 1997, p. 383 386.

151. Angelis M., Tino G.M., Natale P., Fort C., Modugno G. Tunable Frequency Controlled Laser Source in the Near Ultraviolet Based on Doubling of a Semiconductor Diode Laser. Applied Phys. В 62, 1996, p. 333 — 338. 376

152. Букингем M. Шумы в электронных приборах и системах. М., Мир, 1986.

153. Ван дер Зил А. Шум (источники, описание, измерение). Пер. с англ. М., Сов. Радио, 1973, 228 с.

154. Денда В. Шум как источник информации. Пер. с нем. М., Мир, 1993, 192 с.

155. Мешалкин Л. Д. Параметризация многомерных распределений. Прикладной многомерный статистический анализ. М., Наука, 1978. 310 с.

156. Тихонов А. Н., Гончарский A.B., Степанов В. В., Ягола А. Г. Численные метода решения некорректных задач. М., Наука, 1990, 232 с.

157. Макс Ж. Методы и техника обработки сигналов при физических измерениях. Т. 1, Т. 2, М., Мир, 1983, 311 и 256 с.

158. Преображенский Н. Г., Тамбовцев Б. З. Исключение аппаратурных искажений контура спектральной линии методом статистической регуляризации. Оптика и спектроскопия, 1973, ом. 35, Вып. 5, с 946 -953.

159. Изотова С. П., Преображенский Н. Г., Тамбовцев Б. З., Фриш М. С. О методах корректной обработки контуров спектральных линий. Оптика и Спектроскопия, 1975, Том 38, вып. 5, с. 842 847.

160. Васильев В. Гуров И. Компьютерная обработка сигналов в приложении к интерферометрическим системам. СПб: БХВ Санкт-Петербург, 1998, 240 с.

161. Глозман И. А. Пьезокерамика Изд. 2 е, перераб. М., Энергия, 1972, с 288

162. TSI Powder dispersers. Catalog TSI inc., USA, 1989, 4 p.

163. Баланин Б. А., Злобин B.B. Статический смеситель твердых частиц с газовым потоком. A.C. СССР, No. 940 821, 1982 г. 377

164. Долгов Е. П., Катушкин В. П., Машек А. Ч., Машек И. Ч. Способ дозированной выдачи дисперсных материалов. A.C. СССР № 1. 389. 403.

165. Катушкин В. П., Машек А. Ч., Машек И. Ч. Способ дозирования сыпучего материала из наклонного канала и устройство дня его осуществления. A.C. СССР № 1. 327. 657.

166. Машек А. Ч., Машек И. Ч. Интенсивные режимы электрофизического транспорта дисперсных систем для оптического анализа статистических характеристик мелкодезинтегрированных материалов. Деп. ВИНИТИ от 22. 02. 94, № 447- В94, Спб., 1993, 5 с.

167. Машек А. Ч., Машек И. Ч. Электрофизическое псевдокипение дисперсной фазы в электродинамических модулях с частично проницаемыми электродами для целей формирования оптических аналитических сред. Деп. ВИНИТИ от 22. 02. 94, № 448 В94, Спб., 1993, 7 с.

168. Баланин Б. А., Лашков В. А., Меладзе С. А., Чайка М. П., Чирухин В. А. Измерение параметров двухфазных потоков лазерными методами. Вестник ЛГУ, Сер. 1, вып. 1,1986. с. 71−77.

169. Анисимов Ю. И., Зеленков О. С., Лашков В. А. Автоматизированный ЛДИС двухфазных потоков со световодной системой передачи излучения. Тезисы докладов на Х У Всесоюзном семинаре по газовым струям. ЛМИ, Ленинград, 1990. с. 5.

170. Машек И. Ч. Многоканальный интерферометр для доплеровской анемометрии. Автореферат канд. дисс., Ленинградский Гос. университет, 1983, 16 с.

171. Машек И. Ч., Чайка М. П. Многоканальный интерферометр для доплеровской анемометрии. N 4985 — 83. Деп. от 1 сентября 1983, ВИНИТИ. 12 с.

172. Анисимов Ю. И., Машек И. Ч., Чайка М. П. Многоканальный лазерный доплеровский измеритель скорости потоков. Тез. докл. 1378

173. Всесоюзного семинара по оптическим методам исследования потоков. Новосибирск, 1989, с. 128.

174. Анисимов Ю. И., Зеленков О. С., Дашков В. А., Машек И. Ч. Дистанционный ЛДИС высокоскоростных турбулентных потоков. Тез. докл. 1 -й Всесоюзной конференции по оптическим методам исследования потоков. Новосибирск, 1991, c. l 1.

175. Анисимов Ю. И., Машек И. Ч. Помехоустойчивые лазерные доплеровские методы диагностики высокоскоростных двухфазных потоков. Деп. ВИНИТИ от 30. 01. 92., No. 315 В92. 20с.

176. Агапов A.C., Анисимов Ю. И., Дашков В. А., Машек И. Ч. Многочастотный лазер в интреферометрическом измерителе скорости сверх и гиперзвуковых потоков. Тр. «Международной379конференции по проблемам физической метрологии. Санкт -Петербург, 1996, с. 11.

177. Лашков В. А. Об экспериментальном определении коэффициентов восстановления скорости частиц потока газовзвеси при ударе о поверхность. Инженерно-физический журнал. Т. 60. № 2. 1991. С. 197 203.

178. Баланин Б. А., Лашков В. А. Сопротивление плоского клина в двухфазном потоке. Изв. АН РАН, Механика жидкости и газа. № 1. 1982. С. 177−180.

179. Матвеев С. К., Лашков В. А. Исследование двухфазных течений в лаборатории газовой динамики НИИММ СПбГУ. В сб. «Гидроаэромеханика» под. ред. В. Г. Дулова, Изд. -во СПбГУ, 1999, с 186−215.

180. Орлов A.A. Анализ возможности создания ЛДИС- а на молекулярном рассеянии. В сб. Лазерно доплеровское измерение скорости газовых потоков. Труды ЦАГИ. Вып. 1750, М., 1976, с. 34.

181. Новопашин С. А., Перепелкин А. Л., Ярыгин В. Н. Импульсный локальный метод исследования потоков газа по рэлеевскому рассеянию света. ПТЭ, 1986, № 5, с. 158 159.

182. Yip S. Rayleigh scattering in dilute gases. The Jornal of the Acoustical Society of America, Vol. 49., No.3 (Part 3) 1971, p. 941 949.

183. Broz A. Harrigan M. Light scattering from thermal fluctuations in gases. The Jornal of the Acoustical Society of America, Vol. 49., No.3 (Part 3) 1971, p. 950 953.

184. Tenti G., Boley C.D., Desai R.C. On the kinetic model description of Rayleigh-Brillouin scattering grom molecular gases. Canadian Jornal of Physics, Vol. 52, No. 4, 1974, p. 285 290.

185. Sugawara A., Yip S. Kinetic model analysis of light scattering by molecular gases. Physics of fluids, Vol. 10, No. 9, 1967, p. 1911 1922.

186. Yip S., Helkin M. Application of kinetic model to time depended density correlations in fluids. Phis. Rev. Vol. 135, No. 5 A, 1964, p. A1241 -A1247.

187. Sandoval R.P., Armstrong R.L. Rayleigh Brillouin spectra in molecular nitrogen. Phys. Rev. A., V. 13, No. 2, 1976, p. 752 — 757.

188. Miller M., Kessler W.J., Allen M.J. Diode Laser-Based Air Mass Flux Sensor for Subsonic Aeropropaltion Inlets. Applied Optics, 1996, vol. 35, No 24, p. 4905−4912.

189. Philippe L.C., Hanson R.K. Laser Absorbtion Mass Flux for High Speed Air Flows. Optical Letters, 1991, Vol. 16, p. 2002 2004.

190. Philippe L.C., Hanson R.K. Laser Diode Wavelength Modulation Spectroscopy for Simultaneous Measurements of Temperature, Pressure and Velocity in Shock-Heated Oxigen Flows. Applied Optics, 1993, Vol. 32, p. 6090−6103.

191. Arroyo M.P., Langlois S., Hanson R.K. Diode Laser Absorbtion Technique for Simultaneous Measurements of Multiple Gasdynamic Parameters in High- Speed Flows Containing Water Vapor. Applied Optics, 1994, Vol. 33, p. 3296 -3307. 381

192. Measures R.M. Selective excitation spectroscopy and some possible applications. Jornal of Applied Physics Vol. 39, No. ll, 1968< p. 5232 5243.

193. Stern R.A. Plasma Ion Diagnostics Using Resonant Fluorescence. -Physical Review Letters, 1975, vol. 34, No 25, p. 1548 1550.

194. Cheng S., Zimmerman M., Miles R.B. Supersonic nitrogen flow — field measurements with the resonant Doppler velocimeter. Applied Physics Letters, Vol. 43, No. 2, 1983, p. 143 — 145.

195. Barker P., Bishop A., Rubinsztein Dunlop H. Supersonic velocimetry in a shock tube using laser enchanced ionisation and planar laser indused fluorescence. Applied Physics B. Vol. 64< 1997, p. 369 — 376.

196. Dankert C., Gundlach G. Temperaturmessung bei 25facher Schallgeschwindigkeit. DRL Nachrichten — Helf 63 (Mai 1991) Gottingen, p. 29 — 31.

197. She C.Y., Fairbank W.M., Exton R.J. Measuring Molecular Flows with High Resolution Stimulated Raman Spectroscopy. IEEE Jornal of Quantum Electronics, 1981, QE 17, No 1.

198. Hiller B., McDaniel J.C., Rea E.C., Hanson R.K. Laser Indused Fluorescence Technique for Velocity Field Measurements in Subsonic Gas Flow. Optical Letters, 1983, vol. 3, No 9.

199. Luque J., D.R. Crosley Absolute CH Concentrations in Low Pressure Flames Measured with Laser — Indused Fluorescence. Applied Physics B 63,1996, p 91−98.

200. Hiller B., Hanson R.K. Simultaneous Planar Measurements of Velocity and Pressure Fields in Gas Flows Using Laser Induced Fluorescense. Applied Optics, 1988, Vol. 27, p. 33−48.

201. Paul P.H., Lee M.P., Hanson R.K. Molecular Velocity Imaging of Superconic Flows Using Pulsed Planar Laser- Induced Fluorescence of NO. Optical Letters, 1989, vol. 14, p. 417 419.

202. Allen M., Davis S., Kessler W., Legner H., McManus K., Mulhall P., Parker Т., Sonnenfroh D. Velocity Field Imaging in Supersonic Reacting Flows Near Atmospheric Pressure. AIAA J., 1994, vol. 32, p. 1676 1682.

203. Chang A.Y., DiRossa M.D., Davidson D.F., Hanson R.K. Rapid Tuning CW Laser Technique for Measurements of Gas Velocity, Temperature, Pressure, Density and Mass Flux Using NO. Applied Optics, 1991, Vol. 30, p. 3011−3022.

204. Ross T.J., Newsham D., Rynn N. An Extention to Laser-Indused Fluorescence Measures Multiple Velocity Components Simultaneously. Rev. Sci. Instrum. 1996, Vol. 67, No 9, p. 3117 3121.

205. Князев А. А., Лернер Н. Б., Свинолупов К. И. Оптические измерния скорости в горячих гиперскоростных потоках. Тез. докл. I Всесоюзной научно технической конференции & quot-Методы диагностики двухфазных и реагирующих потоков& quot-. Харьков, 1988, с. 30−32.

206. Graf U., Niikura Н., Hirayama S. Laser Free Measurements of Absorbtion and Fluorescence Exitation Spectra in a Supersonic Free Jet. Rev. Sci. Instrum. 1996, Vol. 67, No2, p. 406 409.

207. Ахманов C.A., Коротеев Н. И. Методы нелинейной оптики в спектроскопии рассеяния света. Активная спектроскопия рассеяния света. М., Наука, 1981, 544 с.

208. Спектроскопия комбинационного рассеяния в газах и жидкостях. Под ред. А. Вебера. Пер. с англ. под ред. И. Л. Фабелинского. М., Мир, 1982, 368 с.

209. Бункин А. Ф., Коротеев Н. И. Нелинейная лазерная спектроскопия газов, газоваых потоков и низкотемпературной плазмы. УФН, Том 134, Вып. 1, с. 93- 123.

210. Валянский С. И., Верещагин К. А., Волков А. Ю., Илюхин А. А., Пашинин П. П., Смирнов В. В., Фабелинский В. И. Локальная невозмущающая диагностика параметров газовых сред. В кн.: 383

211. Лазерная спектроскопия комбинационного рассеяния в кристаллах и газах. М., Наука, 1986, (тр. ИОФАН, т. 2) с 117 136.

212. Козлов П. В., Макаров В. Н., Павлов В. А., Уваров А. В., Шаталов О. П. Использование КАРС спектроскопии для исследования возбуждения и дезактивации колебаний молекул азота в сверхзвуковом потоке газа. ЖТФ, 1996, т. 66, № 9,с 43 57.

213. Бункин Ф. В., Калинин Ф. В. Активная спектроскопия четырехфотонного рассеяния в & quot-холодной"- магнитоактивной плазме. Физика Плазмы, Том 5, Вып. 4, с. 745 752.

214. Бункин Ф. В., Калинин Ф. В., Пашинин П. П. Диагностика плазмы по когерентному четырехфотонному рассеянию света на ионном звуке. Квантовая электроника, 1978, Вып. 5, No. 2, с. 468 470.

215. Герцберг Г. Спектры и строение двухатомных молекул. М., 1949., с.

216. Robinson G. W, Corn well C.D. The Interaction with Molecular Rotation of the Nuclear Electric Quadrupole Moments of Two Nuclei Having Spins 3/2. The Jornal of Chemical Physics, 1953, Vol. 21, No. 9, 1436 -1442.

217. Kroll M. Hiperfme Structure in the Visible Molecular-Iodin Absorbtion Spectrum/ Physical Review Letters, 1969, Vol. 23, No. 12, p. 631 633.

218. Hanes G.R., Dachlstrom C.E. Iodine Hiperfine Structure Observed in Saturated Absorbtion at 633 nm. Applied Physics Letters, 1969, Vol. l4, No. 11, p 362 364.

219. Kroll M., Innes K.K. Molecular Electronic Spectroscopy by Fabry Perot Interferometry. Effect of Nuclear Quadrupole Interactions on the Line Widths of the B3no. Transition of the h Molecule. Jornal of

220. Molecular Spectroscopy, 1970, Vol. 36, p. 295 309.

221. Kursel R.B., Steinfeld J.I. Energy Transfer Processes in Monochromatically Exited Iodine Milecules. Quenching and384

222. Multiquantum Transfere From v' = 43. Jornal of Chemical Physics, 1970, Vol. 53, No. 8, p. 3293 3303.

223. Sakurai K., Broida H.P. iodine Fluorescence Exited by the He Ne 632,8 nm Laser. Jornal Chem. Phys., Letters To The Editor. 1970, Vol. 53, p. 1615−1616.

224. Ottinger Ch., Velasco R., Zare R.N. Some Propensity Rules in Collision-Induced Rotational Quantum Jamps. The Jornal of Chemical Physics, 1970, Vol. 52, No. 4, p. 1636 1648.

225. Hanes G.R., Lapierre J., Bunker P.R., Shotton K.C. Nuclear Hiperfine Structure in the Electronic Spectrum of 12 127 by Saturated Absorbtion Spectroscopy and Comparison with Theory. Jornal of Molecular Spectrocscopy, 1971, Vol. 39, p. 506 -515.

226. Hansh T.V., Levenson M.D., Shavlov A.L. Complete Hiperfine Structure of Molecular Iodin Line. Phys. Rev. Letters, 1971, Vol. 16, No. l6, p. 946 -949.

227. Chapman G.D., Bunker P.R. Magnetic Quenching of Iodine Fluorescence Exited by 632,8 nm He/Ne Laser. The Jornal of Chemical Physics, 1972, Vol. 57, No. 7, p. 2951 2959.

228. Youmans D.G., Hackel L.A., Ezekiel S. High Resolution Spectroscopy of I2 Using Laser — Molecular- Beam Techniques. Jornal Applied Physics, 1973, Vol. 44, No.5, p. 2319 — 2321.

229. Hanes G.R., Baird K.M., DeRemigis J. Stability, Reproducibikity, and Absolute Wavelength of 633 nm He — Ne Laser Stabilized tj an Iodine Hiperfine Component. Applied Optics, 1973, Vol. 12, No. 7, p. 1600 — 1605.

230. Levenson M.D., Shavlov A.L. Hiperfine Interaction in Molecular Iodine. Phys. Rev. A., 1976, Vol. A6, No. l, p. 10 20.

231. Broyer M., Vigue J., Lehmann J.C. Hiperfine Predissociation of Molecular Iodine. The Jornal of Chemical Physics, Letters to the Editor, 1976, Vol. 64, No. l 1, p. 4793 4794. 385

232. Landsberg B.M. Nuclear Hyperfine Splittings in the B X Electronic Band ystem of b-127. Chemical Physics Letters, 1976, Vol. 43, No. l, p. 102- 104.

233. Coulland B., Ducasse A. Direct Experimental Evidence of the Hiperflne Predissociation of Molecular Iodine Using a Saturated Absorbtion Experiment. Optics Communications, 1977, Vol. 21, No. 2, p. 199 204.

234. Vigue J., Broyer M., Lehmann J.C. Fluorescence Yeld of Individual Hiperfme Components in the B State of h: a Test of Hiperflne Predissociation. J. Phys. B: Atom. Molec. Phys. Letter to the Editor, 1977, Vol. 10, No. lO, p. L379 L383.

235. Dopel E., Kuhlke D., Dietel W. Hiperfme Structure of Molecular Iodine in Saturated Fluorescence. Optics Communications, 1978, Vol. 25, No.l.p. 62−64.

236. Goldsmith J.E.M., Weber E.W., Kowalski F.V., Shavlov A.L. Precision Interferometer Calibration Technique for Wavelength Measurements: Iodine Wavwlegths at 633 nm and Ha. Applied Optics, 1979, Vol. 18. No. 12, p. 1983- 1987.

237. Hackel R.P., Hackel L.A., Ezekiel S. Re Evaluation of the Hiperflne Coupling Constants for B — X Transitions in b. Physical Review A, 1980, Vol. 21, No. 4, p. 1342- 1343.

238. Holzer W., Murphy W.F., Bernstein H.J. Resonance Raman Effect and Resomance Fluorescence in Halogen Gases. The Jornal of Chemical Physics, 1980, Vol. 52, No. l, p. 399−469.

239. Luc P. Molecular Constants and Duncham Expantion Parameters Describing the B- X Sistem in Iodine Molecule. Jornal of Molecular Spectroscopy, 1980, Vol. 80, p. 41 55.

240. Tench P., Ezekiel S. Precision Measurements of Hiperflne Predissociation in h Vapor Using a Two Photon Resonant Scattering Technique. The Jornal of Chemical Physics, Letters to the Editor, 1983, Vol. 96, No. 2, p. 253 — 258. 386

241. Gernsternkorn S., Luc P. Atlas Du Spectre сГAbsorbtion de la Molecule lode 14 800 20 000 snr1. Editions du CNRS. Paris. 1978.

242. Голикова E.B., Привалов B.E. Расчет линий поглощения для лазеров, стабилизированных по реперам Иода. Препринт № 53, СПб., Институт Аналитического Приборостроения РАН, 1992, 48 с.

243. Голикова Е. В., Привалов В. Е. Р Ж Физика. 1988, № 6Л. 6Л1159.

244. Голикова Е. В., Привалов В. Е. Расчет линий поглощения в Иоде -127, соответствующих линиям излучения ионных газоразрядных лазеров. Оптика и спектроскопия, 1988, Том 65, Вып. 6, с. 1206 -1210.

245. Голикова Е. В., Привалов В. Е. Расчет длин волн линий поглощения молекулярного Иода 127 в области 0,53 мкм. Реферат деп. статьи. Деп. ВИНИТИ. № 4848 — В88 от 20. 06. 88 ЖПС, 1988, Том 49, № 4, с 687.

246. Голикова Е. В., Привалов В. Е. Расчет линий поглощения в Иоде -127, соответствующих линиям излучения лазеров на парах металлов ЖПС, 1992, Том 56, № 1, с. 145 147.

247. Голикова Е. В., Миронов А. В., Привалов В. Е., Савельев С. К. О спектре поглошения молекулярного Иода. Оптика и спектроскопия, 1993, Том 75, Вып. 6, с. 1211 1214

248. Arie A., Byer R.L. Laser Heterodine Spectroscopy of 127J2 Hiperfme Structure Near 532 nm. JOSA, 1993, Vol. 10, No. l 1, p. 1990 1997.

249. Hia H-R., Cirac J.I., Swarty S., Kohler В., Elliott D.S., Hall J.L., Zoller P. Phase Shift and Intensity Dependanse in Frequency Modulation Spectroscopy. JOSA, 1994, Vol. 11, No. 5, p. 721 730.

250. Eickhoff M.L., Hall J.L., Optical Standart at 532 nm. IEEE Transaction on Instr. and Meas., 1995, Vol. 44, No. 2, p. 155 158.

251. Goncharov A.N., Nevsky A. Yu., Skvortsov M.N. Second Order Zeeman Effect in Molecular Iodine. Applied Physics B, Lasers and Optics, 1966, Vol. 62, p. 427 — 430.

252. Миронов A.B., Привалов В. Е., Савельев C.K. Компьютерный атлас системы В-Х спектра поглощения Иода 127. Тез. докл. II — й Международной конференции ФИЗМЕТ -96, Спб, 1996, с. 132.

253. Фабелинский И. Л. Чистый И.Л. Новые приемы и достижения спектроскопии высокой разрешающей силы. УФН, 1976, е. 119, вып. З с 487 524.

254. Belousov P. Va., Dubnishchev Yu.N. The application of an optical Doppler frequency discrimination in laser velocimeter. Optics and Laser Technology. 1977, Vol.9. No 5. p. 229 231.

255. Белоусов П Л., Дубнищев Ю. Н., Пальчикова И. Г. Визуализация поля скорости. Оптика и спектроскопия. 1982, Т. 52, N5, с. 875 879.

256. Белоусов П. Я., Дубнищев Ю. Н., Пальчикова И. Г. Измерение поля скорости потоков. Автометрия, 1982, № 3, с. 34

257. Белоусов П. П., Белоусов П. Я., Дубнищев Ю. Н. Лазерная доплеровская визуализация поля скорости. Квантовая электроника, 1999, Т. 29 ,№ 2, с. 157- 162.

258. Белоусов П. Я., Дубнищев Ю. Н., Меледин В. Г. Когерентно-оптические методы измерения скорости потоков. Тез. докл. I Всесоюзной научно-технической конференции & quot-Методы диагностики двухфазных и реагирующих потоков& quot-. Харьков, 1988, с. 9−10.

259. Белоусов П. Я. Оптический конфокальный дискриминатор доплеровского сдвига частоты. Тез. докл. 1 Всесоюзного семинара по оптическим методам исследования потоков. Новосибирск, 1989, с. 34−35.

260. Белоусов П. Я., Дубнищев Ю. Н. Устройство для измерения скорости. АС № 1 034 497 СССР МКИ G 01 РЗ /36. Открытия, изобретения, 1984, № 46.

261. Belousov P. Va., Dubnishchev Yu. N Laser Anemometers with Optical Discrimination of Doppler Frequency Shift. Proc. Intern. Conf. Computer Ingeneering and Scientific Instruments in Ship Hidrodinamics. 1984, Yarna, BIGS, p. 134.

262. Дубнишев Ю. Н., Белоусов П. Я. Способ измерения поля скорости движущихся сред. АС № 567 141 СССР МКИ G01 Р 3/36. Открытия, изобретения, 1977, № 28.

263. Дубнищев Ю. Н., Белоусов П. Я. Лазерный доплеровский измеритель скорости. АС № 533 291 СССР МКИ G 01 Р 3/36

264. Дубнищев Ю. Н., Попова Т. Я. Пространственно частотные резонансы в нелинейно — поглощающей ячейке. Письма в ЖТФ, 1978, т. 4, № 9, с. 526−530.

265. Анисимов Ю. И., Машек И. Ч., Чайка М. П. Устройство для измерения поля скоростей двухфазных потоков& quot- Патент Р Ф No. 1. 700. 480. (97/88).

266. Анисимов Ю. И., Машек И. Ч., Чайка М. П. Применеие ячейки с поглощающей средой для визуализации поля скоростей потоков. Тез. докл. 1 Всесоюзного семинара по оптическим методам исследования потоков. Новосибирск, 1989, с. 5.

267. Анисимов Ю. И., Машек И. Ч. ЛДИС с поглощающей ячейкой для дистанционной диагностики сверхзвуковых потоков. Тез. докл. 1 -й Всесоюзной конференции по оптическим методам исследования потоков. 23−25 Апреля, Новосибирск, 1991, с, 9.

268. Анисимов Ю. И., Машек И. Ч. Пары молекулярного иода как линейно поглощающая среда для частотных детекторов доплеровской анемом

Заполнить форму текущей работой