Атемпоральная реінтерпретація квантовомеханических уявлень

Атемпоральная реінтерпретація квантовомеханических представлений

Фейгин Про. О.

Рассматриваются різні методологічні питання концептуальної реинтерпретации квантовомеханических уявлень з урахуванням атемпоральной суперпозиции станів квантових мікрооб'єктів. Проводиться з порівняльного аналізу історичних аспектів виникнення квантових парадоксів в микрочастичных системах і генези введення принципу функціональної атемпоральности. Верифицируется креативність і адекватність атемпоральной квантової хронофизики, як складової стандартної квантової теорії. Модифікуються тривіальні рішення канонічного рівняння Шредінгера в хроноквантовом аспекті. Обговорюються атемпоральные підходи до проблемі порушення причинності у сучасній фізичної картині мира.

«Авторы, пишучі зараз трактати про квантової механіці, вже майже що мовчать про те основних ідеях, що її породили. Вони навіть, певне, воліють цей термін „квантова механіка“ терміну „хвилева механіка“, що як їм, викликає у поданні неточний чи некорисний фізичний образ. Проте саме хвилева механіка і виведені з її хвильові рівняння залишаються у основі всього математичного розвитку сучасних квантових теорій; без них зараз, то, можливо, і не б трактатів про квантової механике».

Луи де Бройль — ІНТЕРПРЕТАЦІЯ ХВИЛЬОВОЇ МЕХАНИКИ За період з опублікування перших робіт з атемпоральной реинтерпретации квантової механіки /КМ/ було міститься низку зауважень, коментарів і питань. Насамперед, хотілося б вирізнити глибокий науковий аналіз різних аспектів хронофизики, проведений д.ф.-м. зв. С. И. Дорониным [1]. Також дуже цікавий цілу низку запитань за динамікою атемпоральных процесів сформульованих проф. В. А. Новиковым [2]. Підбиваючи підсумки полеміки по обговоренню правомірності введення аксіоматики квантової хронофизики можна назвати такі вопросы:

а). Який початковий генезис введення хроноквантовых представлений?

б). У чому суть композиційних атемпоральных парадоксов?

в). Яка то, можливо роль релятивістської хроноквантовой динаміки в квантової фізиці для відсічі оточуючої матеріальної действительности?

Причем та професійні критики, і малодосвідчені читачі настійно рекомендували обмежитися у відповідях і коментарях науково — популярним рівнем изложения.

Для прояснення алгоритму введення застосування дискретних хронофизических принципів в КМ корисно згадати деякі елементи історії. На початку сучасності виник глибокий парадокс під час аналізу законів випромінювання абсолютно чорного тіла /АЧТ/ (моделлю АЧТ може бути замкнута порожнину з дзеркальній внутрішньої поверхнею). Застосування законів статфизики до стоячим електромагнітним хвилях в АЧТ показали наявність практично необмеженого кількості варіацій стоячих електромагнітних хвиль — n[E (kT)]? ? => E? ?. Аналітично це відповідає ситуації, виникає при застосуванні формули Релея — Джинса.

?(?) d? = const (?2/c2) kT d?, (1).

где ?(?) — спектральна щільність;? — частота; з — швидкість світла. З (1) слід «ультрафіолетова катастрофа Релея — Джинсу» для інтегральної щільності енергії излучения.

U (E) = ??(?) d? = const (kT/c3) ??2 d?? ?; ?(0… ?). (2).

Вот як описував цю феноменальну ситуації у своїй книжці «Пошуки істини» видатний фізик і блискучий популяризатор академік Аркадій Бенедиктович Мигдал:

«Согласно цим законам (статистичної фізики — О.Х.) кожне незалежне коливання в тепловому рівновазі через багатократних випромінювань і поглинань стінками має придбати енергію kT … Та кількість можливих стоячих електромагнітних хвиль в ящику (АЧТ — О.Х.) нескінченно. Справді, стоячі хвилі можуть утворюватися у шухляді, якщо від стінки до стінки вкладається ціла кількість полуволн. Чим коротше довжина хвилі, тим більше коштів можливих напрямів, котрим це основна умова виконується. Отже, ніж коротше довжина хвилі, то більше вписувалося число можливих коливань. Отже, електромагнітне полі має забрати на собі весь теплову енергію стінок, хоч би скільки тепла ми до них підводили. Якщо на кожне коливання справді доводилося енергія kT, то, зробивши дірку в ящику, ми б джерело ні із чим незрівнянну яркости».

Здесь постає цілком природне запитання про наявність варіантів атемпоральной дискретизації під час вирішення основних завдань становлення КМ. Поверхня АЧХ може містити безліч атомарних випромінювачів різних частот, активируемых градиентами термополя. Довгохвильові низькочастотні резонатори (атоми чи молекули) управляються законами класичної статфизики, очевидно, що энерготемпоральная дискретність їм малосущественна, а енергія функціонально близька статистичної температурі поверхні АЧХ. Навпаки, високочастотні короткохвильові осцилятори матимуть енергію, перевищує середній рівень кваліфікації і реалізовуватися, як випромінювачі, будуть із енергетичним мінімумом. Ця обставина можна пояснити, виходячи з міркувань розмірності і считая.

f (?) d? = const ?(?) V d?. (3).

Равенство (3) означає, що його вільних власних коливань деякого обсягу для виділеного інтервалу довжин хвиль {?, ?+d?} пропорційно даним V і d?. Ліва частина (3) безрозмірна, отже [V d?] = L4, => [?(?)] = L-4 = ?-4. По теоремі про рівномірному розподілі енергії kT по ступенів свободи отримуємо щільність енергії, тривіально перетворену залежить від періоду електромагнітних колебаний.

?(?) d? = const (1) kT ?-4 d?;? = з t; ?(t) dt = const (2) kT t-4 dt. (4).

Здесь залишається зробити лише один додатковий логічний крок, припустивши, що існує певна фундаментальна тимчасова эквидистанция, що обмежує знизу період будь-яких коливань фізичної природи [5−6]. Природно, під це обмеження потрапляють, і аналізовані коливання електромагнітного поля в порожнини АЧТ, що дозволяє у формулі (4).

?(t) = const (2) kT? t-4 ?(t). (5).

Если порівняти формули (5) і (2) то починаєш розуміти, що темпоральная дискретизація заміняє які суперечать інтеграли сходящимися рядами. Це дозволяє як уникнути «ультрафіолетової катастрофи Релея — Джинсу» а й призводить до цікавим слідством при реинтерпретации відповідного аппроксимационного висловлювання М.Планка.

?(t) = const (3) (c3 t2)-1 E (0){exp[E (0) / kT] - 1}-1; E (0) = h (e) h (t) ?;

const (3) h (e) h (t) (з t)-3 {exp[h (e) h (t) / kT] - 1}-1. (6).

Теперь ми маємо певні підстави для зіставлення раніше введеної мінімальної фізичної темпоранты t (min) і хронокомпоненты планковского кванта дії h (t). І тому слід пригадати, що М. Планк схематизировал випромінюючі матеріальні центри, розглядаючи їх як лінійні гармонійні осцилятори. Маючи электрозарядом, подібні осцилятори міг би взаємодіяти з електромагнітним полем, перебувають у виділених станах, у яких їхні період є цілим кратним деякою найменшої тимчасової эквидистанции. У подальшому даної темпоранте масштабу «мінімум миниморум» ми зіставляти поняття «хроноквант», як величину h (t), входить у вираз (6).

Следующими важливими етапами розвитку дискретно — темпоральных уявлень є реінтерпретація квантового фотоефекту, корпускулярно — хвильового дуалізму і орбітального квантування. Класична теорія фотоефекту описує поглинання чи генерацію фотона (кванта електромагнітного поля) з допомогою найпростіших рівнянь, мають тривіальний хроноквантовый аналог.

p = h? / з;? = 2? з / ?; p = 2? h (e) h (t) / ?. (7).

Из формули (7) слід, що енергія електромагнітної хвилі заданої частоти змінюється порціями h? під час h (t), аналогічна тій, як з атомарними випромінювачами в порожнини АЧТ. Отже, хронодискретность можна застосувати й для електромагнітних хвиль, розглядаючи з новою погляду парадоксальний дуалізм хвиль — частинок. Відповідно до принципом Луї де Бройля, що описує корпускулярно-волновое будова матерії можна побачити, что.

t / h (t) = 2? h (e) / m v2 (8).

Из рівняння (8) можна дійти невтішного висновку, що хвильова природа матерії проявляється на характеристичних темпоральных эквидистанциях порівнянні з величиною хронокванта. Дане умовивід можна звести в принцип атемпорального дуалізму, вважаючи, що форму для існування матеріального об'єкта визначається рівнем його атемпоральной локалізації у певній фіктивному підпросторі атемпоральных событий.

Если поширити модель дискретних енергетичних випромінювачів на атомарні структури, то, слідуючи Н. Бору, електрони випромінюють фотони лише за певних межорбитальных переходах. Період випромінювання у своїй становить хроноквантовом представлении.

t = h (e) h (t) / [E (i) — E (j)]; (9).

где E (i) і E (j) — орбітальні енергетичні стану. Здебільшого стані з найменшої можливої енергією атомна система може бути стабільно довго, т.к. період випромінювання буде явно меншим мінімального періоду кратного тривалості хроноквантового переходу. Так пояснити як дискретизацию генерируемых порцій електромагнітного випромінювання, а й стабільність атомів. Період такого випромінювання буде функціонально залежний від твори энергокванта і хронокванта, і навіть зарядів і мас ядра і электрона.

Следующим етапом в узагальненні принципів квантової хрономеханики, може бути їх поширення на рівняння для хвильової пси-функции частки, що просувалася у зовнішньому полі. У вільному просторі - це рівняння для хвиль з їх постійним періодом, і з рішеннями, відповідними рівнянню (8). Для атомарних структур в зовнішньому кулоновском полі ядра, період хвиль змінюється від точки до точки. У разі повільно змінюються поля і періоду, останній визначатиметься формулою (8) з змінюваним імпульсом p®:

p® = {2m[E — U®]}0.5 ;(10).

где E і U® — сповнене труднощів і потенційна енергія. Відомо, що рівняння Шредингера.

?? + 8?2 m h-2 (E — U)? = 0 (11).

можно отримати гроші з хвильового рівняння зі доданком p2? введенням імпульсу p®. Рішення рівняння (11) визначають сенс правил квантування, як целочисленность хвиль де Бройля у сфері руху електрона. За мінімуму потенційної енергії U~0 для линеаризованной завдання руху микрообъекта обмеженій ділянці вероятностной траєкторії рівняння (11) переходить в.

d2? / dq2 + const E? [h (e) h (t)]-2 = 0, (12).

где q-обобщенная квазилинейная координата. З теорії гармонійного аналізу добре відомо, що рішеннями рівнянь виду (12) є логарифмічні функції типа.

? = ?(0) sin{const q E0,5[h (e) h (t)]-1}. (13).

Учитывая граничні умови інтервалу руху: ?=0 при q=q (0) получаем:

const q (0) E0, 5 [h (e) h (t)]-1 = i+1. (14).

Выражение (14) визначає умови дискретизації для нерелятивистской енергії микрообъекта як набору i-квантовых чисел:

E = const (i+1)2 [h (e) h (t)]-2. (15).

Таким чином, послідовне застосування принципу хроноквантовой реинтерпретации основних постулатів квантової механіки призводить до своєрідною модифікації тривіальних рішень канонічного рівняння Шредінгера. Це своє чергу, відповідає новому принципу хроноквантования енергії, реинтерпретируемому як детермінація енергетичних рівнів на атемпоральной послідовності подій. Отже, детермінація спектральною енергії мікрочастинки у часових межах виділеного хронокванта може відбуватися паралельно з найімовірнішою величиной:

E (0) = const [h (e) h (t) q (0)-1]2. (16).

Следует відзначити, хоча значення нульової енергії у квантових мікрочастинок істотно залежить від характеру полів сил при нулі термодинамической температури існує фундаментальний хроноквантовый інтервал з абсолютної ймовірністю локалізації подій, як в часі, і у просторовому масштабе.

В свого часу Вернером Гейзенбергом було запропоновано інший варіант квантової теорії, в основу якого він поклав принцип спостережливості. У цьому варіанті квантовомеханічні величини можуть бути як сукупності всіх можливих амплітуд переходу із одного стану квантової системи до інших. При цьому ймовірність переходу пропорційна квадрату модуля амплітуди. Саме таке подання кожна величина має матричне вираз, що визначають початкова й кінцеве стан мікросистеми. У дискретної темпоралогии ці функціональні параметри порівняти з т.зв. хрономатрицами, відповідними сукупності темпорант з мнимого простору ознак подій. Для ілюстрації сказаного корисно згадати, що теорія хвильових явищ інтерференції і дифракції світла розробили набагато раніше описи природи світла з допомогою електромагнітних рівнянь Максвелла. Спочатку вважалося, що джерело світла випускає якісь хвилі, а інтенсивність світла пропорційна квадрату параметра, визначального хвильової характер процесу. Хронодискретизация такого абстрактного хвильового процесу дозволяє вказати його основні атемпоральные закономірності не враховуючи, якого — або реального фізичного поля. Це цілком входить у сучасну парадигму КМ, де хвилева функція частки пов’язана з фізичними полями, а є формальну запис результуючої ймовірності спостережної процесу. Таким чином, хвильова функція (13) дає понад повне з допустимих описів довільній мікросистеми, ніж стандартне статки у КМ.

Анализируя можливості реинтерпретации композиційних квантовомеханических парадоксів, можна, передусім, використовувати різноманітні модифікації принципу додатковості в формулюванні школи Н.Бора. У класичною схемою уявної експерименту В. Гейзенберг розглядав невизначеність координат і імпульсів спільно згодом і енергією как.

?q ~ const h (e) h (t) / p; ?q ?p ~ const h (e) h (t); ?E ?t ~ const h (e) h (t). (17).

Хроноквантовое співвідношення невизначеності є приватною нагодою й конкретним вираженням загального принципу атемпоральности. У разі принципова невизначеність деяких квантовомеханических величин наслідком застосування класичної квантової теорії до опису атемпоральных мікрооб'єктів, хроноквантовая природа яких дополнительна до традиційному опису в КМ.

Предсказания КМ фундаментально вероятностны за своїм генезисом і неоднозначно толкуемы з погляду збереження причинності. Тут часто виникає плутанина понять в середовищі непрофесійних фізиків. Так, передбачення класичної статфизики також вероятностны через складність детерминанации початкового гніву й наступної еволюції многочастичных систем. У КМ невизначеність принципово випливає з додатковості квантовомеханических властивостей і класичного описи, як вероятностного характеру законів Всесвіту. Неповнота координатно-импульсного подання у КМ компенсується завданням пси-функции в початковий й наступні моменти. Проте, аналог лапласовского детермінізму тут недоречний, т.к. для реальних складних структур (наприклад, макроскопічних твердих тіл) ідентифікація початкових хвильових функцій практично неможлива, як і координати — швидкості. Чи можуть тут існувати нові атемпоральные підходи до неодноразово обговорюваної проблемі порушення причинності у сучасній фізичної картині мира?

Итак, ми можемо простежити траєкторії окремих частинок і метаморфози пси-функции складних квантових об'єктів. З цього випливає, що причинність й у лапласовском й у боровском сенсі порушується, але в точному атемпоральном сенсі вона може дотримуватися. З якнайповніше певного атемпорального початкового стану то, можливо отримано єдино можливе цьому хроноквантовом інтервалі кінцеве стан. У принципі так тут змінюється саме значеннєве зміст терміна «стан», т.к. в релятивістської квантової хронофизике поняттю «стан» порівнюється як безліч квантовомеханических параметрів, а й виділена хроноквантовая темпоранта, детерминирующая атемпоральную локалізацію деякого істотно квантового об'єкта в атемпоральном просторі ознак [7].

Таким чином, не піддаючи сумніву повноту класичного квантовомеханического описи реальності, можна зробити припущення, що принципу атемпоральности в квантову хронофизику дасть можливість глибоко прояснити саму природу просторово-часової дискретності навколишнього Мира.

Список литературы

Доронин С.І. Роль і значення квантової теорії у світі її останніх досягнень. -internet.

Новиков В.І. Темпоральность атомарних Планкионов Новикова. — internet.

Фейгин О. О. Принципи хроноквантовой механіки. — internet.

Фейгин О. О. Модельна линеаризация квантової хронодинамики. — internet.

Фейгин О. О. Атемпоральная фізична реальність. — internet.

Фейгин О.О. Релятивістські симетрії квантової хронодинамики. — internet.

Фейгин О. О. Атемпорализация квантових об'єктів. — internet.

Для підготовки даної праці були використані матеріали із сайту internet.